【正文】 磁化 強度的相位角度比 r處的落后了 。但 r處的信號幅度會減小 ，因為原來在 r處相位一致的自旋氫核，有些經(jīng)由擴散偏離了 r，使進入 r的自旋質子的相位不同。脈沖后，磁化 強度 隨時間的變化。 脈沖未施加之前，磁化 強度 的表達式為： 自旋回波形成的理論解釋 ? ? ? ? ?????? ??? ??????3e xp),(32 02 ?g? ?g? HDeeMM HiT rr（ ） ?g )( Hr ??? ??g )( Hr ???施加 180176。 脈沖作用后的 ? 時刻，即 t = ?，表達式如下： ? ? ? ? ?????? ??? ???????3e xp),()2,(32 2 ?g?? ?g? HDeeMM HiT rrr（ ） ?g )( Hie ??? r?g )( Hie ??r把式（ ）中的 M +(r,? +) 代入（ ），復數(shù)的相位因子 和 相互抵消了，因此在 2? 時刻產(chǎn)生了自旋回波，其磁化強度 的表達式為： ?g )( Hie ??? r ?g )( Hie ??r? ? ?????? ??? ??32e xp)2,( 32202 ?g? ? HDeMM Tr（ ） 如果反復施加 180176。 Stejskal和 Tanner（ 1965）設計一個 脈沖場梯度自旋回波 (Pulsed Field Gradient Spin EchoPFGSE)技術，這項技術可以更好地控制實驗參數(shù)和更加明確地定義擴散時間，已廣泛地用于 測量擴散系數(shù) 。 Stejskal 和 Tanner 序列的 PFGSE 脈沖圖（ 1965）， g0是背景場梯度常數(shù)， g是外加的磁場梯度。 脈沖和回波之間，施加時間長度為 ? 的脈沖磁場梯度 g， ?是兩個梯度脈沖之間的擴散時間。 經(jīng)數(shù)學推演，得到脈沖磁場梯度自旋回波的幅度為： ? ?? ? ? ?? 231220332202ln ggDMM ???g? ?????? ? ? ?? ? ?02232212221 2 gg ??????? ???? tttt（ ） 其中， ? ??? ???? ?12 2 tt當 g = 0時，式（ ）簡化為式（ ）。 脈沖之間信號的弛豫衰減與 T1有關。 梯度場隨時間的變化函數(shù)如下： tttttttttttttt??????????????????????????????221121112111111當 當 當 當 0當??????????00000ggggggg回波幅度的表達式為： ? ?? ? ? ? ? ?? 202212212312202ln ggDMM ?????g? ??????? ? ? ?? ? ?021232212221 2 gg ??????? ????? tttt （ ） 如果令 ?1 = ?2 = ?，即 ?1和 ?2的時間差為 0，兩個 90176。 脈沖序列，如圖 ，在第一個 90176。因此所測信號強度比一般的 90176。 脈沖和 180176。扳轉自旋磁化 強度 的射頻場也是不均勻的。實際上，脈沖很有可能偏離這些準確值。 （ 2）由于 H0的非均勻性使自旋進動散相。 （ 6）第二個回波的幅度沒有偏差。 如圖 ，若 180176。（ 2）經(jīng)過一段時間 ? 后，由于外加磁場 H0的非均勻性，自旋進動的相位會分散。（ 4） ? 時間后，得到 第一個自旋回波，這個回波幅度比準確的 180176。 當脈沖角度大于 180176。 脈沖會導致 CPMG回波串波峰上 下擺動，所測的奇數(shù)回波幅度比真實值低。 脈沖后，到第一個與第二個回波的形成，其磁化 強度 尖端的運行軌跡如實線所示。為正確判別孔隙流體的類型用 NMR做了點測，解釋結論見下一幅幻燈片： （ 1）在 3999m地層含凝淅油； （ 2）在 4027m很可能為 GOR高的油層，不是干氣層； （ 3）最下邊，深度在4032m和 4036m的地層為水層。 不同類型的流體具有不同的 T1， 對選定的 Tw具有各自特定的磁化因子 1eTW/T1值。 （ 2）由實測數(shù)據(jù)得到的 TT2分布范圍在圖中的位置區(qū)分油、氣、水。 令 T1=RT2app，變換方程 1得到 T1和 T2app的時間分布 appTtRTTwappw dR dTeeRTgTtE ap pap p 2//2 22 )1(),(),(???? ??由此得到二維分布函數(shù) ),( 2 RTg app它更適合定量分析氣體體積，且在二維圖中可直接看到 R值。 （ 1）圖中 3個條帶給出水、油和氣層參數(shù)的可能分布范圍：水靠下，油居中，氣靠上。 水、泥漿濾液和原油和的數(shù)據(jù)點都落在圖的底部，其分布取絕于流體的粘度和孔隙大小的分布。 圖 4c：在二維圖中，氣信號在R=16和 T2app=100ms附近；水和濾液信號在 R=1附近。 第 2道： R≥10， 32ms≤T2app≤512ms積分算出的含氣孔隙度 隨鉆核磁： 工作區(qū)磁場梯度近似為零，抗橫向振動性能好 改變等待時間 TW 。 32ms≤T2app≤512ms為氣 當液相中有輕質高 GOR原油或儲層中有大的孔洞時， 2D方法比 TT2app等一維方法更可靠。 實例 1 海上深水氣井，鉆井液為油基泥漿， PoroPerm+Gas序列數(shù)據(jù)采集參數(shù)見表 1： 圖：在 4個不同深度上取得的 RT2app二維圖和對應的 T1及 T2譜 圖 4a：束縛水：低 R，低 T1和低T2峰。 在 T2appR二維分布圖中，將 R軸限定為 1～ 16，反映天然氣的數(shù)據(jù)點 R大，將靠上部；在 T2app軸上，氣體數(shù)據(jù)點的分布范圍是由儲層條件和數(shù)據(jù)采集參數(shù)確定的，選擇 G TE可將反映氣體的 T2app限制在中部較窄小的范圍內(nèi)。此外，將 TI和 T2app與 R聯(lián)系起來，可設定 R ≥的限制條件，從而降低產(chǎn)生誤差的可能性。 12)(11 2,22DGTTTEiappg??a p p,i TTT 221 ??在均勻磁場中 G=0， T1≈T2,i=T2app；而在測井條件下，即在梯度磁場中， G為儀器設定值， 調節(jié) TE可在所有的條件下都滿足 T1和 T2app的差異取決于流體類型。 （ 1） 圖 **中給出由方程（ 1）得到的 f(T2app,T1)二維分布。正確選擇磁場梯度 G和回波間隔 TE，可將天然氣的 T2app分布限制在一個較小的范圍內(nèi)，使氣信號明顯地與油信號和水信號分開，輕易可靠地識別出氣層，并能構制 T1T2分布圖和給出含氣飽和度。 在 DT2圖中顯示自由流體為水，且含有油基泥漿濾液。 H0場的非均勻性 射頻場 H1和偏移 ?H0形成 H1eff，稍微偏于 xy平面之上。當外加脈沖為 p ? ? 時，扳轉后的質子在 xy平面下面，在施加第二個 p ? ? 脈沖后，進動自旋又被扳轉到 xy平面。（ 5）又經(jīng)過一個 ? 時間后，當加入第二個 p ? ? 脈沖進動自旋又被扳轉到 xy平面。（ 3）當外加的脈沖小于 180176。（ 1）最初的 90176。 或者 180176。 （ 4）第一個回波形成后，自旋進動又開始散相。 小的 p ? ? 脈沖時，第一個回波和第二個回波的示意圖 在 x軸施加 H1射頻脈沖： （ 1）最初的 90176。 脈沖或 180176。在實驗室條件下，外加磁場和射頻磁場的均勻程度， 有可能達到這些理想條件。 實驗的要大得多，后者信號的弛豫衰減與 T2有關。 ? ???? ?????? 1212 tt 在第二個和第三個 90176。 脈沖，如圖 ，式（ ）就變?yōu)槭剑?）。 –180176。 脈沖序列，如圖 ，在第一個90176。 圖 受激回波的Tanner序列 PFGSE脈沖圖，利用三個 90176。 脈沖和 180176。脈沖序列如左上圖所示。 n個周期后，得到 CPMG自旋回波串的衰減為： ? ? ?????? ??? ??32e xp)2,( 32202?g? ? nHDeMnrM Tn（ ） 根據(jù)式（ ）， 我們可以 通過測量隨 ? 或 變化的磁化 強度 衰減 而得到流 體的自擴散系數(shù) D。 脈沖后，磁化 強度 的表達式變?yōu)椋? ? ? ? ? ?????? ??? ?????3e xp),(3202 ?g? ?g? HDeeMM HiT rr（ ） 從該時刻起， M +(r, t) 按式（ ）繼續(xù)繞著