導彈飛行原理ppt課件(編輯修改稿)
2025-06-08 07:34 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 守恒定律 ：物質(zhì)的質(zhì)量是保持恒定的，即它的質(zhì)量既不會增加，也不會減少。168。式子 ,反映氣流流動的質(zhì)量守恒定律，稱為 質(zhì)量方程 ，或 連續(xù)方程 。25低速氣流流動的基本規(guī)律（二） 能量守恒定律（伯努利方程） ： 物質(zhì)的能量是保持恒定的，即它既不會增加，也不會減少，只從一種形式轉(zhuǎn)化為另一種形式。 流體具有兩種能量：勢能（靜壓能）和動能（動壓能） 伯努利方程 表明流速和壓強有直接關系，即氣體流動時，凡是流速高的地方，壓強就小，流速低的地方，壓強就大。 25低速氣流流動的基本規(guī)律（三）空氣粘性與雷諾數(shù)n 有流速變化的薄層空氣層稱為 附面層 。在附面層里，粘性空氣的流動有兩種流態(tài)。一種是 層流附面層，另一種是 紊流附面層 。這兩種流態(tài)混在一起稱 混合附面層 。n 附面層的流態(tài)與氣流的粘性系數(shù)μ，氣流的密度 ρ，氣流的速度 υ以及物體的特征長度 L有關， υ 、 ρ、 μ越大，層流就越容易變成紊流。雷諾把這幾個影響因素歸結為一個系數(shù)，稱為 雷諾數(shù) 。26高速飛行現(xiàn)象和特點167。26高速飛行現(xiàn)象和特點一、音波和音速二、空氣的壓縮性三、弱擾動的傳播低速與高速區(qū)別： 低速密度變化甚微，高速密度變化顯著，需考慮可壓縮性167。26高速飛行現(xiàn)象和特點四、激波167。26高速飛行現(xiàn)象和特點四、激波n 當擾動源（導彈）以音速或超音速運動，會出現(xiàn)邊界波，此時的邊界波是由無數(shù)的較強的波迭聚而成的，在這里空氣來不及讓開，發(fā)生堆積而受到強烈的壓縮，它后面的空氣的狀態(tài)參數(shù)發(fā)生突躍變化，壓強突然增大，密度和溫度隨之升高，而流速卻大大降低。這樣的邊界波就是 激波 。n 激波的形狀取決于物體的形狀。n 決定激波強度的一個因素是波面的角度。另一個因素是飛行馬赫數(shù)， M數(shù)越大，激波的強度越強。167。26高速飛行現(xiàn)象和特點五、超音速氣流流經(jīng)凹角和凸角的情況n 勻直氣流以超音速流經(jīng)凸角時，流動的空間驟然增大，出現(xiàn)膨脹加速現(xiàn)象，轉(zhuǎn)彎后的氣流速度變大 v2v1， 產(chǎn)生弱擾動 膨脹波 。n 超音速氣流流經(jīng)凹角時，流動的空間驟然減少，氣流受到壓縮減速 v2v1 ， 此時的擾動產(chǎn)生 弱壓縮波 。167。26高速飛行現(xiàn)象和特點六、超音速管流流速與界面的關系n 高速運動的氣體密度變化大n 為了使氣流由亞音速加速到超音速，管道的形狀必須做成先收縮后擴張，這種形狀的管道稱為 拉瓦爾噴管 或稱 超音速噴管 。27空氣動力167。27空氣動力一、空氣動力坐標系 速度坐標系 oxyz與 機體坐標系ox1y1z1n 為了確定氣流相對與機體的方位，可用速度坐標系和機體坐標系構成的兩個角度 和 來表示。n 速度坐標系是一個動坐標系，主要用于確定飛機上空氣動力的方向?？諝鈩恿? 在速度系的三個軸上分解為阻力 、升力 和側(cè)力 ；n 機體坐標系與機體一起運動，也是動坐標系，空氣動力 在機體坐標系分解成軸向力 ，法向力 ，橫向力 。167。27空氣動力（一） 空氣動力 的產(chǎn)生n 飛機在大氣中運動，一是壓力分布不再處處相等，出現(xiàn)了壓力差；二是空氣對飛機表面有粘性摩擦，出現(xiàn)了粘性摩擦力。這兩部分力合在一起，就形成了空氣動力。（二） 空氣動力系數(shù)n 可以將空氣動力推廣寫成n 稱為總空氣動力系數(shù)、阻力系數(shù)、升力系數(shù)、側(cè)力系數(shù)。n 在流場相似情況下，不管飛機的尺寸大小如何，速度大小如何，空氣動力系數(shù)總是相等的。167。27空氣動力（三）影響空氣動力系數(shù)的因素n 影響空氣動力的因素很多，主要的有導彈的飛行速度（ M數(shù)），飛行高度，表面的形狀和狀態(tài)，以及飛行姿態(tài)等。n 從空氣動力系數(shù)的公式中可以看出，空氣動力的大小大致與飛行速度的平方成正比。n 導彈飛行高度對空氣動力的影響主要是由空氣的密度變化而引起的。n 導彈的飛行姿態(tài)（指攻角和側(cè)滑角）影響空氣的流動狀態(tài)，使空氣流經(jīng)導彈的速度分布和壓強分布發(fā)生變化，這也影響空氣動力的大小。167。27空氣動力四、升力（一）彈翼的 升力力n 亞音速情況下，在小攻角范圍（ 15176。）范圍，彈翼的升力與攻角成線性關系，即n 隨著攻角進一步增大，升力達到最大值 。如果此時攻角再增大，升力反而下降，這種情況稱為 “失速 ”。167。27空氣動力n 超音速情況下，氣流流過彈翼時要產(chǎn)生激波和膨脹波。n 由超音速線性理論可得彈翼升力曲線斜率。 1. 彈翼的升力n 由于彈翼上下表面的壓強差要使得氣流從下面繞過翼端向上面翻流，使得翼上、下表面的氣流流線分別向內(nèi)、外偏斜。n 當翼面上的氣流離開彈翼后緣時，由于翼的上、下表面氣流沿展向的流向相反，氣流便卷成旋渦。n 由于旋渦的作用，在彈翼后緣翼的兩端以內(nèi)的氣流，受到一個向下的 下洗速度 ，氣流就要向下斜流而形成下洗流。氣流向下斜流的角度，稱為 下洗角 。由于存在這翼段氣流翻流和下洗現(xiàn)象，三維彈翼的升力系數(shù)要比二維彈翼的升力系數(shù)小一些。 167。27空氣動力167。27空氣動
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