【正文】 的時候，才能提供正確的結(jié)果?，F(xiàn) 在把這種場稱為運動場，用 W 表示；其勢為運動勢，用φ表示。 從這個角度上講，我們既可認為尺縮等效應(yīng)依賴相對速度，又可認為它們依賴于運動勢 φ，即二者是等價的說法。 顯然 ， 靜態(tài)引力場中的問題遠比相對運動問題來得簡單 。 譬如，運動場區(qū)域中的物質(zhì)可能會使得縱 向（場梯度線上）光速變慢 ，但是我們把光速當(dāng)是不變，則意味著尺子是變的，我們 只有引入“同時性相對的”這個修正項歐氏幾何才能保持有效 。愛因斯坦隨后證明質(zhì)能關(guān)系 E=mc2。為此，我們 作出如下定義： 定義 1：在各式各樣能量集合中，若某種形式的能量與熱量多少存在當(dāng)量關(guān)系，則稱該能量滿足 能 ．量多少． ． ． 的定義，其特點是不隨參考系的改變而改變。這樣一來，慣性系觀察者有權(quán)力進行 r0 與 r的 矢量疊加， 因而 定義式（ 32）在認識論上的完善性。這樣一來，我們可根據(jù)定義式（ 32）來定義和測定 優(yōu)越靜止系。 換言之，單個質(zhì)點的動能是機械運動的計算量度， 它不代表能量或物質(zhì)的多少， 因而是不可被“提取”的，只有與相互作用體動能構(gòu)成 質(zhì)點組內(nèi)能 （等于一對作用力和反作用力做功之和） 時才 能被提取出來 。這樣一來，我們可以在通過測定飛行時鐘的時率變化實驗（如橫向多普勒效應(yīng)）來確定φ的值。 譬如，“沉浸”于引力場中質(zhì)點的時空形象與引力勢能的增量存在依賴關(guān)系，而引力勢能滿足“能量多少”的定義，即，引力勢能的負值等于一對作用力和反作用力（保守力）做功之和。 S0 系 的定義與 推論Ⅰ相結(jié)合，又 有如下推論： 推論Ⅱ ： 若 S39。到目前為止，我們對后三種場信號特性所知甚少，因此光是最簡捷的信號。系整體作減速運動，使它們恰好在 S0 系中靜止，用光信號對鐘后完畢后，再讓它恢復(fù)到原來的運動狀態(tài)。慣性系之間的時空變換或以伽利略變換相聯(lián)系，或以 h2洛倫茲變換相聯(lián)系。物質(zhì)的多少這樣一個概念本身沒有進一步給以定義，物質(zhì)的概念被認為是不說自明的。 第二公設(shè) 與定義 3給合，則有 ： M/m0 = c2/A， 即物質(zhì)質(zhì)量與靜慣性質(zhì)量成正例關(guān)系。 值得一提的是，相對論的 正子公設(shè) 2b 規(guī)定了 運動質(zhì)點的時空形象與 Ek 存在依賴關(guān)系 ，因而相對論的質(zhì)量方程為 m= m0 +Ek/c2 ；動力學(xué)方程為： F=d (mV)/dt。 現(xiàn)在看來，似乎我們腳下的數(shù)學(xué)基礎(chǔ)被抽走了， 所有的一切都動搖了，直線變成了曲線，曲線變成了直線。 6．兩參照系之變換關(guān)系 從 S0 到 S39。 由于該區(qū)域在“以太”中靜止 ， 給合 子公設(shè) 3 則有： 區(qū)域 內(nèi)的觀察者永遠想不出可以做什么樣的光學(xué)實驗來確定這個區(qū)域的存在。相應(yīng)地有： x2 + y2+z2 – c2 t 2 = 0 又因變換必須是線性 的，這只當(dāng) x2 + y2+z2 – c2 t 2 = f(φ )（ x39。 又因為 S0是 優(yōu)越靜止系 ，而 S39。 + (k21)x39。方向的空間是均勻的，而小球在 y39。不難看出，參照系的絕對運動速度 v0≡ 0（正子公設(shè) 2b成立） ，所有慣性系之間的時空 連結(jié)將 退化為洛倫茲變換。到 S0 的時空變換 由于在 S0 和 “靜止” S39。這樣一來，某瞬間 S39。,T39。,Z39。2 , Y39。 2 =X2 + Y2+Z2 +c2 T 2 故有： X39。 這樣，正如我們預(yù)想的那樣（結(jié)論 1）： S 39。由此我們有這個結(jié)論： 當(dāng)描述 S0中靜態(tài)物理現(xiàn)象時，我們在描述光 速 時間坐標(biāo)系數(shù)記作“ i ”，則空間的均勻性和各向同性繼續(xù)保持有效。是等價的；此外，空間的歐幾里得性和各向同性繼續(xù)保持有效。=K(XV39。的速度 V39。 我們知道 引力是個保守 力 ， 保守力作的功總是指一對作用力作功和反作用力作功之和，這個作功之和的負值等于勢能的增量。根據(jù) 極 弱等效原理，洛倫茲變換對于靜態(tài)引力場 一個引力無限小區(qū)域成立。對于我們討論的參考系 S，某一范圍內(nèi)不存在力場，即K39。的抽象，即從 S慣性系上來看， S39。 那么 ，當(dāng)這只鐘回到 A 時，比保持靜止的鐘慢 v2/2c2 秒。下面就以“運動原子對激光的飽和吸收實驗”為例來分析。 現(xiàn)在我們 應(yīng) 用本文的理論 來 分析 ： 由于做橫向的測量十分困難，測量方向稍有偏離垂直方向就會引入偏角的一級效應(yīng)而使實驗難以觀測二級效應(yīng)。如果說有實驗證明了正子公設(shè) 2b 的正性，不如說實驗證明了反子公設(shè) 2b。 實驗方案 2 在方程（ 75）中，只要我們把β的值選取于 850— 950 之間，那么在實驗精確度范圍內(nèi)可以近似地認為 cosβ ≈ 0，因此 方程（ 75）可簡化為： λ n+λ n≈ 2λ 0(1+v2/2C2)+2v0v cosθ /C2 接下來，我們 旋轉(zhuǎn)整個實驗裝置 來重做實驗，對比所有的λ n+λ n 實驗測量值。 如果物理實驗學(xué)者能利用目前的條件來做檢測實驗，那是最好不過了。 AB 效應(yīng)指出，電子在無電磁場而有電磁勢的復(fù)連通區(qū)域中運動，電子并不受到力的作用，但電子波的衍射圖樣會發(fā)生移動，從而證明電磁勢在量子力學(xué)是有意義的。實質(zhì)上，這是AharohovCarmi 幾何效應(yīng)的思想 。 物理學(xué)發(fā)展中常有這樣的情況，即某一理論為更為全面的理論開辟道路，而在這更為全面的理論中，原來的理論作為一種特殊情況繼續(xù)存在下去。 我們知道，運動的點電荷會產(chǎn)生磁場和磁矢勢。 ZM 實驗可看成是非電子磁范疇的 AB 效應(yīng)的第一實驗證明。就運動著微觀粒子來說，運動場局限于以粒子為中心的鄰近區(qū)域，它的波動性應(yīng)該是可測的。這樣，我們就可測定出了 V0 的大小和方向。 8． 運動物體上做力學(xué)實驗以便確定該物體絕對運動 我們在 snyder 和 hall（ 1975 年）氖原子的激光的飽和吸收實驗基礎(chǔ)上來設(shè)計實驗方案。 對比式 （ 75）、（ 76）得： 2(v0v cosθ /C2 –xvcosβ /C) =0 故有： x = v0cosθ /C cosβ 考慮到 snyder 實驗中采用的 β很小，可以不計 (即在實驗精確度內(nèi) cosβ≈ 1） ， 故上式簡化為： x = v0cosθ /C 即有： Cn=C/（ 1+ v0cosθ /C） ≈ C v0cosθ 這樣，正如我們以太論所預(yù)計的那樣，在飄移以太中傳播的光速約為 C177。實驗中，由電壓加速的氖離子在鈉蒸氣中通過電荷交換變成亞穩(wěn)態(tài)的氖原子（其速度 v 在 103C 左右）。 Hafele（ 1971 年）所 原子鐘環(huán)球航行實驗 中， 從地心上看，由于地球的自轉(zhuǎn)，向東環(huán)球航行的銫原子鐘要大于一圈才能到原地；向西航行的銫原子鐘小于一圈就可到達原地。若φ是個已知量，則兩系之間的相對性效應(yīng)就清楚了，即由式（ 62）或式（ 66）得： 從 S 系上觀察， S39。以變換式（ 62）相聯(lián)系。 設(shè)想， 質(zhì)點相對于 絕對空間 S0系作直線加速運動，假定每一時刻質(zhì)點的運動速度被置換掉，我們就可以 筆 畫出一條場線，線上任意一點區(qū)域 都 具有 質(zhì)點在該時刻的時空形象， 區(qū)域中的場 W=0 而 φ ≠ 0，場 梯度矢量指向 S0系原點。 換言之，自由下落的慣性質(zhì)量與物質(zhì)質(zhì)量相等；此外， 引力質(zhì)量 也與 物質(zhì) 質(zhì)量 相等 。而且，縱使 S39。=Y , Z39。系為參照系，則質(zhì)點 O（ S0 系的原點）在慣性力 f*作用下而加速運動，后來 f*=0，質(zhì)點 O以速度 V39。不難想見，把 “ i ”作為一個修正項引入后， 運動勢φ39。軸放置的剛桿會以 1： 1/（ 1φ 39。 Y39。2 項的度規(guī)系數(shù)為 1， c2 T39。） 的關(guān)系建立起來。根據(jù)四維時空的廣義勾股定理，我們要用十個度規(guī)系數(shù)才有可能把 （ x39。,y39。 另一方面， S39。 另一方面，根據(jù)式（ 62），類似于相對論推導(dǎo)方法得出：從 S0 系看，光子靜質(zhì)量為零，光子的動量P=h/λ。上的動量守恒。 軸碰撞 來求 質(zhì)點 O39。區(qū)域中靜態(tài)的 物理 事件有效。 2+z39。 2 + y39。系在 S0 系 中靜止，后來，經(jīng)加速度運動后以速度 v 作勻速直線運動。 盡管在 相對運動中的 四維時空的間隔距離 ds 是個變量，但是速度被“變換掉”后 四維時空的間隔距離 ds 為不變量。 相應(yīng)地， 反子公設(shè) 2b 卻規(guī)定運動質(zhì)點的時空形象與Δ E 存在依賴關(guān)系。 若進一 規(guī)定 c2/A=1，則有： 推論 Ⅲ ：物體的靜慣性質(zhì)量總是與其物質(zhì)質(zhì)量相等。 “ 在給定的體積 中，物質(zhì)的量愈多，慣性愈強 ”這是一條經(jīng)驗 知識， 它暗示著慣性質(zhì)量與物質(zhì)的多少存在某種規(guī)律性的聯(lián)系 。相對于 S0系的速度不可能超過光速”則決定了 h2= c2。此外，如果 運動 系相對 于 S0 系 沿 X方向運動，則 我們可以保證 在 Y 和 Z 方向上的光速保持不變，借此，我們可以進行鄰近對鐘。然而，要對鐘必須假定單向光速成不變，要測定單向光速又要先對鐘， 很明顯這是在兜圈子 。中靜態(tài)現(xiàn)象（包含速度足夠小事件）而言， S39。 子公設(shè) 2a: 運動勢 φ 置換速度的后，一切坐標(biāo)表述的物理規(guī)律都有具有相同的形式。 2) 若是 把 運動勢 記作φ =φ（ V）或是φ =φ（ EK）（二者是平行的陳述）， 那么 子 原理 2b 是正確的， 注定 我們要走相對論的道路。 然而， 從 二級效應(yīng) 現(xiàn)象來 分 析這個個問題是很有意義的 。 換言之 ，定義式（ 32）是子原理2b 降為命題后所派生的 物理量 。由于能量守恒， 根據(jù)動能的定義式， 我們有： Δ EkA+Δ EkB= Δ Q （ 33） 另一方面， 根據(jù)轉(zhuǎn)移能量的 定義式（ 32） 又有： Δ EA+Δ EB= Δ Q （ 34） 兩 式中Δ Q是各系不變的常數(shù)，因此（ 33） 式 就為一個不定方程，不同的參照系有不同的解 ； 而（ 34）式為固定方程，不隨參照系變換而變化 （在此問題中參照系的絕對位移能被消除） 。顯而易見，單個質(zhì)點的動能增量與熱量多少屬于不同的概念，沒有什么理由可以讓我們認為二者存在當(dāng)量關(guān)系，因此單個質(zhì)點的動能增量不滿足能量多少的定義。這里，我們還應(yīng)當(dāng)把質(zhì)點因運動而具有的動能 Ek=(mm0)c2 和它的靜能 m0c2區(qū)分開來。 3．子原 理 2b 降為命題 后 所 出現(xiàn)的問題 我們知道， 愛因斯坦 對相對性原理 的肯定主要來自這二個方面：一是對伽利略相對性原理的擴展；二是受實證主義思想的影響 ，認為 不可測的東西不存在 ，即，既然我們想不出可以用什么方法來確定優(yōu)越 靜止 系，自然 ， 優(yōu)越 靜止 系這一概念 應(yīng) 從物理學(xué)中排除出去。 另一方面，根據(jù)本文 等效原理 （后面會給出） ，“ 速度 被置換掉”將被賦予物理內(nèi)容， 其意思是說 ： 兩慣性系 的 相對運動 及絕對運動速度被“置換掉”后，我們總是能在靜態(tài)引力場中找到兩個引力被“變換掉”的無限小區(qū)域，使之與其等效。 考慮到 φ 產(chǎn)生的時空形象表現(xiàn)為 二級效應(yīng) ，因此 愛因斯坦的相對性原理可以被看成是由下面 幾個子原理 的集合 ： 子 原理 1： 在運動物體上 試圖從靜態(tài) 或只是準確到一級（ 1/c2 量級） 的 動體 實驗中尋找 優(yōu)越靜止系 的實驗判據(jù)是無意義的。 借助等效原理（運動場區(qū)域與引力場中一個引力被 “變換掉 ”的無限小區(qū)域等效）不難理解這點。不難想到，這個動力學(xué)原因 可能存在于“ 能量具有質(zhì)量”這句話中 。 上面已經(jīng)