【正文】 在上式計算平均動壓時，應將負值當作零計算，測點數(shù) n仍包括該測點在內(nèi)。 大氣大氣靜全動全大氣靜大氣動 采用組合液測壓計則可測得同一瞬間的三個壓力值，有效地解決了上述困難。 二、測試方法 ～5第三節(jié) 流動阻力和能量損失 ㈡ 合理確定截面上的測點 對于圓 形 截面管道，如圖所示，可將其劃分成幾個等面積的同心圓環(huán)，測點則定于等到分圓環(huán)截面的中心線與管直徑的交點處，令各點劃線相對圓心的距離為 rI，管道半徑為 R，圓截面積為 A，則有： nRAAAAni221 ~?????二、測試方法 ～5第三節(jié) 流動阻力和能量損失 nRinRr2221 2??? ??niDniRri 2122212 ????由圖可知： ㈡ 合理確定截面上的測點 )2 121(2)2 121( niDniRrRy ii ???????? 對于氣流速度呈軸對稱分布的直長風管，第個圓環(huán)上的測點只需按軸對稱分布選取二點，如管件后直長圓管段較短，截面上氣流速度分布不再有軸對稱性，或?qū)τ诖笾睆焦艿?，每個圓環(huán)上的測點數(shù)可分布在互相垂直的二條直徑上，如圖中點 4。 通常，離上游管件的距離應大于 45倍的管道直徑，離下游管件的距離應大于 2倍管徑。 需要注意的是，畢托管應放置在氣流流動達到穩(wěn)定的地區(qū)，即遠離彎頭、三通、閥門等管件的直長風管部分，以避免渦流對測量精度所帶來的影響。 使用時： 將尾部的兩根細管通過軟管接在 U形壓力計或微形壓力計的接口上，即可測得動壓值勤； 壓力計僅與 B管道相接則可測得全壓力。 第三節(jié) 流動阻力和能量損失 一、常用測量儀器及其使用 ㈣ 畢托管 畢托管是一種感受和傳導氣流壓力的儀器。 傾斜玻璃管內(nèi)的液面可由玻璃管旁的標尺讀出。測量正壓時，測壓點與杯形容器頂端連接；測量負壓時，測壓點則與斜管相連。是一種用以測量較小壓差，精度較高的測壓儀器。 單管壓力計的特點是只需要讀取玻璃管中的高度，因而使用方便。 第三節(jié) 流動阻力和能量損失 一、常用測量儀器及其使用 ㈡ 單管壓力計 單管壓力計又稱杯柱壓力計，結(jié)構(gòu)如圖所示。 如指示液為 水 ，測得的高度以毫米計，則所示壓力單位即為常用的毫米水柱。 一、常用測量儀器及其使用 使用時， U形玻璃管應 垂直放置 ，兩管中指示液體置于刻度零點。因此，了解和正確地使用各種常用測量儀器是十分重要的。H 動支 式中： ξ直 、 ξ支 —— 直管和彎管的阻力系數(shù) 四、局部阻力的計算 第二節(jié) 空氣在管道中流動時的基本方程 ㈢ 常用管件及其局部阻力 3．進口收縮管等異形管件的局部阻力 四、局部阻力的計算 第二節(jié) 空氣在管道中流動時的基本方程 4．匯集管 在工程上，常遇到多點進風且吸風量相同、進風口距離相等的較長圓錐形匯集管的阻力計算，可近似按照下列公式計算： H=2R大 L [千克 /米 2] 式中： R大 —— 按匯集管大頭直徑和流量計算的單位摩阻； L—— 圓錐形管的長度。 ㈢ 常用管件及其局部阻力 2．三通 （ 2）三通的直管和支管的局部阻力計算： H直 =ξ直 根據(jù)管網(wǎng)的需要，常用中心夾角為 300450的三通。 四、局部阻力的計算 第二節(jié) 空氣在管道中流動時的基本方程 ㈢ 常用管件及其局部阻力 2．三通 （ 1）三通的規(guī)格 三通的直管直徑 D直、支管直徑 D支、總管直徑 D總以及支管和直管的中心夾角 α。彎頭的節(jié)數(shù)不宜過多，一般每節(jié)不大于（ 15180），但 D或 R較大時，節(jié)數(shù)需適當增多。 四、局部阻力的計算 第二節(jié) 空氣在管道中流動時的基本方程 ㈢ 常用管件及其局部阻力 1．彎頭 在除塵風網(wǎng)中，彎頭的曲率半徑 R可在（ 12） D的范圍內(nèi)選擇。減小局部阻力的途徑是避免產(chǎn)生渦流區(qū)和質(zhì)點的撞擊。因此可以用同一形式來表達，只是局部阻力系數(shù)不同而已，因此，確定任何局部阻力損失的普遍公式，可以寫成： gvH j 22??? 式中的局部阻力系數(shù) ξ，取決于局部阻力構(gòu)件的幾何形狀，通過實驗來確定。 P0=p1（ F2F1） （ 3）流體段本身的重量。 三、單位摩阻 R及沿程阻力的計算 第二節(jié) 空氣在管道中流動時的基本方程 四、局部阻力的計算 ㈠ 局部阻力的分類 1．流向改變 ⒉ 流速改變方向 第二節(jié) 空氣在管道中流動時的基本方程 ㈡ 、局部阻力的計算 1．突然擴大圓管的局部阻力計算： （ 1）流體斷面 11上的總壓力。 第二節(jié) 空氣在管道中流動時的基本方程 ㈡ 矩形直長管道的沿程摩擦阻力： 求矩形管道中的摩擦阻力時，最方便的方法是利用當量直徑來計算。H動 代入公式得： Hm=R 二、 層流、紊流和雷諾實驗 第二節(jié) 空氣在管道中流動時的基本方程 三、單位摩阻 R及沿程阻力的計算 每米長管道所具有的沿程摩擦阻力損失稱為單位摩阻，以 R表示。因此，當管中流體流動的雷諾數(shù)小于 2320時，其粘性起主導作用，層流穩(wěn)定。因此，紊流阻力比層流阻力大得多。 二、 層流、紊流和雷諾實驗 第二節(jié) 空氣在管道中流動時的基本方程 對于圓形管道，其水力半徑 R為： R=1/4πd2/πd=d/4 或?qū)懗桑?d=4R 以 d當 表示，即 d=4R=d當 。能夠綜合反映斷面水力特性的量是水力半徑 R；它被定義為 XAR ? 其中 A為有效斷面面積（米 2）。這種運動狀態(tài)，稱為紊流運動 二、 層流、紊流和雷諾實驗 第二節(jié) 空氣在管道中流動時的基本方程 雷諾和其它學者的大量實驗數(shù)據(jù)證實，若這四個物理量寫成無因次數(shù)： ?? dV KK ?Re2 3 2 0Re ?? ?Vd則流動是紊流； 則流動是層流。這種流動狀態(tài)，稱