levinson定理中國(guó)科學(xué)院高能物理研究所電子郵件系(編輯修改稿)
2025-01-19 01:06 本頁(yè)面
【文章內(nèi)容簡(jiǎn)介】 在區(qū)域 ，自由粒子（ ）解為 對(duì)數(shù)微商為 21 薛定諤方程的 Levinson 定理 隨著 由 0增加至 1， 保持不變， 而 要發(fā)生變化。 由于單調(diào)性，只要注意 的變化 22 薛定諤方程的 Levinson 定理 每當(dāng) 下降而經(jīng)過(guò) 值時(shí)， 一個(gè)散射態(tài)變成了一個(gè)束縛態(tài)，反之亦然。 與此同時(shí)， 跳進(jìn) 23 薛定諤方程的 Levinson 定理 臨界情況， 是束縛態(tài)， 取負(fù)值。 在區(qū)域 有解 是半束縛態(tài)， 取無(wú)窮大。 24 薛定諤方程相移的性質(zhì) 在區(qū)域 徑向方程依賴于勢(shì)，設(shè)解為 可算得對(duì)數(shù)微商為 在區(qū)域 徑向方程可解， E0時(shí)為 25 薛定諤方程相移的性質(zhì) 由銜接條件 解得 26 薛定諤方程相移的性質(zhì) 1. 相移 周期性的約定 過(guò)去 和 實(shí)際只要?jiǎng)莺瘮?shù)不太奇異， 27 薛定諤方程相移的性質(zhì) 周期性的約定 可分兩區(qū)域 和 分別計(jì)算， 在區(qū)域 為自由粒子，解已知。 處用波函數(shù)對(duì)數(shù)微商銜接條件 28
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