量子力學(xué)第二章(參考版)
2024-08-27 02:21本頁(yè)面
【正文】 是相當(dāng)?shù)摹?定態(tài) Schrodinger方程一、定態(tài)薛定諤方程的引入令：等式兩邊是相互無(wú)關(guān)的物理量，故 應(yīng)等于與 t, r 無(wú)關(guān)的常數(shù)E 就是體系處于波函數(shù) Ψ(r,t)所描寫(xiě)的狀態(tài)時(shí)的能量。（ 1） 這里的幾率守恒具有定域性質(zhì)，當(dāng)空間某處幾率減少了，必然另外一些地方幾率增加，使總幾率不變，并伴隨著某種流來(lái)實(shí)現(xiàn)這種變化。所以 (7)式是幾率（粒子數(shù)）守恒的積分表示式。對(duì)一個(gè)粒子而言，在全空間找到它的幾率總和應(yīng)不隨時(shí)間改變，即在討論了狀態(tài)或波函數(shù)隨時(shí)間變化的規(guī)律后，我們進(jìn)一步討論粒子在一定空間區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的幾率將怎樣隨時(shí)間變化。 t) l 第 i個(gè)粒子所受到的外場(chǎng) Ui(ri) l 粒子間的相互作用 V(r1, r2, ..., rN) 則多粒子體系的 Schrodinger 方程可表示為：三、多粒子體系的 Schrodinger 方程167。一、自由粒子模型勢(shì) 能 為 0，（ 1）微分：①（ 2）對(duì)坐標(biāo)微商：（ 3）兩個(gè)算符：能量算符動(dòng)量算符（ 4）對(duì)坐標(biāo)二次微商：定 義 ：滿足上述構(gòu)造方程的三個(gè)條件? 該方程稱為 Schrodinger 方程，也常稱為波動(dòng)方程。 ψ( r, t)= C 1ψ 1( r, t ) + C2ψ 2( r, t ) 也應(yīng)是該方程的解。1．因?yàn)椋?t = t0 時(shí)刻，已知的初態(tài)是 ψ( r, t 0) 且只知道這樣一個(gè)初條件，所以，描寫(xiě)粒子狀態(tài)的波函數(shù)所滿足的方程 只能含 ψ 對(duì)時(shí)間 的一階導(dǎo)數(shù) 。讓我們先回顧一下經(jīng)典粒子運(yùn)動(dòng)方程，看是否能給我們以啟發(fā)。3 薛定諤方程 ——基本假定 2?1935年薛定諤貓(18871961） ,奧地利物理學(xué)家實(shí)驗(yàn)內(nèi)容? 量子糾纏態(tài)? 量子通信、量子計(jì)算機(jī)引進(jìn)方程的基本考慮? 從牛頓方程，人們可以確定以后任何時(shí)刻 t 粒子的狀態(tài) r 和 p 。粒子波： 不表示來(lái)自 S1和 S2的兩個(gè)電子相互抵消而消失，而是代表同 一個(gè)電子分別通過(guò) S1和 S2兩種可能的
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