材料科學(xué)基礎(chǔ)固態(tài)相變-資料下載頁(yè)
2025-10-07 11:42本頁(yè)面
【正文】 控制因素是相變驅(qū)動(dòng)力 ； 相變溫度較低時(shí) ， 過冷度和相變驅(qū)動(dòng)力較大 ，原子的擴(kuò)散速率將成為晶核長(zhǎng)大的控制因素 。 固態(tài)相變 3. 晶核長(zhǎng)大控制因素 固態(tài)相變 1受界面過程控制的晶核長(zhǎng)大 過冷度較小時(shí)，新相長(zhǎng)大速率 u與驅(qū)動(dòng)力△ G成正比；過冷度較大時(shí)，長(zhǎng)大速率隨溫度下降而單調(diào)下降。 2受擴(kuò)散控制的晶核長(zhǎng)大 β相半徑 r隨時(shí)間 τ按拋物線規(guī)律長(zhǎng)大。 五、固態(tài)相變動(dòng)力學(xué) 固態(tài)相變 均勻形核 的 形核率 及受點(diǎn)陣重構(gòu)控制的 長(zhǎng)大速率 在 恒溫轉(zhuǎn)變 時(shí)均為 常數(shù) ，這類相變的動(dòng)力學(xué)可用 JohnsonMehl方程 描述 : f(τ)=1 exp(KIu3τ 4/4) 固態(tài)相變速率決定于新相的形成速率和長(zhǎng)大速率。 1. 動(dòng)力學(xué)方程 （給定溫度下的等溫轉(zhuǎn)變） 非均勻形核 的 形核率 及受擴(kuò)散控制的 長(zhǎng)大速率 隨時(shí)間而變化 ， 此類相變的動(dòng)力學(xué)用 Avrami方程 描述： f(τ)= 1exp(Bτ n) 固態(tài)相變 2. 等溫轉(zhuǎn)變動(dòng)力學(xué)圖 固態(tài)相變 100% 轉(zhuǎn)變體積分?jǐn)?shù) 溫度 50% 0 T1 T2 T3 T1 T2 T3 時(shí)間 時(shí)間 T1T2T3 固態(tài)相變 通常取 f= (τ )為轉(zhuǎn)變開始時(shí)間 ，取 f= (τ )為轉(zhuǎn)變終止時(shí)間 。 以縱坐標(biāo)為溫度 ， 橫坐標(biāo)為時(shí)間 ， 作 τ － T及τ － T曲線 便可得到等溫轉(zhuǎn)變動(dòng)力學(xué)圖 ， 也稱 TTT圖 。 由 TTT圖，當(dāng)溫度較高時(shí) (如 T1)，擴(kuò)散速度快，但相變驅(qū)動(dòng)力小，轉(zhuǎn)變速度較慢；當(dāng)溫度較低時(shí) (如 T3)，相變驅(qū)動(dòng)力大，但擴(kuò)散速度慢，轉(zhuǎn)變速度也較??；而 在中間溫度 (如 T2)時(shí) ，相變驅(qū)動(dòng)力和擴(kuò)散速度都較大， 轉(zhuǎn)變速度最快。 C曲線的鼻子溫度
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