趨膚效應的定量分析-免費閱讀
【正文】 從這個結(jié)論我們看到一個很特別的現(xiàn)象，即無論這個平面導體的厚度有多大，它的有效載流電阻只相當于直流下厚度為?的薄板 。 按已得到的電流密度分布函數(shù)： ? ?0( , ) e x p c o s ( )J z t E z t z? ? ? ?? ? ? 由焦耳定律可計算熱功率： ? ?222 2 20002039。 根據(jù)式 (1) ，結(jié)合歐姆定律，我們得到電流密度分布： 0( , ) e x p { } e x p { ( ) }J z t J z j t z? ? ?? ? ? (2) 如果我們把 (2 ) 中的0e x p { ( ) }J j t z?? ?作為復振幅0J，那么式 (2) 就變成我們開始時提出的證明目的0e x p { / }J J z ???。 如 右 圖，半無限導體在0z ?區(qū)域，沿 z 方向傳播的電磁波其電場方向為 x 方向，激發(fā)此方向上的電流。這被形象地稱為“趨膚效應”。趨膚效應的定量分析 作者：電子工程與信息科學系 楊非 PB05210195 彭洪暢 PB05210213 指導老師：朱弘 CONTENTS 一、引言 二、模型分析 電磁波在導電介質(zhì)中傳播理論：物理模型及數(shù)學 分析。 疑問 這種說法只是對現(xiàn)象的一種解釋而非嚴格的推導。 導電介質(zhì)中的電磁波 （數(shù)學推導） 由介質(zhì)中的 麥克斯韋 方程組（復數(shù)形式）： EjJHHjE? ? ??????????? 及 歐姆 定律的微分形式： EJ ?? ， 可以變換為： E j HH j E????? ? ? ?? ? ?， 其中定義復介電常數(shù) 1 jj??? ? ?? ? ???? ? ? ????? 由于復介電常數(shù)的引入，我們得到了與自由空間相同形式的 麥克斯韋 方程組，因此它的解也應與我們熟悉的自由空間電磁波的解有相同形式。所不同的是這里要考慮時變部分。 ( ) ( ) e xp 2 c os ( )1( 1 c os 2 si n 2 )22y z y zcSSb bJ bp t J ds ds dy E z t z dzds
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