內(nèi)彈道學(xué)第三ppt課件-資料下載頁
2025-05-06 06:54本頁面
【正文】 種情況下，選擇l作為自變量是恰當?shù)?，?v和 P作為 l的函數(shù)來表示。 167。 內(nèi)彈道方程組的解法 ? ?lfv 1?將以上兩個方程消去 SP，得到如下的微分式 ???????? ??? 2121 vfmfm v d vlldl?????從而可以進行如下的積分 ?????????????????????vvll kkvfmvfmdlldl2212121???????167。 內(nèi)彈道方程組的解法 積分后求得 22112121ln1lnkk vfmvfmllll?????????????式中 jvmf ????2 — 極限速度 于是求得 ????????????????????? 2211 11jkkj vvllllvv?167。 內(nèi)彈道方程組的解法 2．壓力的函數(shù)式 ? ?lfP 2?求出了 之后，將給定的 l所求得的 v分別代入內(nèi)彈道基本方程，即求得相應(yīng)的壓力 ? ?lfv 1?llvvSfP j????1221?為了計算方便起見，我們也可以采用另一種形式的公式，即根據(jù)燃燒結(jié)束點的壓力公式 kjkk llvvSfP????1221?167。 內(nèi)彈道方程組的解法 整理得 ?????????????111llllPP kk炮口處 ?????????????111gkkg llllPP 我們即求得第二時期的 Pl及 vl曲線，再加上第一時期的 Pl及 vl曲線，從而求得整個的 Pl及vl曲線。 167。 內(nèi)彈道方程組的解法 四、時間曲線的計算 根據(jù)以上的解法，我們僅能解出 Pl和 vl曲線。但是在實際應(yīng)用方面，無論是炮架設(shè)計還是引信設(shè)計，都要應(yīng)用到 Pt曲線。由于我們已經(jīng)解出 vl曲線，而根據(jù)速度的定義 進行如下的積分 dtdlv ??? l vdlt 0即可求得時間 t。為了求得這樣的積分，我們必須從已知的 vl曲線轉(zhuǎn)化為 曲線并進行圖解積分，如圖 lv?1167。 內(nèi)彈道方程組的解法 l lg l ｀ 0 V 1/V 1/V ｀ 圖線表明，當 趨近于 0時，被積函數(shù) 將趨近于無窮大，所以在起始段不能進行圖解積分。對于這種積分，我們只能采取近似的方法來處理。 l v1167。 內(nèi)彈道方程組的解法 ? ????????? ll vdltttt將要求的 t分成兩段來處理，即 在計算時首先給定 并求出與 相應(yīng)的 ，然后再給定的 到任一 之間進行圖解積分，從而求得 。所以這種方法的近似性質(zhì)主要是在 這個量的誤差上。 關(guān)于 的確定通常采用的都是取 O到 之間速度的平均值 l? t?l?l? l t?t?t? l?vlvlt??????? 22于是求得 ? ????? ll vdlvlt
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