通風(fēng)除塵與物料輸送-wenkub.com
2024-07-29 01:38 本頁(yè)面
【正文】 二、測(cè)試方法 ～5第三節(jié) 流動(dòng)阻力和能量損失 n HHHH JnJJJ ???? ~212221 )~(nHHHH dnddd???? ㈣ 、數(shù)據(jù)處理 根據(jù)上述方法得到的幾個(gè)測(cè)點(diǎn)數(shù)值后，則可按下列公式求得平均數(shù)： 在測(cè)定動(dòng)壓時(shí)，有時(shí)會(huì)碰到某些測(cè)點(diǎn)的讀數(shù)出現(xiàn)零值或負(fù)值的情況，這是由于氣流很不穩(wěn)定而出現(xiàn)旋渦所產(chǎn)生的。若風(fēng)管的直長(zhǎng)部分較短，測(cè)點(diǎn)則應(yīng)偏近氣流下游方向的管件。 φ φφ φ 孔 4個(gè)第三節(jié) 流動(dòng)阻力和能量損失 一、常用測(cè)量?jī)x器及其使用 ㈣ 畢托管 φ φφ φ 孔 4個(gè)畢托管的外形有很多種，如有錐形頭、圓形頭、橢圓桿、圓形桿等，它們的靜壓孔開(kāi)設(shè)位置各不相同，但原理相同。 O OP P0起始液面 壓力與液柱長(zhǎng)度 l之間的關(guān)系為： P=ρgh=ρglsinα=lk 式中： ρ— 指示液的高度； k— 壓力計(jì)常數(shù)。 其柱形玻璃管的角度可以調(diào)節(jié)。由于壓力計(jì)的另一端敞開(kāi)于大氣中，所以測(cè)得的壓力為相對(duì)于大氣壓的表壓值。 若需測(cè)量管道中某點(diǎn)的表壓時(shí)，只需將 U形管的一端用軟管與測(cè)壓點(diǎn)處的測(cè)壓管相接，另一端由于與大氣相通，所以讀取的兩側(cè)液柱差 Δh即為管道內(nèi)相對(duì)于大氣壓力的表壓值。 四、局部阻力的計(jì)算 第二節(jié) 空氣在管道中流動(dòng)時(shí)的基本方程 第一章 空氣在管道中流動(dòng)的基本規(guī)律 第三節(jié) 流動(dòng)阻力和能量損失 第三節(jié) 流動(dòng)阻力和能量損失 為了檢查通風(fēng)或氣力輸送管路中的運(yùn)轉(zhuǎn)操作狀態(tài)，校核系統(tǒng)中各個(gè)部分的阻力以及進(jìn)行必要的調(diào)整，常需測(cè)定管路中的氣流壓力、速度以及流量。 三通的阻力取決于兩股氣流合并的角度 α及直流與支流的直徑比（ D直/D支）、支流與直流的速度比（ V支 /V直）。 （ 2）彎頭局部阻力的計(jì)算 gvHj 22???四、局部阻力的計(jì)算 第二節(jié) 空氣在管道中流動(dòng)時(shí)的基本方程 ㈢ 常用管件及其局部阻力 2．三通 三通是匯合和分開(kāi)氣流的一種管件。 四、局部阻力的計(jì)算 第二節(jié) 空氣在管道中流動(dòng)時(shí)的基本方程 ㈢ 常用管件及其局部阻力 1．彎頭 （ 1）彎頭的規(guī)格 1） D—— 彎頭的直徑 [毫米 ] 2） α—— 彎頭的轉(zhuǎn)向角 [度 ] 3） R—— 彎頭的曲率半徑，通常以管徑 D的倍數(shù)來(lái)表示。 G=γF2L 外力在水平方向的合力為： P=P1P2+P0=p1F1p2F2+p1（ F2F1） =（ p1p2）F2 四、局部阻力的計(jì)算 第二節(jié) 空氣在管道中流動(dòng)時(shí)的基本方程 ㈡ 、局部阻力的計(jì)算 1．突然擴(kuò)大圓管的局部阻力計(jì)算： dtvvQd tFpp )()( 12221??? ?dtvvFvgdtFpp )()( 1222221 ??? ?又根據(jù)伯努利方程式（若流體為空氣時(shí)）： gvFFvFFvgH j 2)1()(22122121211 ?? ????四、局部阻力的計(jì)算 第二節(jié) 空氣在管道中流動(dòng)時(shí)的基本方程 ㈡ 、局部阻力的計(jì)算 1．突然擴(kuò)大圓管的局部阻力計(jì)算： jHgvpgvp ???? 22222211 ??221 )(2 vvgH j ?? ?)( 12221 vvvgpp ??? ?221 )1( FF???令： 稱(chēng) ξ為局部阻力系數(shù)，則有： gvH j 221 ???四、局部阻力的計(jì)算 第二節(jié) 空氣在管道中流動(dòng)時(shí)的基本方程 2．局部阻力損失的計(jì)算公式（普遍式） 從定性上分析，由于引起局部阻力損失的原因是一致的，即流速的變化均伴隨渦流的產(chǎn)生。 在計(jì)算中，不必自行計(jì)算摩擦阻力系數(shù) λ，根據(jù)流速 v和流速當(dāng)量直徑 d當(dāng)可直接求出單位摩阻 R，上述數(shù)字均可通過(guò)查表取得。 ㈠ 圓管的沿程摩擦阻力： 對(duì)于每米長(zhǎng)的圓管，其單位摩阻為： R=λ/d 雷諾數(shù)之所以能判別流態(tài)，正是因?yàn)樗从沉藨T性力和粘性力的對(duì)比關(guān)系。 X稱(chēng)為濕周（米），指在有效斷面 A上，流體與固體邊界的接觸長(zhǎng)度，下圖為幾種濕周的例子。 管中流速再稍增加，或有其它外部干擾振動(dòng)，則有色液體將破裂、混雜成為一種紊亂狀態(tài)。 一、 能量損失的兩種形式： 第二節(jié) 空氣在管道中流動(dòng)時(shí)的基本方程 二、 層流、紊流和雷諾實(shí)驗(yàn) 實(shí)際流體運(yùn)動(dòng)存在著兩種不同的狀態(tài)，即層流和紊流。克服沿程阻力引起的能量損失，稱(chēng)為沿程損失，用 h f（或 H f）表示。 產(chǎn)生阻力的內(nèi)因是流體的粘性和慣性，外因是固體壁面對(duì)流體的阻滯作用和擾動(dòng)作用。在速度發(fā)生急變的截面 上，不能應(yīng)用該方程。所以： P1VP2V=（ 1/2mv22+mgz2） （ 1/2mv12+mgz1） 即 P1V+1/2mv12+mgz1=P2V+1/2mv22+mgz2 對(duì)于任意一個(gè)截面均有： PV+1/2mv2+mgz=常數(shù) 式中： PV是體積為 V的流體所具有的靜壓能。 二、與空氣流動(dòng)的有關(guān)概念 第一節(jié)空氣的基本特性及流動(dòng)的基本概念 三、連續(xù)性方程 ㈠ 一元微小流束穩(wěn)定流的連續(xù)性方程 dM=ρ1v1dA1dtρ2v2dA2dt 第一節(jié)空氣的基本特性及流動(dòng)的基本概念 ㈠ 一元微小流束穩(wěn)定流的連續(xù)性方程 dM=ρ1v1dA1dtρ2v2dA2dt ρ1v1dA1=ρ2v2dA2 三、連續(xù)性方程 第一節(jié)空氣的基本特性及流動(dòng)的基本概念 ? ?? 22221111 dAvdAv AA ??㈡ 、一元總流穩(wěn)定連續(xù)性方程 積分，就可得到可壓縮流體總流的連續(xù)性方程，即： ? ?? 2222211111 dAvdAv AA ???? 平均平均說(shuō)明了可壓縮流體穩(wěn)定流時(shí)，沿流程的質(zhì)量流量保持不變。 二、與空氣流動(dòng)的有關(guān)概念 第一節(jié)空氣的基本特性及流動(dòng)的基本概念 在研究流體流動(dòng)時(shí)，同樣認(rèn)為流體是連續(xù)地充滿它所占據(jù)的空間，這就是流體運(yùn)動(dòng)的連續(xù)性條件。Q=ρ 在實(shí)際運(yùn)用上對(duì)于流 線呈平行直線的情況下，有
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