分流電路和分壓電路(編輯修改稿)
2025-06-04 00:02 本頁(yè)面
【文章內(nèi)容簡(jiǎn)介】 ： 1． 當(dāng)負(fù)載電阻由零逐漸增大時(shí) ， 負(fù)載電流由最大值isc=us/Ro逐漸到零 ， 其中當(dāng)負(fù)載電阻與電源內(nèi)阻相等時(shí) ， 電流等于最大值的一半 。 2． 當(dāng)負(fù)載電阻由零逐漸增大時(shí) ， 負(fù)載電壓由零逐漸增加到最大值 uoc=us， 其中當(dāng)負(fù)載電阻與電源內(nèi)阻相等時(shí) ， 電壓等于最大值的一半 。 3．當(dāng)負(fù)載電阻與電源內(nèi)阻相等時(shí)，電流等于最大值的一半，電壓等于最大值的一半，負(fù)載電阻吸收的功率達(dá)到最大值，且 pmax=。 負(fù)載電阻變化時(shí)電流呈現(xiàn)的非線性變化規(guī)律 ， 可以從普通萬(wàn)用表的電阻刻度上看到 。 萬(wàn)用表電阻擋的電路模型是一個(gè)電壓源和一個(gè)電阻的串聯(lián) 。 當(dāng)我們用萬(wàn)用表電阻擋測(cè)量未知電阻時(shí) ， 應(yīng)先將萬(wàn)用表短路 ， 并調(diào)整調(diào)零電位器使儀表指針偏轉(zhuǎn)到 0?處 ， 此時(shí)表頭的電流達(dá)到最大值 ， 儀表指針滿偏轉(zhuǎn) 。當(dāng)去掉短路線時(shí) ， 萬(wàn)用表指針應(yīng)該回到 ∞處 ， 此時(shí)表頭的電流為零 。 圖 2－ 6 當(dāng)萬(wàn)用表接上被測(cè)電阻時(shí) ， 隨著電阻值的變化 ， 表頭的電流會(huì)發(fā)生相應(yīng)的變化 ， 指針偏轉(zhuǎn)到相應(yīng)位置 ， 根據(jù)表面的刻度就可以直接讀出被測(cè)電阻器的電阻值 。 細(xì)心的讀者可以注意到一種特殊情況 ， 當(dāng)被測(cè)電阻值剛好等于萬(wàn)用表電阻擋的內(nèi)阻時(shí) ， 電流是滿偏轉(zhuǎn)電流的一半 ， 指針停留在中間位置 。反過(guò)來(lái) ， 根據(jù)萬(wàn)用表電阻擋刻度中間的讀數(shù)就可以知道其內(nèi)阻的數(shù)值 ， 例如 500型萬(wàn)用表指針停留在中間位置時(shí)的讀數(shù)是10， 當(dāng)使用 1k電阻擋時(shí)的內(nèi)阻是 10k?， 使用 100電阻擋時(shí)的內(nèi)阻是 1k?， 以此類推 。 二 、 電阻分流電路 圖 2－ 7表示一個(gè)電流源向兩個(gè)并聯(lián)電阻供電的電路，下面對(duì)這個(gè)電阻并聯(lián)電路進(jìn)行分析，得出一些有用的公式。 對(duì)圖 2－ 7所示分流電路列出 KVL方程 21 uuu ??列出 KCL方程 21 iii ??圖 2－ 7 列出 VCR方程 222111 uGiuGiii S ??? 將電阻元件的歐姆定律代入 KCL方程，得到電壓 u的計(jì)算公式 21S21221121 )(GGiuuGGuGuGiii??????? ＝ 將它代入電阻元件的歐姆定律，得到計(jì)算電阻電流的分流公式 S2122S2111 iGGGiiGGGi????用電阻參數(shù)表示的兩個(gè)并聯(lián)電阻的分流公式為 S2112S2121 iRRRiiRRRi????一般來(lái)說(shuō)， n個(gè)電阻并聯(lián)時(shí)，第 k個(gè)電阻中電流可按以下分流公式計(jì)算 2)(2 S1－iGGi nkkkk???圖 2－ 7 分流公式表示某個(gè)并聯(lián)電阻中電流與總電流之間的關(guān)系。分流公式說(shuō)明電阻電流與其電導(dǎo)值成正比例，電導(dǎo)增加時(shí)其電流也增大。 值得注意的是電阻并聯(lián)分流公式是在圖 2－ 7電路所示
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