[理化生]動量定理(編輯修改稿)
2025-01-30 23:50 本頁面
【文章內容簡介】 解 : 設火炮的反座速度是 u， 炮彈的發(fā)射速度是 v， 對水平面的仰角是 ?（ 圖b） 。 炸藥 （ 其質量略去不計 ） 的爆炸力是內力 ， 作用在系統(tǒng)上的外力在水平軸 x 的投影都是零 ， 即有 ?Fix = 0。 可見 ， 系統(tǒng)的動量在軸 x 上的投影守恒 ， 考慮到初始瞬時系統(tǒng)處于靜止 ， 即有 K0x = 0， 于是有 Kx = m2vcos? ? m1u = 0 (a) A B FA FB m1g m2g u x y vr α (b) ? ? v ve vr ? 例 題 122 第十二章 動 量 定 理 另一方面 ， 對于炮彈應用速度合成定理 ， 可得 v = ve + vr 考慮到 ve = u， 并將上式投影到軸 x 和 y 上 ，就得到 vcos ? = vrcos ? ? u vsin ? = vrsin ? 聯(lián)立求解上列三個方程 ， 即得 ????t a n)1(t a n c os)()2(1c os12r2221221r212mmvmmmmmvvmmmu?????????Kx = m2vcos? ?m 1u = 0 (b) ? ? v ve vr A B FA FB m1g m2g u x y vr α ? 例 題 112 第十二章 動 量 定 理 167。 123 質心運動定理 167。 183 質心運動定理 ? 質心運動定理 ? 質心運動守恒定理 第十二章 動 量 定 理 質點系動量定理 引入質心的加速度 aC = dvc / dt，則上式可改寫成 maC = ∑Fi（ e） 即 ， 質點系的總質量與其質心加速度的乘積 ,等于作用在該質點系上所有外力的矢量和（主矢） ,這就是 質心運動定理 。 ??? )e()(dddd iCmttK Fv一、質心運動定理 一、質心運動定理 把質點系動量的表達式 K = ∑mivi = mvC代入上式，可得 ?? )e(dd itK F 1. 質心運動定理 167。 123 質心運動定理 第十二章 動 量 定 理 )e(22)e(22)e(22ddddddizCiyCixCFtzmFtymFtxm??????167。 123 質心運動定理 ?質心運動定理 2. 投影表達式 mac = ∑F i（ e） 質心運動定理 第十二章 動 量 定 理 即 ， 如作用于質點系的所有外力的矢量和 （ 主矢 ） 始終等于零 ， 則質心運動守恒 ， 即質心作慣性運動；如果在初瞬時質心處于靜止 ， 則它將停留在原處 。 1. 如果 ∑Fi（ e） ≡ 0， 則由上式可知 aC= 0， 從而有 vc = 常矢量 maC = ∑Fi（ e） 質心運動定理 二、質心運動守恒定理 167。 123 質心運動定理 第十二章 動 量 定 理 2. 如果 ∑Fix (e)≡ 0，則由上式可知 d2xC / dt 2 = aCx = 0，從而 dxC / dt = vCx = 常量 即 ， 如果作用于質點系的所有外力在某固定軸上投影的代數(shù)和始終等于零 ,則質心在該軸方向的運動守恒 。 ?質心運動守恒 質心運動定理 投影表達式 另外 ， 如果初瞬時質心的速度在該軸上的投影也等于零 （ 即 vCx = 0),則質心沿該軸的位置坐標不變 。 即 xC = xC0 = 常量 167。 123 質心運動定理 )e(22)e(22)e(22ddddddizCiyCixCFtzmFtymFtxm??????第十二章 動 量 定 理 實例分析： 汽車的啟動與制動 第十二章 動 量 定 理 實例分析： 汽車的啟動與制動 第十二章 動 量 定 理 實 例 分 析 maC= FN－ mg , mg FN aC FN = m(aC +g) 第十二章 動 量 定 理 實 例 分 析 : 定向爆破 第十二章 動 量 定 理 P Vc 質心運動定理 第十二章 動 量 定 理 167。 123 質心運動定理 均質曲柄 AB長 r， 質量為 m1， 假設受力偶作用以不變 的 角速度 ω轉動 ， 并帶動滑槽連桿以及與它固連的活塞 D， 如圖所示 。 滑槽 、 連桿 、 活塞總質量為 m2 ， 質心在點 C。 在活塞上作用一恒力 F。 滑塊 B質量為 m， 不計摩擦 ， 求作用在曲柄軸 A處的水平反力 Fx。 φ ω B C b D F Fx x y A 例題 123
教學課件相關推薦
鄂ICP備17016276號-1