【文章內(nèi)容簡(jiǎn)介】 的所有環(huán)節(jié)。Ansoft HFSS的應(yīng)用領(lǐng)域（天線方面）：貼片天線、喇叭天線、螺旋天線 ：圓形/矩形波導(dǎo)、喇叭、波導(dǎo)縫隙天線 ：偶極子天線、螺旋線天線：有限陣列天線陣、頻率選擇表面（FSS）（RCS）通過(guò)HFSS可以獲取的信息矩陣數(shù)據(jù)：S、Y、Z參數(shù)和VSWR（匹配）相關(guān)的場(chǎng)：2D/3D近場(chǎng)－遠(yuǎn)場(chǎng)圖電場(chǎng)、磁場(chǎng)、電流（體/面電流）、功率、SAR輻射 某空間內(nèi)的場(chǎng)求解求解類型：Fullwave求解原理：3D有限元法（FEM）網(wǎng)格類型：等角的 網(wǎng)格單元：正四面體網(wǎng)格剖分形式：自適應(yīng)網(wǎng)格(Adaptive Meshing)激勵(lì)：端口求解求解原理：2DFEM形式：自適應(yīng)網(wǎng)格（邊界條件）HFSS軟件的求解原理總體來(lái)說(shuō)，HFSS軟件將所要求解的微波問(wèn)題等效為計(jì)算N端口網(wǎng)絡(luò)的S矩陣，具體步驟如下：將結(jié)構(gòu)劃分為有限元網(wǎng)格（自適應(yīng)網(wǎng)格剖分）在每一個(gè)激勵(lì)端口處計(jì)算與端口具有相同截面的傳輸線所支持的模式假設(shè)每次激勵(lì)一個(gè)模式，計(jì)算結(jié)構(gòu)內(nèi)全部電磁場(chǎng)模式由得到的反射量和傳輸量計(jì)算廣義S矩陣圖1 求解流程圖自適應(yīng)網(wǎng)格剖分是在誤差大的區(qū)域內(nèi)對(duì)網(wǎng)格多次迭代細(xì)化的求解過(guò)程，利用網(wǎng)格剖分結(jié)果來(lái)計(jì)算在求解頻率激勵(lì)下存在于結(jié)構(gòu)內(nèi)部的電磁場(chǎng)。初始網(wǎng)格是基于單頻波長(zhǎng)進(jìn)行的粗剖分，然后進(jìn)行自適應(yīng)分析，利用粗剖分對(duì)象計(jì)算的有限元解來(lái)估計(jì)在問(wèn)題域中的哪些區(qū)域其精確解會(huì)有很大的誤差（收斂性判斷），再對(duì)這些區(qū)域的四面體網(wǎng)格進(jìn)行細(xì)化（進(jìn)一步迭代），并產(chǎn)生新的解，重新計(jì)算誤差，重復(fù)迭代過(guò)程（求解—誤差分析（收斂性判斷）—自適應(yīng)細(xì)化網(wǎng)格）直到滿足收斂標(biāo)準(zhǔn)或達(dá)到最大迭代步數(shù)。如果正在進(jìn)行掃頻，則對(duì)其他頻點(diǎn)求解問(wèn)題不再進(jìn)一步細(xì)化網(wǎng)格。圖2 自適應(yīng)網(wǎng)格（總體與局部）有限元法（FEM）有限元的基本思想有限元法的基本思想是將連續(xù)的求解區(qū)域離散為一組有限個(gè)、且按一定方式相互聯(lián)結(jié)在一起的單元的組合體。由于單元能按不同的聯(lián)結(jié)方式進(jìn)行組合，且單元本身又可以有不同形狀，因此可以模型化幾何形狀復(fù)雜的求解域。通常有限元法都遵循以下基本步驟: 物體的離散化:離散化是有限元法的基礎(chǔ)，這就是依據(jù)結(jié)構(gòu)的實(shí)際情況，選擇合適的單元形狀、類型、數(shù)目、大小以及排列方式，將擬分析的物體假想地分成有限個(gè)分區(qū)或分塊的集合體。假設(shè)這些單元在處于它們邊界上的若干個(gè)離散節(jié)點(diǎn)處相互連接，這些節(jié)點(diǎn)的位移將是該問(wèn)題的基本未知參數(shù)。挑選形函數(shù)或插值函數(shù):選擇一組函數(shù)，通常是多項(xiàng)式，最簡(jiǎn)單的情況是位移的線性函數(shù)。這些函數(shù)應(yīng)當(dāng)滿足一定條件，該條件就是平衡方程，它通常是通過(guò)變分原理得到的，可由每個(gè)“有限單元”的節(jié)點(diǎn)位移唯一地確定該單元中的位移狀態(tài)。確定單元的性質(zhì):確定單元性質(zhì)就是對(duì)單元的力學(xué)性質(zhì)進(jìn)行描述。確定了單元位移后，可以很方便地利用幾何方程和物理方程求得單元的應(yīng)變和應(yīng)力。一般用單元的剛度矩陣來(lái)描述單元的性質(zhì)，確定單元節(jié)點(diǎn)力與位移的關(guān)系。組成物體的整體方程組:組成物體的整體方程組就是由已知的單元?jiǎng)偠染仃嚭蛦卧刃Ч?jié)點(diǎn)載荷列陣集成表示整個(gè)物體性質(zhì)的結(jié)構(gòu)剛度矩陣和結(jié)構(gòu)載荷列陣，從而建立起整個(gè)結(jié)構(gòu)己知量總節(jié)點(diǎn)載荷與整個(gè)物體未知量總節(jié)點(diǎn)位移的關(guān)系。解有限元方程和輔助計(jì)算:引入強(qiáng)制邊界條件，解方程得到節(jié)點(diǎn)位移。一般整體方程組往往數(shù)目龐大，可能是幾十個(gè)、幾百個(gè)，以至于成千上萬(wàn)個(gè)。對(duì)于這些方程組需要一定的計(jì)算數(shù)學(xué)方法解出其未知量。然后，根據(jù)實(shí)際問(wèn)題進(jìn)行必要的輔助計(jì)算。完整的有限元的求解過(guò)程如下圖所示：有限元的數(shù)學(xué)方法從更廣泛的觀點(diǎn)看，有限元法的數(shù)學(xué)基礎(chǔ)是變分原理。根據(jù)變分原理發(fā)展而來(lái)的有限元法，在求解微分方程方面得到了廣泛的應(yīng)用。變分原理是表達(dá)物理基礎(chǔ)定律的一種普遍形式，其表達(dá)可概括如下：給出一個(gè)依賴物理狀態(tài)v的變量J(v)，同時(shí)給出J(v)的容許函數(shù)集v，即一切可能的物理狀態(tài)，則真是的狀態(tài)是v中使J(v)達(dá)到極小值的函數(shù)。解釋如下：首先，有一組微分方程（對(duì)實(shí)際問(wèn)題的控制方程），加上一組邊界條件（特定、限定），再根據(jù)最?。O小）能量原理求解實(shí)際問(wèn)題。在結(jié)構(gòu)力學(xué)和應(yīng)力分析中，變分原理用得最多。談到變分，不能不談到函數(shù)。函數(shù)的自變量是數(shù)，而泛函的自變量是函數(shù)，所以說(shuō)泛函數(shù)就是函數(shù)的函數(shù)。at=比如，公式242。01+_y2gy39。2dxt又是y的函數(shù)，中，y=y(x)是函數(shù)，所以t[y(x)]稱為泛函。這里y(x)為一待求函數(shù)，它必須，滿足t為最小值的條件。所謂變分就是對(duì)泛函t求極值，考慮確定函數(shù)最小值問(wèn)題：bI(y)=242。aF(x,y(x),y(x))dx39。y=39。dydx這里y(a)和y(b)值已經(jīng)給定，并且件y(a)=y1，相當(dāng)求函數(shù)y=y(x)滿足邊界條、y(b)=y2并使I達(dá)到極值的條件。dy=y(x)=039。函數(shù)取極值必須滿足一定條件，即已知y=f(x)，那么dx為函數(shù)dI取極值的必要條件。同樣，對(duì)泛函數(shù)取極值也有相應(yīng)的必要條件：dy=dI=0（d為變分專用符號(hào)）。泛函數(shù)取極值的必要條件經(jīng)推導(dǎo)可得到一個(gè)歐拉方程【泛函I取極值（非充分條件）時(shí)y(x)必須滿足歐拉方程】。x2I[y(x)]=已知242。F(x,y,y)dxx139。，歐拉方程為FyddxFy39。=0或dFdyddxdy（dF39。)=0 歐拉方程是一個(gè)微分方程，為求解這個(gè)微分方程，可得無(wú)窮多個(gè)極值曲線。當(dāng)把邊界條件y(x1)=y1,y(x2)=y2代入，就可得到唯一的極值曲線。由于F=F(x,y,y)，所以ddxFy39。=39。FyddxFy39。=39。的展開(kāi)式為：39。39。39。dFydx39。+dFydy39。+dFydy39。39。dy39。dx=Fy39。x+Fy39。+Fyy39。.y歐拉方程的最后形式為：從上面已看出，應(yīng)用變分法為求解過(guò)程，首先是從泛函求極值出發(fā)，產(chǎn)生與變分代表同一物理過(guò)程的微分方程（歐拉方程）——必要條件，然后求解微分方程，得到滿足變分的極值曲線。一般來(lái)說(shuō)，函數(shù)求極值得到的是一個(gè)數(shù)，而泛函求極值得到的是一個(gè)函數(shù)或者是微分方程加邊界條件。泛函求極值計(jì)算可用微分方程的求解來(lái)代替，反之，微分方程的求解也可用泛函求極值計(jì)算來(lái)代替。變分原理是用來(lái)求解微分方程，首先出現(xiàn)在彈性力學(xué)領(lǐng)域中，因?yàn)閺椥詷?gòu)件的平衡狀態(tài)具有最小的總位能，所以求解彈性力學(xué)的微分方程就很自然的轉(zhuǎn)化為一個(gè)變分問(wèn)題。十、異質(zhì)集成技術(shù)即在濾波器產(chǎn)生陷波性能部分和超寬帶天線的設(shè)計(jì)上采用不同的介質(zhì)，以此來(lái)實(shí)現(xiàn)更佳的陷波和寬帶阻抗性。采用異質(zhì)集成技術(shù)不僅兼?zhèn)鋫鹘y(tǒng)經(jīng)典超寬帶天線的設(shè)計(jì)優(yōu)點(diǎn)，有效保證濾波器的性能，而且還能降低成本、提高系統(tǒng)的性能和效率。十一、槽孔不連續(xù)結(jié)構(gòu)的特點(diǎn)異質(zhì)集成技術(shù)和片上集成波導(dǎo)技術(shù)，將會(huì)在片上集成波導(dǎo)的孔和異質(zhì)集成部分產(chǎn)生不連續(xù)結(jié)構(gòu)FyFy39。xFy39。39。.y=039。39。39。第三篇：專業(yè)術(shù)語(yǔ)做空是一種股票、期貨等的投資術(shù)語(yǔ)，比如說(shuō)當(dāng)你預(yù)計(jì)某一股票未來(lái)會(huì)跌，就在當(dāng)期價(jià)位高時(shí)賣(mài)出你擁有的股票(實(shí)際交易是買(mǎi)入看跌的合約)，再到股價(jià)跌到一定程度時(shí)買(mǎi)進(jìn),以現(xiàn)價(jià)還給賣(mài)方，這樣差價(jià)就是你的利潤(rùn)。做空是股票、期貨等市場(chǎng)的一種操作模式。和“做多”是反的，理論上是先借貨賣(mài)出，再買(mǎi)進(jìn)歸還。一般正規(guī)的做空市場(chǎng)是有一個(gè)中立倉(cāng)提供借貨的平臺(tái)。實(shí)際上有點(diǎn)像商業(yè)中的賒貨交易模式。這種模式在價(jià)格下跌的波段中能夠獲利，就是先在高位借貨進(jìn)來(lái)賣(mài)出，等跌了之后在買(mǎi)進(jìn)歸還。這樣買(mǎi)進(jìn)的仍然是低位，賣(mài)出的仍然是高位，只不過(guò)操作程序反了。做空簡(jiǎn)單說(shuō)就是：沒(méi)有貨先賣(mài)后買(mǎi)。舉例說(shuō)明：看到10元的A股票，分析其后市在一定時(shí)間里會(huì)跌至8元，而你手中又沒(méi)有持有A股票，這時(shí)你可以從持有A股票人的手中借來(lái)一定的A股票，并簽好約定，在一定的時(shí)間里要把這些借來(lái)的股票還給原持有人，假設(shè)現(xiàn)在你借來(lái)100股A股票，以10元的價(jià)位賣(mài)出，得現(xiàn)金1000元，如在規(guī)定時(shí)間內(nèi)，該股果真跌到8元，你以8元買(mǎi)進(jìn)A股票100股，花費(fèi)資金800元，并將這100股還給原持有人，原持有人股數(shù)末變，而你則賺到了200元現(xiàn)金。但是，如果該股漲到12元，你就要以每股12元的價(jià)格買(mǎi)入A股票100股，花費(fèi)資金1200元，并將這100股還給原持有人，原持有人股數(shù)末變，而你則賠了200元現(xiàn)金。做多就是做多頭，多頭對(duì)市場(chǎng)判斷是上漲，就會(huì)立即進(jìn)行股票買(mǎi)入，所以做多就是買(mǎi)入股票。做多相信價(jià)格將上漲而買(mǎi)進(jìn)某種金融工具，期待漲價(jià)后高價(jià)賣(mài)出的市場(chǎng)人士。與空頭相反。外