ch恒定磁場ppt課件(編輯修改稿)
2025-06-01 12:03 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 ????0l B d l Im? 229。242。rr209。? ???l SdB ?? )( ? ?S SdJ ??0BJm汛 =rrl經(jīng)分析計算該積分結(jié)果為 真空中磁場的基本方程 ? ??S SdB 0???? ?? IldBl 0???0??? B?JB ?? 0????a 例 半徑為 a 的無限長直導(dǎo)體通有電流 I，計算導(dǎo)體內(nèi)外的磁感應(yīng)強度。 解：由題可知，磁場分布是成空間軸對稱的，由基本方程 a ror 1cr 2c?? ???? SC SdJrBldB ???? 02 ??在導(dǎo)線內(nèi)電流均勻分布，導(dǎo)線外電流為零，則 ??????02aIeJ z ??? r ≤ a ra 20220 22 aIrBa IrrB ???? ??rIBIrB????22 00 ?? r ≤ a： ra： ????????rIeaIreB??????22020??? r ≤ a ra B?恒定磁場：由已知電流分布求磁場。主要求解方法： 直接應(yīng)用磁場的計算公式求解。主要用于計算一些比較簡單的電流分布在空間某些特殊位置的磁場，比如直導(dǎo)線、圓導(dǎo)線等。 應(yīng)用安培環(huán)路定律求解。主要用于磁場分布具有某種空間對稱性的求解問題，這種求解方法最簡單。 物質(zhì)的磁化現(xiàn)象與磁化強度 媒質(zhì)的磁化產(chǎn)生的物理現(xiàn)象和分析方法與靜電場媒質(zhì)的極化類同。 ◇ 無外磁場作用時，媒質(zhì)對外不顯磁性， I — 分子電流，電流方向與 方向成右手螺旋關(guān)系。 Sd◇ 分子磁偶極矩 ◇ 在外磁場作用下，磁偶極子發(fā)生旋轉(zhuǎn)， 旋轉(zhuǎn)方向使磁偶極矩方向與外磁場方向一致，對外呈現(xiàn)磁性，稱為磁化現(xiàn)象。 mPI 磁介質(zhì)中磁場的基本方程 SIdm ?? ?0??m0??m ◇ 用 磁化強度 M 表示磁化的程度，即 )( 米安式中： N 為單位體積內(nèi)被磁化的分子數(shù)。 A/m ◇ 磁化體電流 m ???JM ◇ 由于磁偶極子的定向排列，媒質(zhì)內(nèi)部出現(xiàn)磁化體電流，媒質(zhì)表面出現(xiàn)磁化面電流。 （ 為媒質(zhì)表面外法線方向） ◇ 磁化面電流 ms n? ? ?J e M nemNV mVNM ???????VmMV ???????0lim如在 磁化介質(zhì)中 的體積元 ΔV內(nèi)， 每一個分子磁矩的大小和方向全相同，單位體積內(nèi)分子數(shù)是 N， 則 磁化強度 為 引入磁化電流后，媒質(zhì)的磁化效應(yīng)由磁化電流表征，即空間的磁場由傳導(dǎo)電流和磁化電流產(chǎn)生。而磁化電流和傳導(dǎo)電流的實質(zhì)相同，則 將 m ???JM0ddcSI? ? ? ? ? ? ???B l M S得 dcI? ? ?? Ml0dc I???? ? ? ?????? B Ml令 0???BHM（為磁介質(zhì)中的 磁場強度矢量） 于是磁介質(zhì)中的基本方程 dc I??? Hl 微分形式 ?? ?HJ0d mcII? ? ? ?? B l dmSI? ? ?? JS式中 均為傳導(dǎo)電流 ,IJd , d 0cSI? ? ? ????H l B S 磁介質(zhì)中磁場的基本方程 由實驗證明，除鐵磁性物質(zhì)外，M 和 H之間有一定的線性關(guān)系
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