【正文】 物理學(xué)發(fā)展中常有這樣的情況，即某一理論為更為全面的理論開辟道路，而在這更為全面的理論中，原來的理論作為一種特殊情況繼續(xù)存在下去。另一方面 ，若 點(diǎn)電荷 所走的路徑是閉合的，則新理論將退化回相對論 或是量子力學(xué)幾何效的 計(jì)算上來?？紤]到磁矢勢與運(yùn)動(dòng)場的梯度在形式上是可比似的，類似運(yùn)動(dòng)場的推導(dǎo)，我們將有： 能被 運(yùn)動(dòng)電荷上的 觀察者想像為靜止的空間不再是均勻和各向同性的了， 在該空間 運(yùn)動(dòng) 點(diǎn)電荷 的“時(shí)空形象”隨著運(yùn)動(dòng)方向的不同而不同。 我們知道，運(yùn)動(dòng)的點(diǎn)電荷會(huì)產(chǎn)生磁場和磁矢勢。實(shí)質(zhì)上，這是AharohovCarmi 幾何效應(yīng)的思想 。雖然說這個(gè)理想的區(qū)域目前還不能在實(shí)驗(yàn)室中實(shí)現(xiàn)，但上面的討論已告訴我們，質(zhì)點(diǎn)在這個(gè)區(qū)域中運(yùn)動(dòng)和在 W=0 而 ?? ≠ 0（或是單指 ?? 的矢量不為零）的坐標(biāo)系中運(yùn)動(dòng)是等效的。此外，在引力場中運(yùn)動(dòng)的粒子也存在這種幾何效應(yīng)，根據(jù)等效原理不難理解這點(diǎn)。 ZM 實(shí)驗(yàn)可看成是非電子磁范疇的 AB 效應(yīng)的第一實(shí)驗(yàn)證明。 AB 效應(yīng)指出，電子在無電磁場而有電磁勢的復(fù)連通區(qū)域中運(yùn)動(dòng)，電子并不受到力的作用，但電子波的衍射圖樣會(huì)發(fā)生移動(dòng)，從而證明電磁勢在量子力學(xué)是有意義的。 如果把微觀粒子抽象為質(zhì)點(diǎn)，那么在相對點(diǎn)粒子靜止的坐標(biāo)系中，它的時(shí)空形象一定會(huì)使得坐標(biāo)出現(xiàn)一個(gè)不確定量。也就是說，物質(zhì)波是粒子運(yùn)動(dòng)勢的一種表 現(xiàn)。就運(yùn)動(dòng)著微觀粒子來說，運(yùn)動(dòng)場局限于以粒子為中心的鄰近區(qū)域，它的波動(dòng)性應(yīng)該是可測的。 如果物理實(shí)驗(yàn)學(xué)者能利用目前的條件來做檢測實(shí)驗(yàn)，那是最好不過了。解這個(gè)方程組，則可以求出 v0 和 θ 的值。因此有α =θ +β 。這樣，我們就可測定出了 V0 的大小和方向。 實(shí)驗(yàn)方案 2 在方程（ 75）中，只要我們把β的值選取于 850— 950 之間，那么在實(shí)驗(yàn)精確度范圍內(nèi)可以近似地認(rèn)為 cosβ ≈ 0，因此 方程（ 75）可簡化為： λ n+λ n≈ 2λ 0(1+v2/2C2)+2v0v cosθ /C2 接下來，我們 旋轉(zhuǎn)整個(gè)實(shí)驗(yàn)裝置 來重做實(shí)驗(yàn)，對比所有的λ n+λ n 實(shí)驗(yàn)測量值。 然而， 實(shí)驗(yàn)的難度在于稍有偏角（不垂直）就被一級(jí)效應(yīng)所掩蓋 。接下來，我們不斷改變發(fā)光原子的運(yùn)動(dòng)方向來重做實(shí)驗(yàn)，對比所有 K 的實(shí)驗(yàn)測量值，那么 K 為最大值所對應(yīng)的運(yùn)動(dòng)原子方向則與 V0同向（ θ =0）。 8． 運(yùn)動(dòng)物體上做力學(xué)實(shí)驗(yàn)以便確定該物體絕對運(yùn)動(dòng) 我們在 snyder 和 hall（ 1975 年）氖原子的激光的飽和吸收實(shí)驗(yàn)基礎(chǔ)上來設(shè)計(jì)實(shí)驗(yàn)方案。如果說有實(shí)驗(yàn)證明了正子公設(shè) 2b 的正性，不如說實(shí)驗(yàn)證明了反子公設(shè) 2b。很明顯， 試圖從這類 實(shí)驗(yàn) 中尋找 相對 性原理正確性的證據(jù)是無意義的。雖然 snyder 和 hall做實(shí)驗(yàn)的 目的是為了證明相對論 時(shí)間膨脹 ， 現(xiàn)在 ， 我們 有理由 把它看成是 檢測 單向光速 有效而 精確 的 實(shí)驗(yàn) 。 對比式 （ 75）、（ 76）得： 2(v0v cosθ /C2 –xvcosβ /C) =0 故有： x = v0cosθ /C cosβ 考慮到 snyder 實(shí)驗(yàn)中采用的 β很小，可以不計(jì) (即在實(shí)驗(yàn)精確度內(nèi) cosβ≈ 1） ， 故上式簡化為： x = v0cosθ /C 即有： Cn=C/（ 1+ v0cosθ /C） ≈ C v0cosθ 這樣，正如我們以太論所預(yù)計(jì)的那樣，在飄移以太中傳播的光速約為 C177。 現(xiàn)在我們 應(yīng) 用本文的理論 來 分析 ： 由于做橫向的測量十分困難，測量方向稍有偏離垂直方向就會(huì)引入偏角的一級(jí)效應(yīng)而使實(shí)驗(yàn)難以觀測二級(jí)效應(yīng)。實(shí)驗(yàn)在八種不同的速度下，測量了橫向多普勒移動(dòng)，與相對論的預(yù)言值符合的精確度達(dá)到 % 。實(shí)驗(yàn)通過探測處于激發(fā)態(tài)的氖在 2P2→ 1S2躍遷中放出的熒光，來觀察飽和吸收度。實(shí)驗(yàn)中，由電壓加速的氖離子在鈉蒸氣中通過電荷交換變成亞穩(wěn)態(tài)的氖原子（其速度 v 在 103C 左右）。下面就以“運(yùn)動(dòng)原子對激光的飽和吸收實(shí)驗(yàn)”為例來分析。時(shí)由此可見，同地對鐘的實(shí)驗(yàn)無法判別子原理 B 的正確性。 顯然，這個(gè) 實(shí)驗(yàn) 與反子 公設(shè) B 相容。 Hafele（ 1971 年）所 原子鐘環(huán)球航行實(shí)驗(yàn) 中， 從地心上看，由于地球的自轉(zhuǎn)，向東環(huán)球航行的銫原子鐘要大于一圈才能到原地；向西航行的銫原子鐘小于一圈就可到達(dá)原地。 那么 ，當(dāng)這只鐘回到 A 時(shí)，比保持靜止的鐘慢 v2/2c2 秒。 同地對鐘 這類實(shí)驗(yàn)有：轉(zhuǎn)動(dòng)圓盤 穆斯保爾 效應(yīng)實(shí)驗(yàn)、 原子鐘環(huán)球航行實(shí)驗(yàn) 、薩克奈克效應(yīng)等。 對相對論實(shí)驗(yàn)的解釋 高能粒子實(shí)驗(yàn) 相對于加速器、宇宙線的高能粒子來說，地球是個(gè)近似的 優(yōu)越靜止系 （絕對運(yùn)動(dòng)速度 V0在實(shí)驗(yàn)精確度內(nèi)可以不計(jì)） ，地面觀察者所觀測的這些現(xiàn)象與相對論是 計(jì)算值是 一致的。若φ是個(gè)已知量，則兩系之間的相對性效應(yīng)就清楚了，即由式（ 62）或式（ 66）得： 從 S 系上觀察， S39。的抽象，即從 S慣性系上來看， S39。 假設(shè)點(diǎn)區(qū)域 S、 S39。點(diǎn)區(qū)域中的靜態(tài)物理現(xiàn)象來說，參考 S 和 S39。以變換式（ 62）相聯(lián)系。對于我們討論的參考系 S，某一范圍內(nèi)不存在力場，即K39?，F(xiàn)在，我們把“加速場線”上任意兩個(gè)點(diǎn)區(qū)域提取出來，放在高斯坐標(biāo)網(wǎng)眼中組成兩個(gè)鄰近點(diǎn)區(qū)域。此外，再加上一個(gè)條件，兩區(qū)域的勢和場梯度相等。 設(shè)想， 質(zhì)點(diǎn)相對于 絕對空間 S0系作直線加速運(yùn)動(dòng)，假定每一時(shí)刻質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)速度被置換掉，我們就可以 筆 畫出一條場線，線上任意一點(diǎn)區(qū)域 都 具有 質(zhì)點(diǎn)在該時(shí)刻的時(shí)空形象， 區(qū)域中的場 W=0 而 φ ≠ 0，場 梯度矢量指向 S0系原點(diǎn)。根據(jù) 極 弱等效原理，洛倫茲變換對于靜態(tài)引力場 一個(gè)引力無限小區(qū)域成立。就是說， 一般情形是從沒有被證明過的。系 來 觀察 ， 相對于 S0 系 靜止事件的情形（根據(jù)推論 Ⅳ） 。 換言之，自由下落的慣性質(zhì)量與物質(zhì)質(zhì)量相等；此外， 引力質(zhì)量 也與 物質(zhì) 質(zhì)量 相等 。 我們知道 引力是個(gè)保守 力 ， 保守力作的功總是指一對作用力作功和反作用力作功之和，這個(gè)作功之和的負(fù)值等于勢能的增量。 普遍情況下的 時(shí)空變換、 等效原理 引力場中一切物體同時(shí)自由下落的規(guī)律讓我們得出引力質(zhì)量和慣性質(zhì)量相等。這沒有什么值得奇怪的，因?yàn)橘|(zhì)點(diǎn) O是在不均勻的伸長空間運(yùn)動(dòng)，就好比橡皮筋被拉長了，而光子卻在均勻的空間運(yùn)動(dòng)，即光子運(yùn)動(dòng)的空間就好比是在自由狀態(tài)下橡皮筋。而且，縱使 S39。的速度 V39。此外，如果 S39。=K(T+ V39。=Y , Z39。=K(XV39。/c2=1/(1+V39。 推論（Ⅳ）告訴我們： 在此情況中， 微分方程（ 56）中的“ c”用“ i c”代換后，其 V0 可以被當(dāng)是零。系為參照系，則質(zhì)點(diǎn) O（ S0 系的原點(diǎn)）在慣性力 f*作用下而加速運(yùn)動(dòng)，后來 f*=0，質(zhì)點(diǎn) O以速度 V39。是等價(jià)的；此外，空間的歐幾里得性和各向同性繼續(xù)保持有效。）。=φ 39。不難想見，把 “ i ”作為一個(gè)修正項(xiàng)引入后， 運(yùn)動(dòng)勢φ39。由此我們有這個(gè)結(jié)論： 當(dāng)描述 S0中靜態(tài)物理現(xiàn)象時(shí)，我們在描述光 速 時(shí)間坐標(biāo)系數(shù)記作“ i ”，則空間的均勻性和各向同性繼續(xù)保持有效。 可想而見，（ 62）式中的“φ”用“ φ 39。/c2）的倍數(shù)變快，質(zhì)點(diǎn)質(zhì)量會(huì)以 1：（ 1φ 39。軸放置的剛桿會(huì)以 1： 1/（ 1φ 39。 這樣，正如我們預(yù)想的那樣（結(jié)論 1）： S 39。/c2 (φ 39。=Z (66) T39。 Y39。 2 =X2 + Y2+Z2 +c2 T 2 故有： X39。 2 + Z39。 因此有： X 39。2 項(xiàng)的度規(guī)系數(shù)為 1， c2 T39。2 , Y39。在微分方程 （ 56） 中的解必然有 φ 39。系看來， S0空間的場 W=0 但φ 39。） 的關(guān)系建立起來。,Z39。） 與 （ X39。,z39。根據(jù)四維時(shí)空的廣義勾股定理，我們要用十個(gè)度規(guī)系數(shù)才有可能把 （ x39。,T39。,Y39。,t39。,y39。這樣一來，某瞬間 S39。空 間的均勻性，即 S39。區(qū)域中的運(yùn)動(dòng)勢定義為零，卻不能把區(qū)域內(nèi)場梯度矢量定義為零。 另一方面， S39。到 S0 的時(shí)空變換 由于在 S0 和 “靜止” S39。為了便于理解，下面我們來探討這個(gè)“拓?cái)U(kuò)”的合理性。 事實(shí)上，根據(jù)子公設(shè) 2a，我們直接可以把 結(jié)論 1拓?cái)U(kuò)到所有的參照系中。 另一方面，根據(jù)式（ 62），類似于相對論推導(dǎo)方法得出：從 S0 系看，光子靜質(zhì)量為零，光子的動(dòng)量P=h/λ。不難看出，參照系的絕對運(yùn)動(dòng)速度 v0≡ 0（正子公設(shè) 2b成立） ，所有慣性系之間的時(shí)空 連結(jié)將 退化為洛倫茲變換。軸 (場梯度線 )放置的剛桿會(huì)以 1： 1/（ 1φ /c2）的倍數(shù)收縮；時(shí)鐘會(huì)以 1：（ 1φ /c2）的倍數(shù)變慢。的質(zhì)量方程為： M=km0 （ 63） 與式（ 53）結(jié)合得： k=1φ /c2 （ 64） 由此我們有 ： 結(jié)論 1： S39。上的動(dòng)量守恒。方向的空間是均勻的，而小球在 y39。考慮到 y=y39。系原點(diǎn)為質(zhì)點(diǎn)O39。 軸碰撞 來求 質(zhì)點(diǎn) O39。 + (k21)x39。 z=z39。 + c (k21)t39。區(qū)域中靜態(tài)的 物理 事件有效。 又因?yàn)?S0是 優(yōu)越靜止系 ，而 S39。區(qū)域內(nèi)的觀察者不可能用光學(xué)現(xiàn)象來確定 S39。 2） (61) 才有可能。 2+z39。相應(yīng)地有： x2 + y2+z2 – c2 t 2 = 0 又因變換必須是線性 的，這只當(dāng) x2 + y2+z2 – c2 t 2 = f(φ )（ x39。然而，空間任何能量或物質(zhì)分布都會(huì)使得空間幾何學(xué)成為非歐幾里得的，區(qū)域中的物質(zhì) 也 可能會(huì)使得橫向（場梯度線上）光速變慢。 2 – c2 t39。 2 + y39。 由于該區(qū)域在“以太”中靜止 ， 給合 子公設(shè) 3 則有： 區(qū)域 內(nèi)的觀察者永遠(yuǎn)想不出可以做什么樣的光學(xué)實(shí)驗(yàn)來確定這個(gè)區(qū)域的存在。系原先在 S0中靜止時(shí)的所有物理屬性都消失，那么剩下的是一個(gè)由轉(zhuǎn)移能量 Δ E構(gòu)成運(yùn)動(dòng)場區(qū)域，該區(qū)域相對于 S0系以速度 v 平動(dòng)。系與 S0 系作標(biāo)準(zhǔn)配置 (對應(yīng)坐標(biāo)保持平行，以兩系原點(diǎn)重合時(shí)為計(jì)時(shí)起點(diǎn) )。系在 S0 系 中靜止，后來，經(jīng)加速度運(yùn)動(dòng)后以速度 v 作勻速直線運(yùn)動(dòng)。 6．兩參照系之變換關(guān)系 從 S0 到 S39。例如，設(shè) v0 與 v 的夾角為θ，且 C＞＞ |v0|和 |v |， 并考慮初始條件，則 微分方程的近似解為： K=1φ /c2≈ 1+v2/2c2 + vv0cosθ /c2 (略去更高級(jí)小量 ) （ 57） 式中的 K=1φ /c2就為相對運(yùn)動(dòng)效應(yīng)因子。我們不可能就此說明怎樣使用這些學(xué)工具， 因?yàn)檫@樣一來，這 篇論文 就會(huì)變得臃腫龐大和難于撰寫，以至不會(huì)有人去讀它。 盡管在 相對運(yùn)動(dòng)中的 四維時(shí)空的間隔距離 ds 是個(gè)變量，但是速度被“變換掉”后 四維時(shí)空的間隔距離 ds 為不變量。 現(xiàn)在看來，似乎我們腳下的數(shù)學(xué)基礎(chǔ)被抽走了， 所有的一切都動(dòng)搖了，直線變成了曲線，曲線變成了直線。但是， 正子公設(shè) 2b 摒棄后，能被慣性觀察者想象為靜止的空間不再是均勻和各向同性的， 在該 空間 運(yùn)