【正文】 這種腔自發(fā)發(fā)射的屬性和他們對(duì)激光的影響也是將需要在將來(lái)解決的問(wèn)題。我們已經(jīng)能夠識(shí)別對(duì)每個(gè)兩極化的強(qiáng)約束很重要的功能。帶陰影的區(qū)域表示波谷的位置Ⅳ.結(jié)論我們計(jì)算的結(jié)果驗(yàn)證一種可能性，這種可能性是即使沒(méi)有完整的光子帶隙的幫助，我們也在周期波導(dǎo)的缺陷中取得強(qiáng)光線限制。虛線的曲線代表的輪廓。圖3 （a）、（b）分別表示第一周期和第二周期的TM 波在完美介質(zhì)波導(dǎo)結(jié)構(gòu)中位移場(chǎng)區(qū)邊緣輪廓圖。（b）是TE波在完美介質(zhì)波導(dǎo)結(jié)構(gòu)中計(jì)算的帶圖。節(jié)點(diǎn)平面通過(guò)所有介質(zhì)棒得到削減，波腹點(diǎn)在介質(zhì)之間的空間區(qū)域。在圖3（a）中，我們看到了和介質(zhì)材料相關(guān)聯(lián)的場(chǎng)強(qiáng)烈集中在介質(zhì)區(qū)域。當(dāng)時(shí)，前兩個(gè)TM模的電場(chǎng)如圖3所示（是反晶格矢量）。正如我們預(yù)期的那樣，TE模在這個(gè)結(jié)構(gòu)中只有很小的間隙。[圖2（a）]即使它不會(huì)延續(xù)到整個(gè)布里淵區(qū)，但我們?nèi)园阉鳛橐粋€(gè)間隙。另一方面，在光線以下的狀態(tài)一定會(huì)在介質(zhì)的指導(dǎo)下沿著y軸方向衰減。圖2中我們已經(jīng)進(jìn)行了分類(lèi)。列的尺寸選擇為。列具有介電常數(shù)ε=13，并有一個(gè)矩形形狀。這前者的結(jié)構(gòu)在TM模時(shí)應(yīng)該會(huì)導(dǎo)致大的間隙，而后者應(yīng)該有利于TM模的大間隙。二維光子的研究顯示離散的高介質(zhì)點(diǎn)對(duì)于由TM極化的光子帶隙的發(fā)展而言是十分重要的，而高絕緣材料的連通性對(duì)于TE模的帶隙卻十分重要。Ⅲ.結(jié)果之前關(guān)于光子晶體的研究已經(jīng)顯示：如介質(zhì)對(duì)比度為13:1的結(jié)構(gòu)，只考慮類(lèi)似的布拉格條件（這些條件不會(huì)考慮電磁場(chǎng)的矢量特性）則并不足以描述其基本的物理屬性。%之前維持Q振蕩。此邊界條件和對(duì)有限差分時(shí)間域仿真的詳細(xì)討論可以在參考68中找到。 （5）這方法是為了解釋接下來(lái)時(shí)間分量的關(guān)系，并用這來(lái)更新網(wǎng)格內(nèi)部的電場(chǎng)的值。介電函數(shù)也可以以相同的方式離散化。時(shí)空點(diǎn)被固定時(shí)間單元和距離單元分隔。此單個(gè)電場(chǎng)的部分遵循簡(jiǎn)單的波動(dòng)方程。和TE模的情況相似，只要稍微修改波動(dòng)方程。為了研究電磁場(chǎng)時(shí)間變化，我們運(yùn)用有限差分時(shí)間域的方法來(lái)解決麥克斯韋方程組。對(duì)于一個(gè)有缺陷的介質(zhì)波導(dǎo)，一個(gè)超級(jí)單體包含了我們正考慮的缺陷和在它波導(dǎo)兩側(cè)的幾個(gè)周期（特別是七個(gè)周期）。在這種方法中，我們把結(jié)構(gòu)的幾何狀嵌入到一個(gè)位置空間周期重復(fù)的超級(jí)單體中。其他細(xì)節(jié)我們會(huì)在其他地方討論。矩陣定義為 (3)在這個(gè)表達(dá)式中，是傅里葉變換的介電函數(shù)的反函數(shù)。K在第一次的布里淵區(qū)，G是反晶格向量，是垂直于波矢量K+G的單位矢量。我們可以通過(guò)重新排列麥克斯韋方程組的方法獲得一個(gè)單一電磁模式下的控制方程（c=1）： （1）是介電函數(shù)，H是一種電磁頻率的磁場(chǎng)。一種是接近頻率域的方法，它常被用來(lái)發(fā)現(xiàn)完美系統(tǒng)的本征模和它的缺陷。因此，我們可以使用精確數(shù)值的方法進(jìn)行研究。（例如，對(duì)于局部態(tài)傳播方向不可識(shí)別）。最后，我們注意到TE（TM）波是按上述正常定義的二維平面，一般來(lái)說(shuō)，這些TE（TM）波是相對(duì)于沿波的傳播方向。在一個(gè)三維的周期波導(dǎo)中，根據(jù)占主導(dǎo)地位的極化方向，我們?nèi)钥梢灶?lèi)似TE和TM 對(duì)其進(jìn)行粗略的分類(lèi)。[4] 從兩級(jí)分解麥克斯韋方程，我們可以分別對(duì)它們進(jìn)行獨(dú)立的研究。一種分為T(mén)E，這種模式下z 方向和靜電場(chǎng)中的磁場(chǎng)點(diǎn)位于 xy 平面。在2D中，我們?cè)疽詾樵撓到y(tǒng)沒(méi)有變化或者是z 方向介電常數(shù)和波傳播僅在 x–y 平面中的進(jìn)行。最后，在第四節(jié)中，我們將對(duì)我們的研究結(jié)果進(jìn)行討論，并闡述未來(lái)的發(fā)展方向。本文的安排如下：在第二節(jié)中，我們將描述我們的模型系統(tǒng)以及介紹我們使用的計(jì)算方法。我們提高反差比，預(yù)期希望出現(xiàn)一個(gè)很寬的帶隙，如圖1（c）所示，這個(gè)帶隙可以讓我們?cè)趲秲?nèi)創(chuàng)建一個(gè)高Q缺陷共振。設(shè)底部的上頻帶和缺陷模式之間的頻率差δω，則其衰減長(zhǎng)度是與δω成比例。此模型將作為輻射模型。分布反饋激光器系統(tǒng)中平移對(duì)稱(chēng)性是被相位位置的改變打破的。（a）右側(cè)的是均勻介質(zhì)波導(dǎo)的帶結(jié)構(gòu)。這種現(xiàn)象可以很容易從布拉格條件得到理解，這條件就是不同的單元共同導(dǎo)致了結(jié)構(gòu)內(nèi)部的缺陷。在模式k=πa到k=πa之間，由攝動(dòng)引起的耦合在區(qū)域邊緣打開(kāi)了小間隙（如圖1（b）） 。我們可以考慮以一個(gè)小周期的反差系數(shù)形成一種統(tǒng)一的擾動(dòng)很小的波導(dǎo)板（一個(gè)典型的例子就是在分布式反饋激光器中波導(dǎo)薄膜表面的波紋光柵）。光線下方的是一個(gè)離散帶結(jié)構(gòu)的傳導(dǎo)模型。圖1（a）中也描述了其傳播關(guān)系ω（k）。圖1（a）就是一個(gè)矩形波導(dǎo)示意圖。特別的是我們對(duì)弄明白傳導(dǎo)結(jié)構(gòu)的特性以及其缺陷是否能夠?qū)е戮植繎B(tài)的共振。在最近的一些研究中[2]，Meade等人提出了：3D空間的周期性的介質(zhì)材料（即3D光子晶體）的缺陷允許一定帶隙范圍內(nèi)的局部態(tài)通過(guò)。I介紹：周期性的介質(zhì)材料對(duì)光的傳播有許多的控制作用[1]?！珜?duì)簡(jiǎn)單光子晶體傳輸特性進(jìn)行分析，研究EastFDTD軟件對(duì)簡(jiǎn)單光子晶體傳輸特性計(jì)算和畢業(yè)論文初稿～修改完善論文～修改論文格式定稿，準(zhǔn)備論文答辯參考文獻(xiàn)[1] John S．Strong location of photons in certain disorder dielectricsuperlattice[J]. Phys．Rev．Lett．， 1987，58(23)：24862489.[2] Yablonovich E．Inhibited spontaneous emission in Solidstate[J]．Physics andelectrics．Phys．Rev．Lett．，1987，58(20)：2059—2061.[3] [J]．電子元件與材料，2002，2l(9)：1720.[4] 張明理，李永安，賀毅．光子晶體的發(fā)展歷程與前景[D]．延安職業(yè)技術(shù)學(xué)院學(xué)報(bào)，2009,23(3)：9597．[5] Painter O.，Lee ，Seherer A，et a1．Two dimensional photonic band gap defect mode laser[J]. Science，1999，284(5421)：1819l821.[6] 盛廣滬，李鴻，高躍飛．光子晶體光纖的研究進(jìn)展[J]．江西科學(xué)，2006，24（6）：4145．[7] Yang .，Zhu ., Chen H，et a1．Spontaneous radiation from a twolevel atomin photonic crystals with threedimensional dispersion relation[J]．Physical．B，2000,5(2)：300－306.[8] Shen L．E，He S．L．．An analysis for the convergence problem of the plane wave expansion method for photonic crystals[J]．Journal of the Optical Society of America A，2002，19(5)：10211024.[9] Wang X．H．，Wang R．Z．，Gu B．Y，et a1．Decay Distribution of Spontaneous Emission from an Assembly of Atoms in