基于proteus的信號(hào)發(fā)生器的設(shè)計(jì)(編輯修改稿)
2025-07-20 16:50 本頁面
【文章內(nèi)容簡(jiǎn)介】 輸出方波。上述電路輸出狀態(tài)發(fā)生跳變的臨界條件為：其中： 當(dāng)輸出為高電平時(shí)：當(dāng)輸出為低電平時(shí)：剛開始振蕩建立時(shí)，由于電路中的電擾動(dòng)，并通過正反饋，使輸出很快變?yōu)楦唠娖交虻碗娖?。電容上電壓和電路輸出電壓波形如下圖所示：圖34 電壓傳輸特性曲線振蕩周期為： 而方波發(fā)生電路中電容正向充電與反向充電的時(shí)間常數(shù)均為，而且充電的總幅值也相等，因而在一個(gè)周期內(nèi)的時(shí)間與的時(shí)間相等，即方波。對(duì)T1由暫態(tài)過程公式：對(duì)充電過程，t = ∞時(shí)：t = 0 時(shí)：即： 得：則振蕩頻率：可知，調(diào)整電壓比較器的電路參數(shù)、和可以改變方波發(fā)生電路的振蕩幅值，調(diào)整電阻、和電容C的數(shù)值可以改變電路的振蕩頻率。 寬度可調(diào)的矩形波發(fā)生電路輸出波形高電平的寬度T1與周期T的比值即為占空比，方波的占空比為50%。由以上的方波發(fā)生器電路可以看出，如果設(shè)法改變充、放電時(shí)間常數(shù)，即可實(shí)現(xiàn)矩形波寬度可調(diào)，因此可以利用二極管的單向?qū)щ娦允狗e分電容C充電和放電的時(shí)間常數(shù)不等。寬度可調(diào)的矩形波發(fā)生電路如下圖所示：圖35 寬度可調(diào)的矩形波發(fā)生電路圖工作原理：C充電時(shí)，充電電流經(jīng)R、電位器的下半部、二極管D2；C放電時(shí)，放電經(jīng)R、二極管D電位器的上半部。由于充、放電時(shí)間常數(shù)不同，這樣就得到了矩形波電路。占空比為： 其中： 是電位器中點(diǎn)到下端的電阻，和是二極管導(dǎo)DD2的導(dǎo)通電阻?？刂坪偷谋戎导纯傻玫捷敵龈叩碗娖綄挾炔煌牟ㄐ巍．?dāng)動(dòng)臂上移時(shí)，充電時(shí)間常數(shù)將大于放電時(shí)間常數(shù)，則波形變寬，反之則變窄。因此通過調(diào)節(jié)，即可連續(xù)地改變其占空比的大小。而運(yùn)放的轉(zhuǎn)換速率將影響脈沖前、后沿的陡度，欲要得到窄脈沖輸出，必須選用SR高的運(yùn)放。－方波發(fā)生電路產(chǎn)生三角波的基本方法是用恒定的電流給電容器充電或放電?；倦娐穲D如下所示：圖３６ 三角波發(fā)生電路圖因此，可以把滯回比較器和積分器首尾相接形成正反饋閉環(huán)系統(tǒng)，如下圖所示。則比較器A1輸出的方波經(jīng)積分器A2積分可得到三角波，三角波又觸發(fā)比較器自動(dòng)翻轉(zhuǎn)形成方波，這樣即可構(gòu)成三角波－方波發(fā)生器。圖37 三角波方波發(fā)生電路圖可得周期為： 其中， 輸出電壓為：三角波方波發(fā)生電路輸出波形如下圖所示：圖38 三角波方波發(fā)生電路輸出波形改變分壓系數(shù)a和積分時(shí)常數(shù)RC可以調(diào)節(jié)振蕩周期（或頻率）， 卻不改變輸出的幅值。通常用RC作頻率量程切換，RW作量程內(nèi)的頻率細(xì)調(diào)。電路的最高振蕩頻率取決于積分器A2的壓擺率和最大輸出電流，最低振蕩頻率取決于積分漂移。 許多不同組態(tài)的電路，即使在沒有輸入信號(hào)激勵(lì)的情況下，也能輸出一個(gè)基本上是正弦形的輸出波形。我們將在下文討論所有這些振蕩器的基本原理，除了確定產(chǎn)生振蕩所需的條件之外，還研究振蕩頻率和振幅的穩(wěn)定問題。圖表示了放大器、反饋網(wǎng)絡(luò)和輸入混合電路尚未連成閉環(huán)的情況。當(dāng)信號(hào)直接基本放大器A反饋網(wǎng)絡(luò) F112混合或反相
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