激光原理第四章ppt課件(參考版)
2025-05-04 08:44本頁面
【正文】 )( ptps PPP ?? ?深圳大學(xué)電子科學(xué)與技術(shù)學(xué)院 （三）短脈沖激光器的輸出能量 1 00 2 1( ) ( )pt p ptppEAAE h n V E ES h S? ?????? ? ? ?內(nèi))( ptps EEE ?? ?Ep及 Ept分別為工作物質(zhì)吸收的泵浦能量及閾值泵浦能量， ?s稱為斜率效率 12?? VnhE tPPt ?腔內(nèi)光能部分變?yōu)闊o用損耗，部分經(jīng)輸出反射鏡輸出到腔外。 ? 在 均勻加寬激光器 中，由于各模式相互影響，必須由多模速率方程求出輸出功率。當(dāng)氣壓高到一定程度，譜線加寬以均勻加寬為主時，蘭姆凹陷消失 深圳大學(xué)電子科學(xué)與技術(shù)學(xué)院 ? If the oscillation frequency ? is equal to?0, only a single “hole” exists in the velocity distribution function of the inverted atoms. This “hole” is centered on ?Z=0. We may, thus, expect the power output of a laser oscillating at ?=?0 to be less than that of a laser in which ? is tuned slightly to one side or the other of?0 (this tune can be achieved by moving one of the laser mirrors). This power dip first predicted by Lamb is indeed observed in gas lasers. The phenomenon is referred to as the “Lamb dip” and is used in frequency stabilization schemes of gas lasers. 深圳大學(xué)電子科學(xué)與技術(shù)學(xué)院 多模激光器的輸出功率 ? 在 非均勻加寬激光器 中，每個模式各自消耗表觀中心頻率與其頻率相應(yīng)的激活粒子。雖然它對應(yīng)著最大的小信號增益，但由于對激光作貢獻(xiàn)的反轉(zhuǎn)集居數(shù)減少了，即燒孔面積減少了，所以輸出功率下降到某一極小值， P— ?q關(guān)系曲線在 ?0處出現(xiàn)蘭姆凹陷 深圳大學(xué)電子科學(xué)與技術(shù)學(xué)院 ? 凹陷的深度和激發(fā)參量 gml/?成正比，當(dāng) gml/?小時蘭姆凹陷變淺，當(dāng) gml/?很小時，蘭姆凹陷消失。 ??? ??? IIII 20?穩(wěn)定工作時 振蕩模的增益系數(shù)為 000( , )1misggIlII???? ???求得腔內(nèi)平均光強(qiáng)為 021ms glII????????????????輸出功率 2112 ms glP A TI A TI ??????? ? ?????????深圳大學(xué)電子科學(xué)與技術(shù)學(xué)院 蘭姆凹陷： 在單模輸出功率 P和單模頻率 ?q的關(guān)系曲線中，在 ?q=?0處，曲線有一凹陷，稱作蘭姆凹陷。 在透射率 T1時，令 dP/dT=0，求出 最佳透過率 Tm
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