工學(xué)動量定理ppt課件(編輯修改稿)
2025-02-15 08:12 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 功 （標(biāo)）和 沖量 （矢）是過程量、積累量 動能定理 ——力的 空間積累 效應(yīng)（ 功 ） 與動能改變的關(guān)系 動量定理 ——力的 時間積累 效應(yīng)（ 沖量 ） 與動量改變的關(guān)系 15 注意： 動量的矢量性：系統(tǒng)的總動量不變是指系統(tǒng)內(nèi)各物體動量的矢量和不變 ，而不是指其中某一個物體的動量不變。系統(tǒng)動量守恒，但每個質(zhì)點的動量可能變化。 系統(tǒng)動量守恒的條件：①系統(tǒng)不受外力；②合外力 =0；③ 內(nèi)力 外力 。在碰撞、打擊、爆炸等相互作用時間極短的過程中，內(nèi)力 外力，可略去外力。 若系統(tǒng)所受外力的矢量和 ≠ 0，但合外力在某個坐標(biāo)軸上的分矢量為零， 動量守恒可在某一方向上成立 。 動量守恒定律在微觀高速范圍仍適用。 動量守恒定律只適用于 慣性系 。 5. 質(zhì)點系的動量定理與動量守恒定律 16 21 vmvmvm??? ??由 動量守恒定律 有 解： 設(shè)碰撞后兩球速度分別為 21 , vv??兩邊平方： ( 1 )2 2221212 vvvvv ???? ??由 機(jī)械能守恒 （ 勢能無變化 ）有： ( 2 )22212 vvv ??021 ?? vv ??即碰撞后兩球 速度總互相垂直 例 1： 在平面上 兩相同的球 做完全彈性碰撞， 其中一球開始時處于靜止?fàn)顟B(tài)，另一球速度為 。 證明：碰撞后兩球速度總互相垂直。 v?由 (1)和 (2)得 : 17 例 2: 如圖 , m繞 Z軸作圓周運動 , 求從 A到 B時 張力 T 對 m的沖量 . PΔII GT ??? ??解 : 建立如圖坐標(biāo)系 mg jm υPΔ ??? 2?kυπ Rm gυπRgmIG???? ???kυπ Rm gjm υIPΔI GT?????????? 2v x y z R B m A T 由動量定理： 18 例 3: 如圖 , 繩細(xì)軟且不可伸長 , m , l已知 , 初態(tài)靜止 , 求繩子落下 S時地面所受壓力 . S y N (m??dm)g 解 : 取已落地的繩子 (質(zhì)量為 m? )和在 dt時間內(nèi)即將落地的繩子(質(zhì)量為 dm)為研究對象 , y軸向上 , ? ?? ? ? ?gSmtgdmmN 2d0d ??????解得 NNlm gSN ?? ???? ,3,lSmm ?? tgSlmtvlmm d2dd ??由動量定理，有 19 例 4: 試解釋 逆風(fēng)行舟 原理 . ? v1 v2 ?v 解 ： 取 dt內(nèi)吹來的質(zhì)量 dm的空氣為研究對象。設(shè)帆面光滑， dm與帆作用后 , 方向改變 , 速率不變v1?v2 由動量定理有 ))((dd 1212 vvmpptF ????? ????帆對風(fēng)帆對風(fēng)F? 沿 方向 : p??“牛三” ? 指向左上方 風(fēng)對帆F?且可分解為 和 進(jìn)F? 橫F? 被船的側(cè)向阻力平衡， 橫F? 推動船向前航行。 進(jìn)F? F阻 F橫 龍骨 帆 風(fēng) v1 F進(jìn) F風(fēng)對帆 F橫 F帆對風(fēng) 指向右下方。 v2 20 167。 43. “變質(zhì)量”問題 一 .“變質(zhì)量 ” 問題 經(jīng)典力學(xué)中 :噴氣飛行器 ,火箭推進(jìn) ,雨滴凝結(jié)等 相對論力學(xué)中 :相對論效應(yīng)下的變質(zhì)量 √ m 21 設(shè) t 時刻燃?xì)?質(zhì)量為 m,速度為 , dt內(nèi) : 吸進(jìn) dm1 (對地靜止 ) 噴出 dm2 (對飛行器速度 )
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