【正文】 結(jié)語 從 上面 討論中 我們看到，愛因斯坦最大 錯(cuò)誤在于 “把運(yùn)動(dòng) 質(zhì)點(diǎn)的時(shí)空形象 看成與 Ek/ c2 的依賴關(guān)系”這個(gè)假設(shè)上 。根據(jù)第一公設(shè)，我們將有這樣的結(jié)論 [5]：若參照系建立在點(diǎn)電 荷上，則磁場為零但磁勢 的矢量 不為零， 而且磁勢的矢量與優(yōu)越靜止系存在依賴關(guān)系。此外，由于 ?? 矢量的存在，勢必會(huì)使得粒子運(yùn)動(dòng)路徑的幾何結(jié)構(gòu)和空間性質(zhì)發(fā)生變化。這是因?yàn)閼T性場中的粒子的哈密頓與電磁場中荷電粒子哈密頓在形式上是等價(jià)的。 [3] 1959 年所提出 AharonovBohm 效應(yīng)的證實(shí)，表明定域描述是不完備的。從這種意義上說來，物質(zhì)波的證實(shí)為運(yùn)動(dòng)場的客觀存在提供了有力的依據(jù)。 實(shí)驗(yàn)（ 2）和（ 3）已有的條件是完全可以實(shí)現(xiàn)的。 實(shí)驗(yàn)方案 3 我們認(rèn)為， Snyder 實(shí)驗(yàn) 的最大貢獻(xiàn) —— 證明了 矢線 n 方向上的光速為 Cn=C/（ 1+v0cosα /C） α為矢線 n 與 v0 的 夾角 。在實(shí)際操作中，我們可以采用下面設(shè)計(jì)的方案 克服這一困難。 實(shí)驗(yàn)方案 1 當(dāng) β =900 時(shí)， 根據(jù)本文的多普勒效應(yīng)公式 （ 2） ， 簡化為 ： λ n=λ 0K≈λ 0（ 1+V2/2c2 + VV0cosθ /c2） 因此，我們可以 通過橫向多普勒效應(yīng)來確定 K 的大小。 綜上所述，目前所有的實(shí)驗(yàn)與新理論是相容的。 v0cosθ。（張仲元《狹義相對論實(shí)驗(yàn)基礎(chǔ)》 P80）。這束氖原子垂直通過形成駐波的激光束，氖原子吸收激光而激發(fā)到高能態(tài) （ 2P 2）。 異地對鐘 這 類實(shí)驗(yàn)有： LvesStilwell 的氫的極隧射線光譜 實(shí)驗(yàn)、兩梅塞實(shí)驗(yàn)、運(yùn)動(dòng)原子對激光的飽和吸收實(shí)驗(yàn)等。經(jīng)過一番計(jì)算后卻發(fā)現(xiàn)，在這個(gè)實(shí)驗(yàn)中， 微分方程（ 56）中的“ V0” 恰好被抵消，因此 采用（ 57）式的 預(yù)算值與相對論的預(yù)算值保持一致。 愛因斯坦在 “ 論動(dòng)體的電動(dòng)力學(xué) ”的第四節(jié) 中曾預(yù)言：如果在 A點(diǎn)有兩只同步的鐘，其中一只沿閉合曲線以恒定速度運(yùn)動(dòng)，經(jīng) 歷了 t 秒回到 A。系上靜止的時(shí)鐘會(huì)以 1：（ 1φ /c2）的倍數(shù)變化；靜止的質(zhì)點(diǎn)質(zhì)量會(huì)以 1：（ 1φ /c2）變化；沿著場梯度線放置的靜桿會(huì)以 1： 1/（ 1φ /c2）的倍數(shù)變化（ 一般情況下 ， 這里的場梯度 矢量與 V矢量是不同向的 ）。分別是任意慣性系 S和 S39。 若運(yùn)動(dòng)勢φ＞ 0，則 式（ 69）中 g44 =c2 ，此時(shí)距離的一般表達(dá)式（ 68）便化簡為 s2 =ξ 2 + η 2 + ζ 2 + c2τ 2 此時(shí)，就 S39。類似引力場的解題方式，在四維世界里，相對高斯坐標(biāo)為ξ，η ，ζτ的這兩個(gè)鄰近點(diǎn)區(qū)域之間的不變距離 s 由如下一個(gè)形式的表達(dá)式表示： s2=g11ξ 2+g22η 2+g33ζ 2+g44τ 2+2g12ξη +2g13ξζ +2g14ξτ +2g23ηζ +2g24ητ +2g34ζτ （ 68） 這個(gè)公式可以稱之為四維世界的廣義勾股定理。 引力質(zhì)量 與無引力場中運(yùn)動(dòng)物體的物質(zhì)質(zhì)量相等的特征使 我們假定如下： 強(qiáng) 等效原理 ： 一個(gè) 速度 被 “置換掉 ”的運(yùn)動(dòng)場區(qū)域與引力場中一個(gè)引力被“變換掉”的無限小區(qū)域完全等到效。 在靜態(tài)引力場（不計(jì)引力場的整體運(yùn)動(dòng)的影響）中，引力勢是個(gè)位置函數(shù)，不存在正或反子公設(shè) 2b 所說的問題，這就意味著 本文的第一公設(shè)與愛因斯坦的相對性原理 在靜態(tài)引力場中可以 歸結(jié)為一回事，此外，微分方程（ 56）中的 V0≡ 0。 根據(jù) 反子公設(shè) 2b，“引力質(zhì)量和無引場空間慣性質(zhì)量相等”這一規(guī)律 只 在下面三種特殊情形成立 ，稱之為 極弱等效原理 ： 靜引力質(zhì)量（質(zhì)點(diǎn)在無其 它 引力場中的引力質(zhì)量）與靜慣性質(zhì)量相等 ； 觀察者在 S0 系的情形； 從 S39。 這個(gè)結(jié)論拓?cái)U(kuò)到無引力場空間時(shí)會(huì)出現(xiàn)怎樣的情況呢？ 引起我們思考 。也可以宣布它在以太中靜止而認(rèn)為光速不變，但是由它發(fā)出的光信號(hào)完全可以追趕上超光速 運(yùn)動(dòng)的質(zhì)點(diǎn) O。相對于 S0 的速度 v 接近光速，則 S0 相對于 S39。=Z (67) T39。 2/c2)1/2 為此，我們得出對于 S0中靜態(tài)物理現(xiàn)象有效的時(shí)空變換關(guān)系： X39。作勻速直線運(yùn)動(dòng)。 因此，我們又有： 推論（Ⅳ） ：就描述 S0 中靜態(tài)物理現(xiàn)象的規(guī)律而言，我們在描述光 速 時(shí)間坐標(biāo)系數(shù)記作“ i ”，則 S0和 S39?？梢杂涀鳓?39?！贝鷵Q，描述光現(xiàn)象時(shí)間坐標(biāo)系數(shù)“ 1”用“ i ”代換，就可以轉(zhuǎn)化為（ 66）式。/c2）的倍數(shù)伸長，時(shí)鐘會(huì)以 1：（ 1φ 39。＞ 0)。=Y Z39。 2 + c2 T39。 2 項(xiàng)的度規(guī)系數(shù) N2= 1。＞ 0，再 根據(jù) 第一公設(shè) ， 容易證明： 對于 S0系上的靜態(tài)事件而言 ，交叉項(xiàng)的度規(guī)系數(shù)為零， X39。 自 S39。,Y39。,y39。,Z39。,z39。觀察者可以用φ≠ 0 的“動(dòng)”現(xiàn)象來確定這個(gè)區(qū)域的存在。觀察者雖然可以把 S39。 從 S39。結(jié)合第二公設(shè)則有：從任意參照系上來看，光子的靜質(zhì)量為零 。 考慮初始條件，那么 φ的大小可以從方程 （ 56）中 解出，即： k=1φ /c2 =1/(1v 2/c2)1/2 (65) 把上式代入（ 62）式就得到了在此框架下有效的洛倫茲變換。因此質(zhì)點(diǎn) O39。 ，即在 y39。（設(shè) S39。 （ 62） t = kt39。由此，我們就有： x=kx39。區(qū)域存在，因此我們可以確定 f(φ ) =1。 2 – c2 t39。 由于子公設(shè) 3 優(yōu)先選擇了光學(xué)相對性原理，即 S0觀察者把橫向傳播的光速當(dāng)是不變，那么只有引入“同時(shí)性相對的”這個(gè)修正項(xiàng)歐氏幾何才能保持有效（稱此為“偽”歐氏幾何）。 2+z39?，F(xiàn)在我們用運(yùn)動(dòng)勢φ把 v“置換掉”，即把這個(gè)運(yùn)動(dòng)場區(qū)域看成在 S0 的“以太”中靜止， 因此 兩系觀察者可以用光信號(hào)來定義坐標(biāo)格。 有了 第一公設(shè)，我們可以給予 已經(jīng)作勻速直線運(yùn)動(dòng)的 S39。 當(dāng)觀察者在優(yōu)越的 S0系時(shí)， V0=0，則該微分方程有精確解： K =1φ /c2= 1/(1v 2/c2)1/2 不難看出，若 V0≡ 0，本文的 物質(zhì) 質(zhì)量方程 將 退化為相對論 質(zhì)量方程 。 因此， 速度被“變換掉”后 ， r0 和r 可以 按 黎曼幾何 法則疊加 。因此， r0 和r（ 或是 v0 和 v） 兩矢量 的疊加 將是 按 非 歐幾何法 則 進(jìn)行的 。這樣，本文的質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)力學(xué)方程應(yīng)記作： F=d (MV)/dt (54) 反子公設(shè) 2b 規(guī)定了 動(dòng)量守恒規(guī)律只在一級(jí)效應(yīng)時(shí)成立， 因此 ，在動(dòng)量守恒規(guī)律上建立起的相對論質(zhì)量必將失去了它 原來 的地位。 我們令： φ = Δ E/m0 (52) 式（ 51）記作： M= m0（ 1φ /c2） (53) 由于 轉(zhuǎn)移能量 Δ E 在運(yùn)動(dòng)質(zhì)點(diǎn)形成的了運(yùn)動(dòng)場 W，因此φ就為該場的運(yùn)動(dòng)勢。 牛頓質(zhì)量常被含糊地看是“物質(zhì)多少”， 因而質(zhì)量守恒也看成和物質(zhì)守恒是一回事。譬如， 一對 正負(fù)電子的物質(zhì)質(zhì)量 M 等于其湮滅時(shí)所放出能量 E 與 A的比值，即 M= E/A。 然而 在物理學(xué)中卻找不到 這條規(guī)律的位置。 物質(zhì)質(zhì)量的定義 日常語言中所說的質(zhì)量一詞，是指物質(zhì)的多少或物質(zhì)的數(shù)量一類的東西。由此我們也可以推導(dǎo)出靜能方程 E0=m0c2，根 據(jù)推論Ⅰ，則有“ E0=m0c2各系”成立這個(gè)結(jié)論。中靜態(tài)現(xiàn)象”這一框架下討論問題，那么 推論Ⅱ注定了 S0系與 S39。 雖然 方法 $2 實(shí)施起來很煩瑣，但同樣具有操作性，在認(rèn)識(shí)論上是完善。 因此，我們可以讓 S39。 正是這個(gè)原因， 我們認(rèn)為， 單向光速不變的正確性不是思維上能回答的問題，乃是爾后科學(xué)實(shí)驗(yàn) 結(jié)果所決定的問題。 現(xiàn)今人類能利用的場信號(hào)有四種：一是電磁場 (光 )，二是引力場，三是弱力場，四是強(qiáng)力場。與S0 是等價(jià)的。 此外，根據(jù)子公設(shè) 1 我們有這個(gè)推論： 推論Ⅰ ： 如果測量系統(tǒng)與 被測量系統(tǒng)保持靜止，則測量的結(jié)果與總系統(tǒng)的整體運(yùn)動(dòng)無關(guān)。 (反 )子公設(shè) 2b: 運(yùn)動(dòng)勢 φ 不僅與相對速度 V 有關(guān)，而且還與參照系的絕對運(yùn)動(dòng)速度 V0有關(guān)， 即 : φ =φ（ V， V0）。 此外，這個(gè)猜想可以在引力場的物理現(xiàn)象中得到證實(shí)。 3) 把運(yùn)動(dòng)勢 記 作 φ = φ（ V0， V） 或 φ = φ (Δ E)，即φ是相對速度 V 和參照系絕對運(yùn)動(dòng)速度 V0 的函數(shù)，這就意味子 原理 2b 不正確， 運(yùn)動(dòng)物體上觀察者可以借助飛行時(shí)鐘實(shí)驗(yàn)來確定該物體的絕對運(yùn)動(dòng)。 現(xiàn)把這一問題進(jìn)一步 分析如下： 子 原理 1告訴我們，不管特別優(yōu)越參考系是否存在，任何參 照系都可以把質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)力學(xué)微分方程記作： F=d(mv)/dt 子 原理 2a 又進(jìn)一步告訴我們， 若 式中的 m 與運(yùn)動(dòng)勢φ存在依賴關(guān)系，則固定 于 運(yùn)動(dòng)物體上時(shí)鐘 的時(shí)率及尺子 的 變化也與φ存在依賴關(guān)系。 必須承認(rèn)， 一個(gè) 質(zhì)點(diǎn)的能量會(huì) 因 運(yùn)動(dòng)而改變，且借助外力作功， 質(zhì)點(diǎn) 與施力體及環(huán)境之間發(fā)生了能量的傳遞 。問題是， 動(dòng)能的定義規(guī)定了他們的計(jì)算在不同 參考系中有不同的結(jié)果 ，而 “ 對熱量貢獻(xiàn)的多少 ” 的概念 卻 不 依賴于參考系的選擇，兩者在物理學(xué)中是怎樣統(tǒng)一起來的呢？ 在 經(jīng)典 物理學(xué)中， 怎樣才能把 單個(gè) 質(zhì)點(diǎn)的 動(dòng)能 “提取”出來以便確定它與多少的熱能相當(dāng)，這在力學(xué)中并沒有一個(gè)經(jīng)驗(yàn)的方法，也沒有理論的理由。 3． 3 隱參量Δ E 的作用與地位 在上面兩質(zhì)點(diǎn)碰撞的例子中， 我們 現(xiàn)在 要 問 ：質(zhì)點(diǎn) A對于熱量Δ Q 的貢獻(xiàn)是多少？ 經(jīng)驗(yàn)告訴我們，“對熱量貢獻(xiàn)的多少”是各系不變的量。 (3) Δ E 具有可測性 從定義式（ 32）看出，轉(zhuǎn)移能量 Δ E 是各系不變的，它滿足能量多少的定義，它的客觀存在勢必對物理現(xiàn)象有著影響，因此，我們可通過觀測這個(gè)影響來確定Δ E 的值。 此外，式（ 34）也表明轉(zhuǎn)移能量Δ E 滿足能量守恒定律 的要求 。 為此， 他們會(huì)從下列幾個(gè)方面著手： （ 1） 定義式（ 32） 在認(rèn)識(shí)論上的完善性 既然子原理 2b 降為 了 命題，那么慣性系觀察者就有可能在封閉實(shí)驗(yàn)室中 采用 實(shí)驗(yàn) 來 確定該慣性系相對于優(yōu)越靜止系的運(yùn)動(dòng) 。有了這個(gè)定義，我們可以清晰地把單個(gè)質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)能和質(zhì)點(diǎn)組的內(nèi)能區(qū)分開來。顯然，單個(gè)質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)能 Ek 和它的靜能 E0屬于不同的概念。對于這個(gè)質(zhì)點(diǎn)，其靜能很大，其中很小一部分存在于組成這個(gè)質(zhì)點(diǎn)的分子的熱運(yùn)動(dòng)中，并能以熱能的形式放出；一部分存在于分子和原子間的結(jié)合力中，有時(shí)以化學(xué)爆炸的形式放出；另一部分存在于被激發(fā)的原 子中，并以輻射的形式放出來；更多的則存在于核結(jié)合力中，有時(shí)也能釋放出來。 能量多少的定義 1905 年愛因斯坦發(fā)表狹義相對論，帶來了時(shí)空觀的根本變革。 事實(shí)上，愛因斯坦以及絕大多數(shù)后都沒有正面探討過子原理 2b的問題。 值得一提的是，子原理 3 含 著某種 約定，即： 光速的“變”是相對空間“不變” 而言； 反之，空間的“變”是相對于光速“不變”而言。 很明顯，速度“置換掉”后 將有兩個(gè)特征