外文翻譯之---模擬氣體運動的快速壓縮機中文-免費閱讀
【正文】 致謝 ：我們感謝高等教育管理局的 PRTLI計劃贊助資金，感謝他的幫助和提供的實驗數(shù)據(jù)。該模型研究的文件預測，活塞停下后，天然氣的議案塞特爾斯運動（ 有一個良好的的相似）的一個時間段，即 1)/1( ???O 。 圖 7 比較模型預測與實驗數(shù)據(jù)（一）氮，（二）氧和（ c）氬。有方程 ,*000..*0vqq????? 讓 ???*z 時，這個表達式變成 .00)(1..0??????qqtqf 很明顯，我們要求 ?0.q》 0 但這個數(shù)值僅僅要求活塞的速度不超過聲音在空氣中的速度。（ 15）可以簡化為 ),(,1 00 tPpv s?? ?? 還有 ?? 00,T? 滿足 ,0,0 0000 ???????????????? tTtTxt?表格 3 中顯示了兩種數(shù)值的一致性。所以， )1(Ox?? 時，我們得出： ),(1),(0~),(1),(0~),(),(~),(1),(~212112100ttTttvttttppxTxTxvxvxxxpx???????????????????????? ?? . 方程式 如下： .00)1)0((0)10(0,000)10(,000,000xvpTxTvxpxvvxpxxTp????????????????????????????????????????????????????????? 在 2)10( 中，我們假定條件 0,10 ?? ?? xv ，在 3)10( 中包含 ),(000 tP spxp ????? ??? )(tPs 視情況而定。那個利用奇異攝動理論計算跳轉條件匹配狹隘過渡層在 [ 14 ]和 [ 15 ]中討論，包括其他教科書微擾方法。 （ P， ρ ， T ）的波所反映在中心線（ P2， ρ2 ，Ｔ２）和，我們定義時間是 1t 與波返回活塞的時間之和。 圖 5 數(shù)值解（ 8）在 t = 0 ? 40與 γ（ T）的 ≡ 1?9 ， λ（ T）的 ≡ 1 ， θ = 10 ， ε = 8 510? 波再次從右往左運動是，這時的 (p, ρ , T )已增加了 O（?1）。這也就是說，在波的后面，波的速度與活塞的速度相同。 當壓縮開始，一個（聲音）波迅速從活塞的頭部到尾部。9， λ(T ) ≡ 1, θ = 10 ， ε = 8 510? 我們應該注意到，使用的值為 θ是明顯小于常見的氣體（見表 1） ，為了考慮ε → 0 的漸近行為不同步性，同時考慮了 θ較大的情形，第 。這是僅需要考慮的極限 ε → 0 ，以便獲得有用結果 。然而，最主要的問題是一致的，并且 節(jié)提供的運算法則適合于兩種情況。在現(xiàn)實中，活塞快速壓縮機器將花費一些時間加速壓縮 ，慢慢停止。022 2310 molecules mol?1，方程如下： )()( xvpxqMxuvtu ????????????? u = u(x, t) 是氣體的內能，有 以下方程： ?pMyhuNi ii ?? ??1 hi = hi(T ) 表示如下： sTT pii dsicThTh )()()( 00 ??? , i = 1, 2, . . . ,N, T 是相關的溫度， )(, Tcip 是 N 中氣體不變的比熱，忽略不同的氣體速度和熱輻射， 有以下方程 : q = ?λ(T) xT?? ， λ(T )是熱擴散系數(shù) .。該模型有質量守恒： 0)( ?????? vxt ?? 上式中， ρ = ρ(x, t) and v = v(x, t) a 分別是氣體的密度和速度， X位置和 T代表時間 。這一假設其實影響挺大。核心溫度測量的準確性由于存在一個熱邊界層而出現(xiàn)較大誤差；下面就可看到一個筒形漩渦。我們注意到，在大部分的壓縮時間內，容器內部的溫度緩緩上升，但是壓縮快要結束之前（ t=0),壓力急劇上升。在本篇論文中，對單活塞和雙活塞壓縮機均有詳盡的闡述。 accepted in revised form 8 May 2020 摘要 :本文介紹了一種模型，其描述了天然氣等氣體混合物在快速壓縮機器里壓力，密度和溫度的變化。一個典型的內燃機處于一個非常骯臟的和復雜的環(huán)境中， 這也促使壓縮機器的科學研究朝更清潔和更簡單的設置方向著快速發(fā)展。在 結束壓縮時混合氣體由于被壓縮，溫度升高，可能發(fā)生自燃現(xiàn)象。我們注意到，壓縮時間和延遲點火的時間均是（ 10）毫秒。然而，這里提出的模型提供了純凈氣體和惰性氣體混合物的后續(xù)變化。 現(xiàn)在，我們給三維空間一個控制方程。忽略驅動壓力和粘性作用，可以用以下方程表達受力： xpxvvtv ????????? ?1 其中 p = p(x, t) 表示壓力。但是，我們在這里并不試圖演示該模型，而是采用易快速反應的氣體。根據(jù)已知的條件我們列出： v(x, t) = ?v(2L ? x, t), T (x, t) = T (2L ? x, t), p(x, t) = p(2L ? x, t), ρ(x, t) = ρ(2L ? x, t). 我們考慮氣體的運動模型 V0t x L，速度和溫度的變化對稱。 顯然，從表 1，我們僅僅考慮（ 8）的 ε → 0 。所有這些數(shù)值的計算都有 λ（ T） ≡ 1， γ（ T） ≡ 1 ? 9 ， θ = 10和 ε 5108 ??? 。 探討數(shù)值結 果 一些數(shù)值解（ 8）中顯示在 35 可求出。25， γ (T ) = 1這些討論通過下面的分析將更精確。當波第一次離開活塞頂端短時，即1t時刻， (p1, ρ1, T1)可以計算得出。 有關的條件與快速
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