【導(dǎo)讀】蒀螁袆膄蒆螀聿葿莂蝿膁節(jié)蝕螈袁蕆薆螇羃芀蒂螆肅蒆莈裊膇羋蚇裊袇肁薃襖罿芇蕿袃膂聿蒅袂袁蒞莁袁羄膈蝕袀肆莃薆衿膈膆蒂罿袈莂莈羈羀膄蚆羇肅莀螞羆芅芃薈羅羅蒈蒄薂肇芁莀薁腿蒆蠆薀衿艿薅蠆羈蒅蒁蚈肅羋莇蚇芆肀螅蚆羅莆蟻蚆肈腿薇蚅膀莄蒃蚄袀膇荿蚃莂蚈螂肄膅薄螁膇莁蒀螁袆膄蒆螀聿葿莂蝿膁節(jié)蝕螈袁蕆薆螇羃芀蒂螆肅蒆莈裊膇羋蚇裊袇肁薃襖罿芇蕿袃膂聿蒅袂袁蒞莁袁羄膈蝕袀肆莃薆衿膈膆蒂罿袈莂莈羈羀膄蚆羇肅莀螞羆芅芃薈羅羅蒈蒄薂肇芁莀薁腿蒆蠆薀衿艿薅蠆羈蒅蒁蚈肅羋莇蚇芆肀螅蚆羅莆蟻蚆肈腿薇蚅膀莄蒃蚄袀膇荿蚃莂蚈螂肄膅薄螁膇莁蒀螁袆膄蒆螀聿葿莂蝿膁節(jié)蝕螈袁蕆薆螇羃芀蒂螆肅蒆莈裊膇羋蚇裊袇肁薃襖罿芇蕿袃膂聿蒅袂袁蒞莁袁羄膈蝕袀肆莃薆衿膈膆蒂罿袈莂莈羈羀膄蚆羇肅莀螞羆芅芃薈羅羅蒈蒄薂肇芁莀薁腿蒆蠆薀衿艿薅蠆羈蒅蒁蚈肅羋莇蚇芆肀螅蚆羅莆蟻蚆肈腿薇蚅膀莄蒃蚄袀膇荿蚃莂蚈螂肄膅薄螁膇莁蒀螁袆膄蒆螀聿葿莂蝿膁節(jié)蝕螈袁蕆薆螇羃

　　

【正文】 所列的 b 個(gè)方程，從而求解除各支路電 流變量，進(jìn)而求解除電路中的其它響應(yīng)。 二、例題講解 略。（見教材 167。2 7 例題） 小結(jié) 支路電流法列寫的是基爾霍夫電流方程和基爾霍夫電壓方程，所以方程列寫方便、直觀，但方程數(shù)較多，宜于利用計(jì)算機(jī)求解。人工計(jì)算時(shí)，適用于支路數(shù)不多的電路。 對(duì)于一個(gè)具有 n 個(gè)節(jié)點(diǎn)， b 條支路的電路，利用支路電流法分析求解電路時(shí)可以列出 b 個(gè)獨(dú)立方程。（包括：（ n1）各獨(dú)立節(jié)點(diǎn)電流方程， 個(gè)回路電流方程。） 2. 8 電壓源與電流源及其等效變換 33 一 、電壓源 理想電壓源：輸出電壓不受外電路影響，只依照自己固 有的規(guī)律隨時(shí)間變化的電源。 理想電壓源的符號(hào)： 圖 1 理想電壓源的符號(hào) (a) 是理想電壓源的一般表示符號(hào)，符號(hào) ―+ ‖ 、 ― ‖ 表示理 想電壓源的參考極性。 (b) 表示理想直流電壓源。 (c) 是干電池的圖形符號(hào)，長(zhǎng)線段表示高電位端，短線段 表示低電位端。 理想電壓源的性質(zhì) （ 1）理想電壓源的端電壓是常數(shù) US，或是時(shí)間的函數(shù) u(t)，與輸出電流無關(guān)。 （ 2）理想電壓源的輸出電流和輸出功率取決于外電路。 （ 3）端電壓的輸出電流和輸出功率取決于外電路。 （ 4）端電壓不相等的理想電壓源并聯(lián)或端電壓不為零 的理想電壓源短路，都是沒有意義的。 實(shí)際電壓源 34 可以用一個(gè)理想電壓源和一個(gè)電阻串聯(lián)來模擬，此模型 稱為實(shí)際電壓源模型。 電阻 Ri叫做電源的電阻。 實(shí)際直流電壓源端電壓為： 圖 2 實(shí)際直流電壓源 二、電流源 理想電流源：輸出電流不受外電路影響，只依照自己固有的規(guī)律隨時(shí)間變化的 電源。 理想電流源的符號(hào)： (1)理想電流源的輸出 電流是常 數(shù) Is，或是 時(shí)間的函數(shù) i(t)，與理想 電流源的端電壓無關(guān)。 圖 3 理想直流電流源 （ 2）理想電流源的端電壓和輸出功率取決于外電路。 （ 3）輸出電流不相等的理想電流源串聯(lián)或輸出電流不為零 35 的理想電流源開路，都是沒有意義的。 實(shí)際電流源模型： 可以用一個(gè)理想電流源和一個(gè)電阻并聯(lián)來模擬，此模型稱為實(shí)際電流源模型。如圖 3 所示。 圖 4 實(shí)際直流電流源模型 實(shí)際直流電流源輸出電流為 三、電壓源與電流源的等效變換 在電路分析和計(jì)算中，電壓源和電流源是可以等效變換的。 注意：這里等等效變換是對(duì)外電路而言的，即把它們與相同的負(fù)載連接，負(fù)載兩端的電壓、負(fù)載中的電流、負(fù)載消耗的功率都相同。 兩種電源等效變換關(guān)系有下式?jīng)Q定： 應(yīng)用（式 213）可將電壓源等效變換成電流源，內(nèi)阻 R 0 36 阻值不變，要注意將其改為并聯(lián)；應(yīng)用（式 214）可將電流源等效變換成電壓源，電壓源與電流源的等效變換 注意： 電壓源于電流源的等效變換指的是實(shí)際電壓源 與實(shí)際電流源之間的等效變換。理想電壓源與理 想電流源之間是不能進(jìn)行等效變換的。 等效變換時(shí)， US 與 IS 的方向是一致的，即電壓源 的正極與電流源輸出電流的一端相對(duì)應(yīng)。 四、例題講解 略。（見教材 167。 例題） 戴維寧定理 一、二端網(wǎng)絡(luò) 定義：任何具有兩個(gè)引出端的電路（也叫網(wǎng)路或網(wǎng)絡(luò)） 都端網(wǎng)絡(luò)。 分類：根據(jù)網(wǎng)絡(luò)中是否含有電源進(jìn)行分類，有電源的叫 37 做有源二端網(wǎng)絡(luò)，否 則叫做無源二端網(wǎng)絡(luò)。 如：一個(gè)無源二端網(wǎng)絡(luò)可以用一個(gè)等效電阻 R 來代替；一個(gè)有源二端網(wǎng)絡(luò)可以用一個(gè)等效電壓源 US0 和 R0 來代替。 任何一個(gè)有源復(fù)雜電路，把所研究支路以外部分看成一個(gè)有源二端網(wǎng)絡(luò)，將其用一個(gè)等效電壓源 US0 和 R0 來代替，就能化簡(jiǎn)電路，避免了繁瑣的計(jì)算。 二、戴維寧定理 含義：線性有源二端網(wǎng)絡(luò)對(duì)外電路來說，可以用一個(gè)等效電壓源代替。等效電壓源的電動(dòng)勢(shì) E0 等于該有源二端網(wǎng)絡(luò)兩端點(diǎn)間的開路電壓 uoc ，而等效電源的戴維寧定理 計(jì)算： （ 1）等效電壓源的電動(dòng)勢(shì) Uoc 等于有源二端網(wǎng)絡(luò)兩端點(diǎn)間的開路電壓 Uab； （ 2）等效電阻等于該有源二端網(wǎng)絡(luò)中，各個(gè)電源置零后，（即理想電壓源短路、理想電流源開路）所得的無源二端網(wǎng)絡(luò)兩端點(diǎn)間的等效電阻。 38 應(yīng)用戴維寧定理求解電路的方法和步驟 （ 1）斷開待求支路，將電路分為待求支路和有源二端口網(wǎng) 絡(luò)兩部分。 （ 2）求出有源二端網(wǎng)絡(luò)兩端點(diǎn)間的開路電壓 Uab， E0。 （ 3）將有源二端網(wǎng)絡(luò)中各電源置零后，計(jì)算無源二端網(wǎng)絡(luò) 的等效電阻。 （ 4）將等效電源于待求支路連接，形成等效簡(jiǎn)化回路，根 據(jù)已知 條件求解。 三、例題講解，鞏固練習(xí) 略。（見教材 167。2 9 例題） 小結(jié) （ 1）戴維寧定理含義。 （ 2）應(yīng)用戴維寧定理求解電路的方法和步驟。 疊加定理 一、疊加定理 路中每一個(gè)獨(dú)立電源單獨(dú)作用于電路時(shí)，在該支路產(chǎn)生的電流 (或電壓 )的代數(shù)和。 疊加定理的證明： 說明：圖中所標(biāo)注 G1， G2， G3 表示的是元件的電導(dǎo)。可將其理解為 1/R 1/R 1/R3簡(jiǎn)寫形式。 圖 1 所示電路應(yīng)用節(jié)點(diǎn)電流法： 39 解得節(jié)點(diǎn)電位： 支路電流為： 以上各式表明：結(jié)點(diǎn)電壓和各支路電流均為各獨(dú)立電源的一次函數(shù)，均可看成各獨(dú)立電源單獨(dú)作用時(shí)，產(chǎn)生的響應(yīng)之疊加，即表示為： 式中 a1,a2,a3 ， b1,b2,b3 和 c1,c2,c3 是與電路結(jié)構(gòu)和電路參數(shù)有關(guān)的系數(shù)。 疊加定理注意事項(xiàng) （ 1）疊加定理僅適用于線性電路，不適用于非線性電路；僅適用于電壓、電流的計(jì)算，不適用于功率的計(jì)算。 （ 2）當(dāng)某一獨(dú)立電流源單獨(dú)作用時(shí)， 其他獨(dú)立源的參數(shù) 40 都應(yīng)置為零，即電壓源代之以短路，電流元代之以開路。 （ 3）