[工學]第三講電磁場與微波電波與天線信息與通信工程(編輯修改稿)
2025-11-09 14:52 本頁面
【文章內容簡介】 ????????)???(Re)c o s (?)c o s (?)c o s (?)(??????????zyx jozzjoyyjoxx eVeeVeeVeV ??? ??? ?????? ?tjeVtV ???? Re)( ? V?? ??tV?電波傳播與天線 第三講 麥克斯韋方程組（二） 昆明理工大學 正弦電磁場 麥克斯韋方程的復數(shù)形式 ?????????????????DBBjEDjJH??????????????0EJHBED??????????????????為了簡便，通常將上述方程中的“ ?”去掉。 電波傳播與天線 第三講 麥克斯韋方程組（二） 昆明理工大學 正弦電磁場（ 復數(shù)表示法與瞬時表示法的變換） 瞬 時 表 示法 復 數(shù) 表 示法 不含時間因子的復數(shù)表示法 恢復時間因子 ? ? ? ?0, c o stt ?????? ??E r E r? ? ? ? ?0, jtte ???????? rE r E? ? ? ? ?0 je ?? rE r E? ? ? ?0, jtte ???????? rE r E? 取實部得到瞬時表示法 ， 即瞬時場 ? ? ? ?? ? ? ? ? ?0 0 0, R e R e c o sjt jjtt e e e t?? ?? ???? ??? ?? ??? ? ? ?????r rE r E E E r電波傳播與天線 第三講 麥克斯韋方程組（二） 昆明理工大學 電磁場的邊界條件 赫姆霍茲定理中，在有限區(qū)域中，任意矢量場由它的散度、旋度和邊界條件（即限定該區(qū)域的閉合面上的矢量場的分布）唯一確定。 在實際問題中，經(jīng)常遇到兩種不同媒質的分界面，由于分界面兩側的媒質特性參數(shù)發(fā)生突變，導致場矢量也發(fā)生突變。由于在分界面上場矢量不連續(xù)，麥克斯韋方程的微分形式失去意義，但積分形式仍然適用。 ???? ?? ?????????????????VSSC SC SdVSdDSdBSdtBldESdtDJldH??????????????0)(電波傳播與天線 第三講 麥克斯韋方程組（二） 昆明理工大學 電磁場的邊界條件 邊界條件的一般形式 ?磁場強度 的邊界條件： 1 區(qū)媒質參數(shù)： 2 區(qū)媒質參數(shù)： 是分界面的法向單位矢量，在分界面上作一個很小的矩形回路 C，兩條邊長為 ，高為 ，回路 C所包圍面積的法向單位矢量為 ， 與回路 C成右旋關系。 H?111 , ???222 , ???n?l? hN? nNt ??? ??N?媒 質 1媒 質 2111 ???222 ???1H?2H?n? N?l? hnNt ??? ??C電波傳播與天線 第三講 麥克斯韋方程組（二） 昆明理工大學 電磁場的邊界條件 若分界面的薄層內有自由電流 ，則在其所圍面積上 又因為 是一有限值，則 所以 ltHltHldHldHldHldHldHhC ab bc cd da?????????????????? ? ? ? ?)?(? 210 ????????????sJ?lNJlhNJSdJ shS ??????? ?? ??l i m 0 ????tD???0?lim 0 ????????? ?? lhNtDSdtD hS???ssJHHnJHnHn ??? ??????????)(???2121lNJltHltH s ???????? ??? 21 ???nNt ??? ??lNJlnNHlnNH s ?????????? ?)??()??( 21 ???)()( ACBCBA ?????? ?????lNJlHnNlHnN s ?????????? ?)?(?)?(? 21 ??? 磁場強度的切向分量在分界面上是不連續(xù)的，與分界面上的自由電流密度有關。 電波傳播與天線 第三講 麥克斯韋方程組（二） 昆明理工大學 電磁場的邊界條件 ?電場強度 的邊界條件 同樣取回路 C
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