【正文】 ： ? ? ? ? ? ? ???????? trEtrdRU iii ,21 ????? () 這里 δ 指減去自能項 ， d 與 E 均包含自發(fā)項與誘導(dǎo)項之和 。 如圖 所示 ， 除 圖中形式 (A)早已被文獻 [25]指出的情形外 ， 利用對稱條件 ()， 由 ()， ()， ()式很容易求出 ： ? ? 321 2, RdtzE za ?? ， ? ? ? ?62 02 RRU a ????? (式 ) 這就得到了通常結(jié)果 [25]， 稱為縱向一維色散作用能 。 這里我們來進行一下簡單的分析 。 (注意此時色散能是與 R 的七次方成反比的 )與標(biāo)準(zhǔn)的三維情形相比較 [26]， 可以發(fā)現(xiàn)三維情形是一維情形的 倍 ， 而不再是 倍 (至于其它的情形 ， 可以完全類似地得到 )。 對于 圖中形式 (A)情形 ， 由 ()， ()， ()式容易得到 ： 圖 二維色散作用示意圖 31 3 R ddE za?? ?? ； ? ? ? ????????? 0851 26 ???RRU a (式 ) 稱為縱向二維色散作用能 。 西安文理學(xué)院本科畢業(yè)設(shè)計（論文） 第 16 頁 結(jié)束語 經(jīng)過兩個多月的努力，范德瓦爾斯力的產(chǎn)生機理及其計算終于完成。 西安文理學(xué)院本科畢業(yè)設(shè)計（論文） 第 17 頁 致謝 本課題的研究探討以及論文撰寫一直都是在張相武老師的細(xì)心指導(dǎo)下進行的，可以說其中的每個環(huán)節(jié)都傾注了 張相武老師的智慧和心血，尤其是在督促完成論文工作上比其他老師做得都好，另外，在校圖書館查找資料的時候，圖書館的老師也給我提供了很多方面的支持與幫助。 由于我的學(xué)術(shù)水平有限，所寫論文難免有不足之處，懇請各位老師和學(xué)友批評和指正 ！ 西安文理學(xué)院本科畢業(yè)設(shè)計（論文） 第 18 頁 參考文獻 [1]孫家踵 ,蔣棣成 ,周木易 .范德華引力問題Ⅲ — 離子間的相互作用能 [J].吉林大學(xué)自然科學(xué)學(xué)報 ,1959,2:117129. 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Introduction As known, electromagic fields can exert forces on electrically neutral, unpolarized and unmagized material objects, provided that these are polarizable and/or magizable. Classically, it is the lack of precise knowledge of the state of the sources of a field what lets one resort to a probabilistic description of the field, so that, as a matter of principle, a classical field can be nonfluctuating. In practice, this would be the case when the sources, and thus the field, were under strict deterministic control. In quantum mechanics, the situation is quite different, as field fluctuations are present even if plete knowledge of the quantum state would be achieved。,w) is the classical (retarded) Green tensor (in the frequency domain) for the electric field, which takes the presence of the macroscopic bodies into account. It can then be argued that, in order to obtain the CP potential Ua(rA) as the positiondependent part of the energy shift, one may replace G(rA,rA,w) in Eq. (1) with G(S)(rA,rA,w), where G(S)(r,r39。,w) corresponds to the prescribed medium. In Eqs. (12) and (13), it is assumed that the medium covers the entire space so that solutions of the homogeneous Maxwell equations do not appear. Freespace regions can be introduced by performing the limits E ~ 1 and JL ~1, but not before the end of the actual calculations. Because of the polarization and/or magization currents attributed to the medium, the total charge and current densities are given by where As we have not yet specified the current density IN(r) in any way, the above formulas are generally valid so far, and they are valid both in classical and in quantum electrodynamics, In any case, it is clear that knowledge of the correlation function (IN(r,w)l~(r39。,w39。,w39。~ r must be understood in such a way that divergent selfforces, 西安文理學(xué)院本科畢業(yè)設(shè)計（論文） 第 24 頁 which would be formally present even in a uniform (bulk) medium, are omitted. The force on the matter in a volurne Vf\,l is then given by the volume integral which can be rewritten as the surface integral where T(r) is (the expectation value of) Maxwell39