【正文】 }。c[2]=a[2]*b[0]+ a[3]*b[2]。}void product_M(plex c[],plex a[],plex b[]){c[0]=a[0]*b[0]+ a[1]*b[2]。a[2]=b[2]。}void equal_M(plex a[],plex b[]){a[0]=b[0]。m[2]=n*sin(p)。m[0]=cos(p)。}void get_M(plex m[],double w,plex n,double d){plex p。delete nr。 }fclose(fp)。 ni=log(T)/(2*L*w)。 } nr[i]=Phase[i]/(L*w)。 while(fabs(Phase[i]Phase[i1])PI) { if((Phase[i]Phase[i1])PI) Phase[i]=2*PI。 T=norm(t)。 z2=real(x[2])real(x[1])*n2+imag(x[3])+imag(x[0])*n2。 plex z。 product_M(x,mt,m1)。 product_M(x,mt,m12)。m=(n_p/21)。 product_M(x,mt,m3)。 product_M(x,mt,m1)。 get_M(m3,w,n3,d3)。 plex n3。 plex e。 } plex X。j++){ equal_M(mt,x)。 for(int j=1。 product_M(m12,m1,m2)。 get_M(m1,w,n1,d1)。i=num_w。if((fp=fopen(,w))==NULL)printf(cannot open file.)。L=(d1+d2)*n_p+2*d1+d3。Phase=new double[num_w+1]。double ng。double *Phase。double L。double r=*w0。double deta=*w0。double dw=(maxmin)/num_w。double w。double min=。plex m3[4]。double d3=。double d1=。main(){double n1=。 void equal_M(plex a[],plex b[])。量子電子學報，2005，22(4)：612~616.[14] 安麗萍，劉念華。光脈沖通過含有色散與增益型缺陷的一維光子晶體的傳播[J]. 物理學報,2004,53:3049~05.[12] David J. Griffith. Introduction to electrodynamics[M]. PrenticeHall, Inc. 3ed. (1999).[13]蔣美萍，江興方，沈小明，等。 Modeling of waveguides in PBG structures 8th international workshop on optical waveguide theory amp。在此分別之際，我由衷的希望大家未來的日子里過得開心。非常感謝廖老師的教導和關(guān)心！感謝我的父母，他們在生活上對我的關(guān)愛還有在學習上對我的支持和關(guān)心！感謝四年來江西理工大學應(yīng)用科學學院信息系謝小云和鄧小鴻等老師對我的專業(yè)思維及專業(yè)技能的培養(yǎng)，他們在學業(yè)上的細心指導為我今后的工作和繼續(xù)學習打下了良好基礎(chǔ)。她嚴謹?shù)淖黠L，對學問求實認真的態(tài)度，以及對學生循循善誘的教學方式，都讓我受益匪淺?？傊?，我們可以看出1DPC的帶隙結(jié)構(gòu)對介質(zhì)的色散能產(chǎn)生很大的影響。對于含有雙吸收線原子色散介質(zhì)的缺陷，由于零失諧頻率為振子的頻率，發(fā)生共振吸收將導致反常色散。其次，把色散介質(zhì)作為缺陷層放入1DPC中時，并且增加色散介質(zhì)兩側(cè)的層數(shù)，結(jié)果發(fā)現(xiàn)1DPC色散關(guān)系在中心頻率的趨勢變化不大，但在兩側(cè)發(fā)生很大的振蕩。發(fā)現(xiàn)由于引入的缺陷不同，光與物質(zhì)的作用發(fā)生變化，導致透射譜有所改變。第六章 結(jié) 論在本文中我們對光子晶體含有吸收色散缺陷的情況進行了研究，分析了一維光子晶體的帶隙結(jié)構(gòu)對介質(zhì)的色散的影響。群指數(shù)還有負數(shù)的取值，對應(yīng)的群速度為負值，由于在1DPC中，光脈沖通過整個體系的時間延遲定義為，所以我們可以認為負群速度時光波產(chǎn)生了負時間延遲[14]。中心頻率處的吸收系數(shù)很小，兩吸收頻率向中心頻率靠近。光通過1DPC時與雙吸收線原子發(fā)生作用得到吸收，因而產(chǎn)生兩個透射率比中心頻率小的次透射峰，即吸收峰。產(chǎn)生雙次透射峰是由于加入了雙吸收線原子后，雙吸收線原子有兩種吸收頻率的作用，分布在的兩側(cè)，使缺陷層的介電函數(shù)有兩處發(fā)生了變化。有效折射率的實部如圖的實線所示，在中心頻率附近為正常色散，而兩吸收峰間出現(xiàn)了的反常色散。研究層數(shù)是的模型。在這里描述群速度的式()()，描述色散關(guān)系的式()()仍然適用。若缺陷層的復折射率為，則， ()對進行平方，可得， ()根據(jù)，可得， ()， ()其中表示缺陷層的吸收系數(shù)，如果，說明介質(zhì)具有吸收的特性，反之，介質(zhì)為增益介質(zhì)。將該系的某處層用光學厚度為的缺陷介質(zhì)取代，基質(zhì)為材料，折射率為常數(shù)。第五章 1DPC中缺陷層含具有雙吸收線的原子的透射譜及色散效應(yīng) 1DPC中缺陷層含具有雙吸收線的原子的透射譜及色散效應(yīng)我們考慮具有雙吸收線的三能級原子的線性極化率。當光子晶體中引入含有色散及吸收缺陷時，零失諧頻率由于和振子頻率相同，發(fā)生共振吸收而出現(xiàn)了反常色散現(xiàn)象。第二組的曲線在左側(cè)比第一組更上移，而在右端下移了。折射率差較大的，透射率曲線下移，這是由于光子帶隙結(jié)構(gòu)的改變而影響介質(zhì)的色散。取，和，這兩組，得到了1DPC整個體系的色散效應(yīng)，圖中實線代表第一組、虛線代表第二組。離中心頻率較遠時，逐漸震蕩趨于零。，吸收系數(shù)在處也有一吸收峰。 不同層數(shù)對應(yīng)的實部隨變化曲線與層數(shù)為5的 曲線相比較，在處出現(xiàn)一波峰。在光子晶體帶隙結(jié)構(gòu)層數(shù)更多的情況下，研究1DPC的帶隙結(jié)構(gòu)對介質(zhì)的色散的影響。 5層的1DPC的與的關(guān)系圖 5層的1DPC的與的關(guān)系圖在色散介質(zhì)兩側(cè)加一層時，吸收系數(shù)變化不大出現(xiàn)微小的振蕩，當增加兩層時，振蕩就比較大且左端更加厲害。 5層的1DPC的透射譜與的關(guān)系圖，由于反射波與行進波發(fā)生干涉相消，透射譜在處與單層的一樣接近零，但是兩側(cè)出現(xiàn)幾個透射峰，透射峰隨層數(shù)的增多而更加密集。 單層色散介質(zhì)群指數(shù)與的關(guān)系圖現(xiàn)在，我們在色散介質(zhì)的兩側(cè)增加光子帶隙結(jié)構(gòu)的層數(shù)，考慮ADA，BADAB的模型，得出了兩種情況下的透射譜和色散關(guān)系。由于光和色散介質(zhì)的作用，吸收系數(shù)在出現(xiàn)了一吸收峰。周期性的結(jié)構(gòu)導致透射譜具有對稱性，透射率在中心頻率處非常接近零，這是色散介質(zhì)的吸收作用產(chǎn)生的結(jié)果；而在兩側(cè)接近1。在通過了整個光子晶體的區(qū)域的透射場方程是：， ()如果不考慮介質(zhì)內(nèi)的反射則可以略去式()衰減部分。首先，我們研究只有色散媒質(zhì)D一層的色散關(guān)系。如果將某處的B層用光學厚度為、折射率為的缺陷層介質(zhì)D取代。 1DPC的帶隙結(jié)構(gòu)對介質(zhì)的色散的影響光子晶體的結(jié)構(gòu)為….ABABABAB….。有效折射率的定義是： ， ()其虛部表示吸收。由()可以知道，時，群速度可以大于光速；時甚至變?yōu)樨撝?。每一層介質(zhì)(第j層)的特征矩陣為：， ()整個光子晶體的總傳輸矩陣為： ， ()用的元素表示單色場波的透射系數(shù)為： ， ()其中為襯底的折射率，則透射率為。能量密度為 ()而P