靜電場(chǎng)的環(huán)路定理講座(參考版)
2025-01-22 10:14本頁(yè)面
【正文】 E?。 ? ??? VVVV i d 或(2) 選零勢(shì)點(diǎn)，寫(xiě)出 dq 在場(chǎng)點(diǎn)的電勢(shì) dv 。 (1) 將帶電體劃分為電荷元 dq。 無(wú)限長(zhǎng)均勻帶電直線在X軸上的場(chǎng)強(qiáng)為 rE 02????rrrrrEVV rrrrPP100ln2d2d 111 ?????? ??????? ?? 由于 ln1=0， 所以本題中若選離直線為 r1=1 m處作為電勢(shì)零點(diǎn) ， 則很方便地可得 P點(diǎn)的電勢(shì)為 ? ? mP rV ln2 0????? 由上式可知 ， 在 r1 m處 ,VP為負(fù)值；在 r1 m處 ,VP為正值 。計(jì)算在 x軸上距直線為的任一點(diǎn) P處的電勢(shì) 。 ?ERr ?0Rrrqo?24 1?? 當(dāng) rR 時(shí) ?? ?? rV rE ?? d ?? ? ????RRr rErE ddrrqRd2041?????Rq041???R P r . 電勢(shì)分布 當(dāng) r R 時(shí) ?? ?? rV rE ?? d rq041????VRrRq ?041??Rrrqo???4 1電勢(shì)分布曲線 場(chǎng)強(qiáng)分布曲線 E V R R r r O O 結(jié)論：均勻帶電球面，球內(nèi)的電勢(shì)等于球表面的電勢(shì)，球外的電勢(shì)等效于將電荷集中于球心的點(diǎn)電荷的電勢(shì)。但是引入電勢(shì)后可以從不同角度加深對(duì)電場(chǎng)的認(rèn)識(shí)，另一方面，電勢(shì)是標(biāo)量，和場(chǎng)強(qiáng)相比，可簡(jiǎn)化計(jì)算 （ 2）電勢(shì)零點(diǎn)的選擇： 任意性，一般使得電勢(shì)表達(dá)式最簡(jiǎn) 但同時(shí)考慮到模型：當(dāng)電荷分布在有限區(qū)域時(shí)，一般選擇無(wú)窮遠(yuǎn)為電勢(shì)零點(diǎn)；當(dāng)電荷分布延伸至無(wú)窮遠(yuǎn)時(shí)，不能取無(wú)窮遠(yuǎn)為電勢(shì)零點(diǎn) （ 3）電勢(shì)是相對(duì)電勢(shì)零點(diǎn)的；兩點(diǎn)電勢(shì)差與零電勢(shì)的選擇無(wú)關(guān)，比電勢(shì)更本質(zhì) 四、電勢(shì)的計(jì)算（兩種基本方法） 方法一：電勢(shì)疊加法 令 0??Vq
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