【正文】 12 參 考 文 獻(xiàn) ， ，水電大壩（ 4） ，土耳其： 1999. ，系統(tǒng)工程方法和應(yīng)用 .IEEE 出版社，紐約， 1977. ， 水資源能源工程 .威利，紐約 ： 1968. ， MCGRAW 山，紐約 ： 1965. .范系統(tǒng)的越來越多的能量耗散 。 這 時 伴隨著顯著的能量耗散。一個 專用 的建筑，是提出了在本文章的存在是一個能量耗散腔中的渦旋式 水流 突然膨脹，迅速轉(zhuǎn)化為軸向流動放電流量從尾水隧洞直接進(jìn)入大氣層。 減少壓力的燃?xì)庹羝暮诵氖桥c離心力的作用，在渦旋式流動，同時增加了壓力與幾乎完全釋放空氣曝氣流量為核心引起的運輸氣泡從外圍向中心的作用下的壓力梯度。穩(wěn)定旋渦流動與周圍的 水環(huán)境 和內(nèi)部氣體 ， 核心是形成超越切渦流發(fā)生器。研究表明，在進(jìn)行軸的送水流量旋轉(zhuǎn)節(jié)點，中間水位保持在流量小于設(shè)計速度。在 這 個 研究中 ， 為了 彎曲的轉(zhuǎn)折段，傳統(tǒng)配置一個豎井溢洪道取而代之的是一個切向流渦流發(fā)生器。初步設(shè)計 的 rogunskii 水電廠稱為槽的末端結(jié)構(gòu)的 專業(yè) 溢洪道；它的目的是， 使 結(jié)束流動率達(dá)到 60米 /秒。建立一個可靠的 vortextype 模型當(dāng)有一個自由的水平在莖軸和 多余的 的空氣的流動，它是必要的隔離該地區(qū)的空氣在上部和下部的 區(qū)域 ，從外部環(huán)境，在這些地區(qū)減少空氣壓力根據(jù)幾何尺度建立一個真空的模型。在水力模型外部大氣壓力時，空氣的體積含量略有不同的流動是礦井下運輸?shù)年P(guān)鍵的部分，而在物理結(jié)構(gòu)，包埋空氣，向下移動，壓縮的增加液體壓力。對尾水隧洞，最好的方法是使用一個漸縮管（或圓柱）段為共軛 條件 之間的切向渦 輪 發(fā)電機和消能室。溢洪道的選型和布置，應(yīng)根據(jù)壩址地形、地質(zhì)、樞紐布置及施工條件等，通過技術(shù)經(jīng)濟比較后確 10 定。泄水段有泄槽和隧洞兩種形式。利用虹吸作用泄水，水流出虹吸管后，經(jīng)泄槽流向下游，可建在 岸邊，也可建在壩內(nèi)。 轉(zhuǎn)彎，再經(jīng)泄槽或隧洞流向下游。岸邊溢洪道按結(jié)構(gòu)形式可分為： ① 正槽溢洪道。溢洪道按泄洪標(biāo)準(zhǔn)和運用情況，分為正常溢洪道和非常溢洪道。另一個特征參數(shù)的旋轉(zhuǎn)度 是針 對 溢洪道 的尾段 ， 是積分流旋轉(zhuǎn)參數(shù) 。該系數(shù)的 tangentialtype 渦流生成腦電圖 =安全裝置（ 這里是平均流量在一個圓形出口段的渦流節(jié)點）。 對于 尾水隧道管道以外的渦流發(fā)生器 。整個長度的尾 段 溢洪道，以及一定程度的洪水的軸（即，其水力工況 des）。軸 是 垂直或傾斜 的 。熟悉這些主題 可 以 協(xié)助設(shè)計和研究渦式溢洪道。設(shè)計技術(shù)渦溢洪道已開發(fā)和出版了許多研究；特別是目前可用于計算液壓阻力 的 路線和流動率 ， 渦旋式流量和壓力 的技術(shù) 。渦旋式溢洪道與越來越大的能量耗散的旋渦流在較短的長度 （ 60—— 80）高溫非圓斷面導(dǎo)流洞（馬蹄形，方形，三角形），連接到渦室或通過一個耗能（擴大）室或順利 經(jīng)過 過渡 斷段 ； 溢洪道兩根或更多互動旋渦流動耗能放電室或特殊耗能器，被稱為 “counter vortex 耗能 ” 。另一方面，在危險的影響 下 ，高流量的流線型面下降超過長度 時， 最初的尾水 管 增加的壓力在墻上所造成的離心力的影響。因此 研究這類溢洪道 這是一個重要的和緊迫的任務(wù)， 幫助在水工 建 筑中使用這些類型的溢洪道 可以幫助 制定最佳的和可靠的溢洪道結(jié)構(gòu)。 moreover, the lower the level of the water surface, the more the air restrained the water flow and transformed the flow into a rotation node (Fig. 7). Stable vortextype flow with a peripheral water ring and internal gasvapor core is formed beyond the tangential vortex generator. Due to asymmetric delivery of water into the vortex generator in the initial segments, the core of the flow is noncircular and situated away from the center of the cross section. Throughout the length of the initial cylindrical segment of the conduit, the gasvapor core possesses a wavelike curved axis which coincides with the axis of the tunnel even as close as 10dx from the axis of the shaft. As nonaerated flow enters the tailrace conduit through the rotation node, a vacuumgauge pressure is established in the gasvapor core, and in the case of highly aerated flow, gauge pressure, The reduction in pressure in the gasvapor core is associated with the effect of centrifugal forces in vortextype flow, while an increase in pressure is associated with nearly plete release of air from the aerated flow into the core induced by the transport of air bubbles from the periphery to the center under the effect of the pressure gradient. For a tailrace conduit with cylindrical initial segment, the free area downstream increases from in the section at a distance from the axis of the shaft to in the section at a distance , while the angle of flow rotation and the axial and circumferential flow rates all decrease. In the case of a conical initial segment, the relative area of the gasvapor core decreases from to over the length of the conical segment, while the angle of flow rotation decreases to between onehalf and twothirds its initial value over this segment. A characteristic feature of the construction that is being proposed in the present article is the presence of an energy dissipation chamber in which vortextype flow experiences an abrupt expansion and is rapidly transformed into axial flow if the discharge of flow from the tailrace tunnel is directed into the of the centrifugal acceleration to the free fall acceleration is an essential condition for breakdown of thevortex structure of the flow in the tunnel. Once equality is achieved, the mass of water traveling along the roof of the tunnel caves in, and mixes easily with the air in the flow core. The transformation of vortexlike flow into axial flow that occurs here is acpanied by significant dissipation of energy. The rate of energy dissipation differs between the two versions that are being considered here (Fig.