材料期末復習(編輯修改稿)
2025-09-12 01:43 本頁面
【文章內容簡介】 aaabbb ?????]111[3],101[22 abab ??a222? 螺位錯與刃位錯區(qū)別： 對于刃型位錯，位錯線垂直于伯氏矢量；螺型位錯平行于伯氏矢量。 ? 位錯線運動方向總是垂直位錯線 ； ?在外力的作用下單位位錯線上所受力的大小為 bf ??方向始終和位錯線垂直。 晶界偏聚： 雜質原子或溶質原子在晶界區(qū)發(fā)生富集的現(xiàn)象 孿晶： 晶體中一部分原子以某一晶面為共有面而與另一部分原子保持對稱位向關系的結構 二、塑性變形 ? 晶體的塑性變形主要通過 滑移 方式進行。 ? 塑性變形時產生的滑移只沿著特定的 晶面 和 晶向運動，即滑移面和滑移方向。 一個滑移面和其上的一個滑移方向組成一個 滑移系（ slip system） ?；葡当硎揪w在進行滑移時可能采取的空間取向。 ① 滑移面和滑移方向往往是金屬晶體中原子排列的最 密排面 和最 密排晶向 ? 面心立方的滑移系 ｛ 111｝ 110共 12個 ? 體心的滑移系 {110}111共 12個 ? 滑移的 臨界分切應力：滑移系方 可以發(fā)生滑移最小切應力 。 臨界分 切應力的大小計算如下 ， 如圖所示 ， 圖中 F為外力 ， A0為晶體的橫截面 。 λ 為外力 F與滑移方向的 夾角 ， 則 F 在滑移方向的分力為 Fcosλ ； Φ 為 滑移面與橫截面的夾角 ， 則滑移面 的面積為 AO/cosΦ ,所以分切應力 為： 滑移的臨界分切應力 ???? c osc osAF0因 ， σ為試樣拉伸時橫截面上的正應力 ， 所以 0AF??????? c o sc o s式中 cosφcosλ 為取向因子 （ orientation factor） ，該值越大 ， τ k越大 ， 越有利于滑移 。 當滑移面法線方向 、 滑移方向與外力軸三者共處一個平面 ， 則φ= 45186。時 ， cosφcosλ= 1/2， 此取向最有利于滑移 ，即以最小的拉應力就能達到滑移所需的分切應力 ， 稱此 取向為軟取向 。 當外力與滑移面平行或垂直時（ φ= 90186?；?φ= 0186。） ， 則 σs→∞ ， 晶體無法滑移 ， 稱此取向為硬取向 。 ? 兩個晶向 [h1k1l1][h2k2l2]夾角計算公式： 1 2 1 2 1 22 2 2 2 2 21 1 1 2 2 2c o s h h k k l lh k l h k l? ???? ? ? ?加工硬化 :隨變形量的增加，材料的強度、硬度升高而塑韌性 下降的現(xiàn)象 材料的組織控制 ? 回復： 冷變形金屬在加熱時，顯微組織發(fā)生變化前所產生的某些亞結構和性能的變化過程 。 ? 再結晶： 無畸變的等軸新晶粒逐步取代變形晶粒，并恢復到完全軟化狀態(tài)的過程 ? 晶粒長大： 再結晶結束之后晶粒的繼續(xù)長大 ? 在結晶階段，強度降低，可能引起材料失效， 避免冷加工件在高溫條件下工作 影響再結晶的主要因素 ? 變形量： 變形量越大，存儲能越高，在結晶驅動力越大，再結晶溫度越低，再結晶速度越快； 原始晶粒尺寸： 原始晶粒尺寸越小 ，其變形抗力越大，儲存能也相應增加，就 越有利于再結晶的發(fā)生，再結晶溫度也越低。 雜質與微量溶質原子： 阻礙位錯和晶界運動， 不利于再結晶
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鄂ICP備17016276號-1