非簡并態(tài)微擾能量三級修正和波函數(shù)的二級修正論稿doc畢業(yè)論文-wenkub.com
2025-07-24 05:20 本頁面
【正文】 同時還在思想、生活上給我以無微不至的關(guān)懷，在此謹(jǐn)向林老師致以誠摯的謝意和崇高的敬意?？茖W(xué)出版社,波函數(shù)的二級近似和能量的三級近似在實際的應(yīng)用中其用途和意義可能不是很大，但作為理論物理暫且把它推導(dǎo)出來。但在有的問題中，往往根據(jù)如何使計算簡化來決定與的劃分，同時還兼顧計算結(jié)果的可靠性。因此，在一級近似下，能量本征值和本征函數(shù)為： （230a） (230b)上式右邊求和號表示對≠k求和，項必須摒棄。把（217），（218）兩式代入(21)式，有 （219）把（215）式代入上式，方程兩邊關(guān)于的同次冪項相等，可得到各級微擾近似的方程如下： (220a) (220b) (220c) (220d)以下逐級求解：首先，假設(shè)不考慮微擾時，體系處于某非簡并能級，即: （221）（可以是任意一個非簡并態(tài)的能級，但要取定）。設(shè) （216）已經(jīng)解出（包括能量及相應(yīng)的波函數(shù)）。在三維情況下，空間反演是r →﹣ r, 因而 (214) 非簡并態(tài)微擾論體系前面已經(jīng)設(shè)體系的哈密頓量為（ 不顯含時間 ）， 能量本征方程由(21) 式可知 ，為能量的本征值。設(shè)體系的哈密頓算符在空間反演后保持不變： (211)則與宇稱算符對易。以算符表示這運算： (28)我們稱算符為宇稱算符。反之,一個本征值對應(yīng)于多個本征函數(shù)的情況稱為簡并態(tài),且本征函數(shù)的個數(shù)稱為簡并度。例如微擾論，變分法，絕熱近似，準(zhǔn)經(jīng)典近似等。在此基礎(chǔ)之上，又以非簡并態(tài)微擾論作理論鋪墊，推導(dǎo)出了非簡并態(tài)的能量一級近似、二級近似和波函數(shù)的一級近似。這對電子的運動將產(chǎn)生一定的影響。有些曲線上的經(jīng)典問題采用這種形式表達(dá)；一個例子是最速降線，在重力作用下一個粒子沿著該路徑可以在最短時間從點A到達(dá)不直接在它底下的一點B。借助 的解給出解的近似值。關(guān)鍵詞：微擾論 能及 波函數(shù) 修正AbstractUsing perturbation theory to deal with specific issues, the selection of appropriate in some problems, and the perturbation of partition is very clearly. Perturbation correction of wave function, usually to order approximation calcu
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