卡諾定理熵增加原理-資料下載頁(yè)
2025-05-13 18:14本頁(yè)面
【正文】 任意一可逆過(guò)程熱溫比（ ）的積分 . TQ /d物理意義 熵的單位 J/Kpo V* * A B C D E ??? BAAB TQSS d 可逆過(guò)程 第六章熱力學(xué)基礎(chǔ) 6 – 8 熵 熵增加原理 33 三 熵變的計(jì)算 1） 熵是態(tài)函數(shù)，當(dāng)始末兩平衡態(tài)確定后， 系 統(tǒng)的熵變也是確定的 , 與過(guò)程無(wú)關(guān) . 因此 , 可在兩平 衡態(tài)之間假設(shè)任一可逆過(guò)程，從而可計(jì)算熵變 . 2） 當(dāng)系統(tǒng)分為幾個(gè)部分時(shí)， 各部分的熵變之 和等于系統(tǒng)的熵變 . 第六章熱力學(xué)基礎(chǔ) 6 – 8 熵 熵增加原理 34 例 1 計(jì)算不同溫度液體混合后的熵變 . 質(zhì)量為 kg、溫度為 的水 , 與質(zhì)量為 kg、 溫度為 的水混合后，最后達(dá)到平衡狀態(tài) . 試求水的熵變 . 設(shè)整個(gè)系統(tǒng)與外界間無(wú)能量傳遞 . C90?C20? 解 系統(tǒng)為孤立系統(tǒng) , 混合是不可逆的等壓過(guò)程 . 為計(jì)算熵變 , 可假設(shè)一可逆等壓混合過(guò)程 . 設(shè) 平衡時(shí)水溫為 , 水的定壓比熱容為 39。T113 ?? ????pc由能量守恒得 )K293()K363( 39。39。 ????? TcTc ppK31 439。 ?T第六章熱力學(xué)基礎(chǔ) 6 – 8 熵 熵增加原理 35 K31 439。 ?T各部分熱水的熵變 1139。111 KJ18 2lndd 39。1???????? ??TTcmTTcmTQSpTTp1239。222 KJ203lndd 39。 ????????? TTcmTTcmTQSpTTp121 KJ21 ???????? SSS顯然 孤立 系統(tǒng)中 不 可逆過(guò)程熵是 增加 的 . ?m ?mK3631 ?T K29 32 ?T第六章熱力學(xué)基礎(chǔ) 6 – 8 熵 熵增加原理 36 AT BT絕熱壁 BA TT ?例 2 求熱傳導(dǎo)中的熵變 Q? 設(shè)在微小時(shí)間 內(nèi) ,從 A 傳到 B 的熱量為 . t?Q?AA TQS ????BB TQS ???BABA TQTQSSS ??????????0BA ???? STT?同樣，此 孤立 系統(tǒng)中 不 可逆過(guò)程熵亦是 增加 的 . 第六章熱力學(xué)基礎(chǔ) 6 – 8 熵 熵增加原理 37 四 熵增加原理： 孤立系統(tǒng)中的熵永不減少 . 平衡態(tài) A 平衡態(tài) B （ 熵不變） 可逆 過(guò)程 非平衡態(tài) 平衡態(tài)（熵增加） 不可逆 過(guò)程 自發(fā)過(guò)程 孤立系統(tǒng) 不 可逆過(guò)程 0??S孤立系統(tǒng) 可逆 過(guò)程 0??S0?? S 孤立系統(tǒng)中的 可逆 過(guò)程，其熵不變；孤立系統(tǒng)中的 不 可逆過(guò)程，其熵要增加 . 熵增加原理成立的 條件 : 孤立系統(tǒng)或絕熱過(guò)程 . 第六章熱力學(xué)基礎(chǔ) 6 – 8 熵 熵增加原理 38 熱力學(xué)第二定律亦可表述為 ： 一切自發(fā)過(guò)程 總是向著熵增加的方向進(jìn)行 . 熵增加原理的應(yīng)用 ：給出自發(fā)過(guò)程進(jìn)行方向 的判椐 . 五 熵增加原理與熱力學(xué)第二定律 第六章熱力學(xué)基礎(chǔ) 6 – 8 熵 熵增加原理 39 證明 理想氣體真空膨脹過(guò)程是不可逆的 . 0,0,0,0 ??????? TEWQ? 在態(tài) 1和態(tài) 2之間假設(shè)一可逆等溫膨脹過(guò)程 ?? ??? 21 dd2112 VV V VRMmT QSS0ln12 ??VVRMm 不可逆 ),( 22 TVp),( 11 TVp1V 2V1 2 po
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