儀器分析原子吸收分光光度法(參考版)
2025-05-10 22:21本頁面
【正文】 。 應(yīng)用上式進(jìn)行測定，其前提條件是必須使用被測原子的共振發(fā)射線作為光源，即： （ 1）、光源必須是銳線光源，即發(fā)射譜線很強(qiáng)很窄，其寬度必須小于待測元素吸收線的寬度。 用比例常數(shù)代替吸收系數(shù)，并將 N。來代替積分吸收系數(shù)。 1955年，瓦爾什從理論上證明，在吸收池內(nèi)元素的原子濃度和溫度不太高且變化不大的條件下，峰值吸收系數(shù) K。 = 式中： Kv—— 吸收系數(shù) 原子吸收線輪廓是同種基態(tài)原子在吸收其共振輻射時被展寬了的吸收帶，原子吸收線輪廓上的任一個點都與相同的能級躍遷相聯(lián)系，所以基態(tài)原子濃度N。光強(qiáng)度減弱的程度符合 Lambert定律，即： I=I。），經(jīng)過原子蒸氣 (長度為 l) 從光源輻射出來的特征譜線的光（強(qiáng)度為 I。 在通常的原子吸收分光光度法測定條件下，吸收線線寬主要由Doppler變寬 與Lorentz變寬 控制。根據(jù)量子學(xué)的測不準(zhǔn)原理，能級的能量具有不確定能量△ E，其關(guān)系為： △ E△ t=h 式中△ t—— 測量所需的時間 h—— 普朗克常量 激發(fā)態(tài)的原子壽命越短，吸收線自然寬度越寬。 Holtsmark變寬和 Lorentz變寬又統(tǒng)稱 壓力變寬 或 碰撞變寬。 Lorentz變寬效應(yīng)的大小隨局外氣體壓力的提高而增大， 也隨局外氣體性質(zhì)的不同而不同 在通常的原子吸收分光光度法測定條件下，它的數(shù)量級為 10^3nm。 通常 Doppler線寬△ vD為10^3nm數(shù)量級 Holtsmark變寬 又稱 共振變寬 ，是同種原子碰撞引起的發(fā)射或吸收光量子頻率改變而導(dǎo)致的譜線變寬，它隨原子蒸氣濃度的增加而增大。 運動波源“背向”檢測器運動時 —— 紅移 運動波源“向著”檢測器運動時 —— 紫移 ，即 Doppler變寬 。 在通常的原子吸收分光光度法測量條件下，影響譜線變寬的因素主要有： （ 1） Doppler線寬 △ ν D （ 2） Lorentz線寬△ vL （ 3
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