固態(tài)相變原理ch2-3概論-資料下載頁
2025-03-22 00:57本頁面
【正文】 ? 宏觀動力學(xué)與微觀動力學(xué)之關(guān)系？ (1) 非勻相等溫轉(zhuǎn)變動力學(xué)模型 假設(shè)：均勻形核和長大、形核率 I、長大速度 G均為常數(shù)； ? 界面能各向同性，不考慮應(yīng)變能； 先不考慮碰撞和重疊 (虛擬長大模型 ): 新相為球形 d?內(nèi)形核導(dǎo)致 t時刻 虛擬轉(zhuǎn)變增量 0VNVdxe??式中 V —— ?時刻形成的一個新相核心長大到 t時刻的體積； N —— d?內(nèi) 形核數(shù)； V0 —— 系統(tǒng)總體積 ??? IdtGdx e 33 )(34 ??43330 31)(34 tIGIdtGx te ???? ??? ?上式適用于過飽和度不高的固溶體沉淀析出相變 真實(shí)轉(zhuǎn)變量 x ? dxe 未轉(zhuǎn)變基體形核長大 已轉(zhuǎn)變基體形核長大 ee xd xdxdx ????? IdtGdxxx e 33 )(341 d ????4331)1ln ( tIGx ????43311 tIGex ????）（ 4331xp1 tIGef ????JohnsonMehl方程 若非均勻形核， I、 G亦不為常數(shù)，且存在應(yīng)變能的 非勻相等溫轉(zhuǎn)變 由 JM方程可得 )xp(1 nktef ???JohnsonMehlAvrami方程 式中 k —— 取決于 I和 G； n —— Avrami指數(shù)，取決于形核機(jī)制 均勻形核 n = 4 非均勻形核 n 4 納米復(fù)相鋅鐵氧體的隧道結(jié)構(gòu)與相變動力學(xué) Avrami指數(shù) n= 絕緣層 ?Fe2O3是晶界控制的非均勻形核析 出 無機(jī)材料學(xué)報， 2022， 19(1) 思考題 （ 5）形核功與相變驅(qū)動力之關(guān)系。 （ 9）形核率對相變產(chǎn)物形態(tài)有何影響？ （ 8）重構(gòu)型相變與一級相變之間的關(guān)系，舉例說明 （ 2）相平衡溫度與實(shí)際相變點(diǎn)有何區(qū)別？舉例說明。 （ 3）為何存在形核勢壘？具體含義？如何克服？ （ 1）經(jīng)典相變理論思路？與實(shí)際過程區(qū)別？適用范圍？ （ 4）核胚、臨界核心與實(shí)際核心相互關(guān)系。 （ 6）新相核心形態(tài)與哪些因素有關(guān)？舉例說明之。 （ 10）舉例說明控制形核率的應(yīng)用？ （ 11）舉例說明非均勻形核的應(yīng)用？ （ 12）如何判斷非勻相固態(tài)相變產(chǎn)物長大控制因素？ （ 7）相變產(chǎn)物形貌與哪些因素有關(guān)？舉例說明之。
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