彈性力學(xué)概念-預(yù)覽頁(yè)
【正文】 設(shè)即物體內(nèi)任意一點(diǎn)處，在各個(gè)方向都表現(xiàn)出相同的材料性質(zhì)。在彈性力學(xué)中，通過(guò)任一點(diǎn)作3個(gè)沿正坐標(biāo)方向的微分線段，并以這些微分線段的應(yīng)變來(lái)表示該點(diǎn)的形變所謂位移就是位置的移動(dòng) 應(yīng)力單位截面積上的內(nèi)力成為平面應(yīng)力問(wèn)題條件1等厚度薄板2面力只作用于板邊，其方向平行與中面（xOy面），且沿厚度（z向）不變3體力作用于體積內(nèi)，其方向平行于中面，且沿厚度不變4約束只作用于板邊，其方向平行于中面，且沿厚度不變歸納起來(lái)講，所謂平面應(yīng)力的問(wèn)題，就是只有平面應(yīng)力分量存在，且僅為x，y的函數(shù)的彈性力學(xué)問(wèn)題成為平面應(yīng)變問(wèn)題條件1常截面長(zhǎng)住體2面力作用于柱面上，其方向平行于橫截面，且沿長(zhǎng)度方向不變3體力作用于體積內(nèi)，其方向平行于橫截面，且沿長(zhǎng)度方向不變4約束作用于柱面上，其方向平行于橫截面，且沿長(zhǎng)度方向不變歸納起來(lái)講，所謂平面應(yīng)變問(wèn)題，就是只有平面應(yīng)變分量存在，且僅為x，y的函數(shù)問(wèn)題平衡微分方程表示區(qū)域內(nèi)任一點(diǎn)（x，y）的微分體的平衡條件 平衡問(wèn)題中一點(diǎn)應(yīng)力狀態(tài)1求斜面應(yīng)力分量（Px，Py）2由斜面應(yīng)力分量求斜面上的正應(yīng)力 和切應(yīng)力 3求一點(diǎn)的主應(yīng)力及應(yīng)力方向4求一點(diǎn)的最大和最小的正應(yīng)力和切應(yīng)力幾彈性何方程表示任一點(diǎn)的微分線段上，形變分量與位移分量之間的關(guān)系式形變與位移的關(guān)系1如果物體的位移確定，則形變完全確定2當(dāng)物體的形變分量確定時(shí)，位移分量不完全確定邊界條件表示在邊界上位移與約束，或應(yīng)力與面力之間的關(guān)系式。虛位移在數(shù)學(xué)上稱(chēng)為位移的變分，因此虛位移原理式又稱(chēng)為位移變分方程4注意微分和變分是不同的概念，兩者的自變量和因變量是不同的。 、材料力學(xué)、結(jié)構(gòu)力學(xué)、塑性力學(xué)、振動(dòng)理論、斷裂力學(xué)、復(fù)合材料力學(xué)。、或應(yīng)力與面力之間的關(guān)系式。這是因?yàn)橹魇Я亢椭骶囟嫉扔诹愕拿媪?，與無(wú)面力狀態(tài)是靜力等效的，只能在近處產(chǎn)生顯著的應(yīng)力。（或者根據(jù)已知面力確定應(yīng)力函數(shù)或應(yīng)力分量表達(dá)式中的待定系數(shù)：(1)對(duì)于給定的彈性力學(xué)問(wèn)題，根據(jù)彈性體的幾何形狀、受力特征和變形的特點(diǎn)或已知的一些簡(jiǎn)單結(jié)論，如材料力學(xué)得到的初等結(jié)論，假設(shè)部分或全部應(yīng)力分量的函數(shù)形式(2)按式(224)，由應(yīng)力推出應(yīng)力函數(shù)f的一般形式（含待定函數(shù)項(xiàng)）；(3)將應(yīng)力函數(shù)f代入相容方程進(jìn)行校核，進(jìn)而求得應(yīng)力函數(shù)f的具體表達(dá)形式；(4)將應(yīng)力函數(shù)f代入式(224)，由應(yīng)力函數(shù)求得應(yīng)力分量(5)根據(jù)邊界條件確定未知函數(shù)中的待定系數(shù)；考察應(yīng)力分量是否滿足全部應(yīng)力邊界條件。（2）應(yīng)力集中的局部性，（如圓也直徑）的范圍內(nèi)，在此范圍之外，可以忽略不計(jì)。對(duì)于平面問(wèn)題而言，基本方程包括2個(gè)平衡方程、3個(gè)幾何方程和3個(gè)物理方程?？偨Y(jié)：按照位移法求解平面應(yīng)力問(wèn)題，就是要使得位移分量滿足（1）中的平衡方程，同時(shí)還要在邊界上滿足邊界條件（視具體的邊界而定需要滿足應(yīng)力邊界or位移邊界or兩者兼有）。
醫(yī)療健康相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號(hào)-1