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正文內(nèi)容

天花專業(yè)術(shù)語(yǔ)(編輯修改稿)

2024-10-13 10:48 本頁(yè)面
 

【文章內(nèi)容簡(jiǎn)介】 的所有環(huán)節(jié)。Ansoft HFSS的應(yīng)用領(lǐng)域(天線方面):貼片天線、喇叭天線、螺旋天線 :圓形/矩形波導(dǎo)、喇叭、波導(dǎo)縫隙天線 :偶極子天線、螺旋線天線:有限陣列天線陣、頻率選擇表面(FSS)(RCS)通過(guò)HFSS可以獲取的信息矩陣數(shù)據(jù):S、Y、Z參數(shù)和VSWR(匹配)相關(guān)的場(chǎng):2D/3D近場(chǎng)-遠(yuǎn)場(chǎng)圖電場(chǎng)、磁場(chǎng)、電流(體/面電流)、功率、SAR輻射 某空間內(nèi)的場(chǎng)求解求解類型:Fullwave求解原理:3D有限元法(FEM)網(wǎng)格類型:等角的 網(wǎng)格單元:正四面體網(wǎng)格剖分形式:自適應(yīng)網(wǎng)格(Adaptive Meshing)激勵(lì):端口求解求解原理:2DFEM形式:自適應(yīng)網(wǎng)格(邊界條件)HFSS軟件的求解原理總體來(lái)說(shuō),HFSS軟件將所要求解的微波問(wèn)題等效為計(jì)算N端口網(wǎng)絡(luò)的S矩陣,具體步驟如下:將結(jié)構(gòu)劃分為有限元網(wǎng)格(自適應(yīng)網(wǎng)格剖分)在每一個(gè)激勵(lì)端口處計(jì)算與端口具有相同截面的傳輸線所支持的模式假設(shè)每次激勵(lì)一個(gè)模式,計(jì)算結(jié)構(gòu)內(nèi)全部電磁場(chǎng)模式由得到的反射量和傳輸量計(jì)算廣義S矩陣圖1 求解流程圖自適應(yīng)網(wǎng)格剖分是在誤差大的區(qū)域內(nèi)對(duì)網(wǎng)格多次迭代細(xì)化的求解過(guò)程,利用網(wǎng)格剖分結(jié)果來(lái)計(jì)算在求解頻率激勵(lì)下存在于結(jié)構(gòu)內(nèi)部的電磁場(chǎng)。初始網(wǎng)格是基于單頻波長(zhǎng)進(jìn)行的粗剖分,然后進(jìn)行自適應(yīng)分析,利用粗剖分對(duì)象計(jì)算的有限元解來(lái)估計(jì)在問(wèn)題域中的哪些區(qū)域其精確解會(huì)有很大的誤差(收斂性判斷),再對(duì)這些區(qū)域的四面體網(wǎng)格進(jìn)行細(xì)化(進(jìn)一步迭代),并產(chǎn)生新的解,重新計(jì)算誤差,重復(fù)迭代過(guò)程(求解—誤差分析(收斂性判斷)—自適應(yīng)細(xì)化網(wǎng)格)直到滿足收斂標(biāo)準(zhǔn)或達(dá)到最大迭代步數(shù)。如果正在進(jìn)行掃頻,則對(duì)其他頻點(diǎn)求解問(wèn)題不再進(jìn)一步細(xì)化網(wǎng)格。圖2 自適應(yīng)網(wǎng)格(總體與局部)有限元法(FEM)有限元的基本思想有限元法的基本思想是將連續(xù)的求解區(qū)域離散為一組有限個(gè)、且按一定方式相互聯(lián)結(jié)在一起的單元的組合體。由于單元能按不同的聯(lián)結(jié)方式進(jìn)行組合,且單元本身又可以有不同形狀,因此可以模型化幾何形狀復(fù)雜的求解域。通常有限元法都遵循以下基本步驟: 物體的離散化:離散化是有限元法的基礎(chǔ),這就是依據(jù)結(jié)構(gòu)的實(shí)際情況,選擇合適的單元形狀、類型、數(shù)目、大小以及排列方式,將擬分析的物體假想地分成有限個(gè)分區(qū)或分塊的集合體。假設(shè)這些單元在處于它們邊界上的若干個(gè)離散節(jié)點(diǎn)處相互連接,這些節(jié)點(diǎn)的位移將是該問(wèn)題的基本未知參數(shù)。挑選形函數(shù)或插值函數(shù):選擇一組函數(shù),通常是多項(xiàng)式,最簡(jiǎn)單的情況是位移的線性函數(shù)。這些函數(shù)應(yīng)當(dāng)滿足一定條件,該條件就是平衡方程,它通常是通過(guò)變分原理得到的,可由每個(gè)“有限單元”的節(jié)點(diǎn)位移唯一地確定該單元中的位移狀態(tài)。確定單元的性質(zhì):確定單元性質(zhì)就是對(duì)單元的力學(xué)性質(zhì)進(jìn)行描述。確定了單元位移后,可以很方便地利用幾何方程和物理方程求得單元的應(yīng)變和應(yīng)力。一般用單元的剛度矩陣來(lái)描述單元的性質(zhì),確定單元節(jié)點(diǎn)力與位移的關(guān)系。組成物體的整體方程組:組成物體的整體方程組就是由已知的單元?jiǎng)偠染仃嚭蛦卧刃Ч?jié)點(diǎn)載荷列陣集成表示整個(gè)物體性質(zhì)的結(jié)構(gòu)剛度矩陣和結(jié)構(gòu)載荷列陣,從而建立起整個(gè)結(jié)構(gòu)己知量總節(jié)點(diǎn)載荷與整個(gè)物體未知量總節(jié)點(diǎn)位移的關(guān)系。解有限元方程和輔助計(jì)算:引入強(qiáng)制邊界條件,解方程得到節(jié)點(diǎn)位移。一般整體方程組往往數(shù)目龐大,可能是幾十個(gè)、幾百個(gè),以至于成千上萬(wàn)個(gè)。對(duì)于這些方程組需要一定的計(jì)算數(shù)學(xué)方法解出其未知量。然后,根據(jù)實(shí)際問(wèn)題進(jìn)行必要的輔助計(jì)算。完整的有限元的求解過(guò)程如下圖所示:有限元的數(shù)學(xué)方法從更廣泛的觀點(diǎn)看,有限元法的數(shù)學(xué)基礎(chǔ)是變分原理。根據(jù)變分原理發(fā)展而來(lái)的有限元法,在求解微分方程方面得到了廣泛的應(yīng)用。變分原理是表達(dá)物理基礎(chǔ)定律的一種普遍形式,其表達(dá)可概括如下:給出一個(gè)依賴物理狀態(tài)v的變量J(v),同時(shí)給出J(v)的容許函數(shù)集v,即一切可能的物理狀態(tài),則真是的狀態(tài)是v中使J(v)達(dá)到極小值的函數(shù)。解釋如下:首先,有一組微分方程(對(duì)實(shí)際問(wèn)題的控制方程),加上一組邊界條件(特定、限定),再根據(jù)最?。O小)能量原理求解實(shí)際問(wèn)題。在結(jié)構(gòu)力學(xué)和應(yīng)力分析中,變分原理用得最多。談到變分,不能不談到函數(shù)。函數(shù)的自變量是數(shù),而泛函的自變量是函數(shù),所以說(shuō)泛函數(shù)就是函數(shù)的函數(shù)。at=比如,公式242。01+_y2gy39。2dxt又是y的函數(shù),中,y=y(x)是函數(shù),所以t[y(x)]稱為泛函。這里y(x)為一待求函數(shù),它必須,滿足t為最小值的條件。所謂變分就是對(duì)泛函t求極值,考慮確定函數(shù)最小值問(wèn)題:bI(y)=242。aF(x,y(x),y(x))dx39。y=39。dydx這里y(a)和y(b)值已經(jīng)給定,并且件y(a)=y1,相當(dāng)求函數(shù)y=y(x)滿足邊界條、y(b)=y2并使I達(dá)到極值的條件。dy=y(x)=039。函數(shù)取極值必須滿足一定條件,即已知y=f(x),那么dx為函數(shù)dI取極值的必要條件。同樣,對(duì)泛函數(shù)取極值也有相應(yīng)的必要條件:dy=dI=0(d為變分專用符號(hào))。泛函數(shù)取極值的必要條件經(jīng)推導(dǎo)可得到一個(gè)歐拉方程【泛函I取極值(非充分條件)時(shí)y(x)必須滿足歐拉方程】。x2I[y(x)]=已知242。F(x,y,y)dxx139。,歐拉方程為FyddxFy39。=0或dFdyddxdy(dF39。)=0 歐拉方程是一個(gè)微分方程,為求解這個(gè)微分方程,可得無(wú)窮多個(gè)極值曲線。當(dāng)把邊界條件y(x1)=y1,y(x2)=y2代入,就可得到唯一的極值曲線。由于F=F(x,y,y),所以ddxFy39。=39。FyddxFy39。=39。的展開(kāi)式為:39。39。39。dFydx39。+dFydy39。+dFydy39。39。dy39。dx=Fy39。x+Fy39。+Fyy39。.y歐拉方程的最后形式為:從上面已看出,應(yīng)用變分法為求解過(guò)程,首先是從泛函求極值出發(fā),產(chǎn)生與變分代表同一物理過(guò)程的微分方程(歐拉方程)——必要條件,然后求解微分方程,得到滿足變分的極值曲線。一般來(lái)說(shuō),函數(shù)求極值得到的是一個(gè)數(shù),而泛函求極值得到的是一個(gè)函數(shù)或者是微分方程加邊界條件。泛函求極值計(jì)算可用微分方程的求解來(lái)代替,反之,微分方程的求解也可用泛函求極值計(jì)算來(lái)代替。變分原理是用來(lái)求解微分方程,首先出現(xiàn)在彈性力學(xué)領(lǐng)域中,因?yàn)閺椥詷?gòu)件的平衡狀態(tài)具有最小的總位能,所以求解彈性力學(xué)的微分方程就很自然的轉(zhuǎn)化為一個(gè)變分問(wèn)題。十、異質(zhì)集成技術(shù)即在濾波器產(chǎn)生陷波性能部分和超寬帶天線的設(shè)計(jì)上采用不同的介質(zhì),以此來(lái)實(shí)現(xiàn)更佳的陷波和寬帶阻抗性。采用異質(zhì)集成技術(shù)不僅兼?zhèn)鋫鹘y(tǒng)經(jīng)典超寬帶天線的設(shè)計(jì)優(yōu)點(diǎn),有效保證濾波器的性能,而且還能降低成本、提高系統(tǒng)的性能和效率。十一、槽孔不連續(xù)結(jié)構(gòu)的特點(diǎn)異質(zhì)集成技術(shù)和片上集成波導(dǎo)技術(shù),將會(huì)在片上集成波導(dǎo)的孔和異質(zhì)集成部分產(chǎn)生不連續(xù)結(jié)構(gòu)FyFy39。xFy39。39。.y=039。39。39。第三篇:專業(yè)術(shù)語(yǔ)做空是一種股票、期貨等的投資術(shù)語(yǔ),比如說(shuō)當(dāng)你預(yù)計(jì)某一股票未來(lái)會(huì)跌,就在當(dāng)期價(jià)位高時(shí)賣(mài)出你擁有的股票(實(shí)際交易是買(mǎi)入看跌的合約),再到股價(jià)跌到一定程度時(shí)買(mǎi)進(jìn),以現(xiàn)價(jià)還給賣(mài)方,這樣差價(jià)就是你的利潤(rùn)。做空是股票、期貨等市場(chǎng)的一種操作模式。和“做多”是反的,理論上是先借貨賣(mài)出,再買(mǎi)進(jìn)歸還。一般正規(guī)的做空市場(chǎng)是有一個(gè)中立倉(cāng)提供借貨的平臺(tái)。實(shí)際上有點(diǎn)像商業(yè)中的賒貨交易模式。這種模式在價(jià)格下跌的波段中能夠獲利,就是先在高位借貨進(jìn)來(lái)賣(mài)出,等跌了之后在買(mǎi)進(jìn)歸還。這樣買(mǎi)進(jìn)的仍然是低位,賣(mài)出的仍然是高位,只不過(guò)操作程序反了。做空簡(jiǎn)單說(shuō)就是:沒(méi)有貨先賣(mài)后買(mǎi)。舉例說(shuō)明:看到10元的A股票,分析其后市在一定時(shí)間里會(huì)跌至8元,而你手中又沒(méi)有持有A股票,這時(shí)你可以從持有A股票人的手中借來(lái)一定的A股票,并簽好約定,在一定的時(shí)間里要把這些借來(lái)的股票還給原持有人,假設(shè)現(xiàn)在你借來(lái)100股A股票,以10元的價(jià)位賣(mài)出,得現(xiàn)金1000元,如在規(guī)定時(shí)間內(nèi),該股果真跌到8元,你以8元買(mǎi)進(jìn)A股票100股,花費(fèi)資金800元,并將這100股還給原持有人,原持有人股數(shù)末變,而你則賺到了200元現(xiàn)金。但是,如果該股漲到12元,你就要以每股12元的價(jià)格買(mǎi)入A股票100股,花費(fèi)資金1200元,并將這100股還給原持有人,原持有人股數(shù)末變,而你則賠了200元現(xiàn)金。做多就是做多頭,多頭對(duì)市場(chǎng)判斷是上漲,就會(huì)立即進(jìn)行股票買(mǎi)入,所以做多就是買(mǎi)入股票。做多相信價(jià)格將上漲而買(mǎi)進(jìn)某種金融工具,期待漲價(jià)后高價(jià)賣(mài)出的市場(chǎng)人士。與空頭相反。外
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