電磁場與電磁波復(fù)習(xí)資料(重大通信版)(已修改)
2025-04-29 07:23 本頁面
【正文】 電磁波復(fù)習(xí)參考內(nèi)容標量：一個只用大小描述的物理量。矢量：一個既有大小又有方向特性的物理量，常用黑體字 母或帶箭頭的字母表示。 矢量用坐標分量表示矢量的混合運算—— 分配律—— 分配律—— 標量三重積—— 矢量三重積 1. 電荷體密度電荷連續(xù)分布于體積V內(nèi)，用電荷體密度來描述其分布根據(jù)電荷密度的定義，如果已知某空間區(qū)域V中的電荷體密度，則區(qū)域V中的總電量q為 2. 電荷面密度若電荷分布在薄層上的情況，當僅考慮薄層外，距薄層的距離要比薄層的厚度大得多處的電場，而不分析和計算該薄層內(nèi)的電場時，可將該薄層的厚度忽略，認為電荷是面分布。面分布的電荷可用電荷面密度表示。 單位: C/m2 (庫侖/米2) 如果已知某空間曲面S上的電荷面密度，則該曲面上的總電量q 為3. 電荷線密度 在電荷分布在細線上的情況，當僅考慮細線外，距細線的距離要比細線的直徑大得多處的電場，而不分析和計算線內(nèi)的電場時，可將線的直徑忽略，認為電荷是線分布。 單位: C/m2 (庫侖/米2) 如果已知某空間曲線上的電荷線密度，則該曲線上的總電量q 為 4. 點電荷點電荷的電荷密度表示電流 —— 電荷的定向運動而形成，用i 表示，其大小定義為： 單位時間內(nèi)通過某一橫截面S的電荷量，即說明：電流通常時時間的函數(shù)，不隨時間變化的電流稱為恒定 電流，用I 表示。形成電流的條件：? ①存在可以自由移動的電荷? ② 存在電場 體電流電荷在某一體積內(nèi)定向運動所形成的電流稱為體電流，用電流密度矢量 J 來描述。單位：A/m2 。流過任意曲面S 的電流為面電流電荷在一個厚度可以忽略的薄層內(nèi)定向運動所形成的電流稱為面電流，用面電流密度矢量 來描述其分布單位：A/m。 通過薄導(dǎo)體層上任意有向曲線 的電流為電荷守恒定律:電荷既不能被創(chuàng)造，也不能被消滅，只能從物體 的一部分轉(zhuǎn)移到另一部分，或者從一個物體轉(zhuǎn)移 到另一個物體。電流連續(xù)性方程積分形式 說明 流出閉曲面S的電流等于體積V內(nèi)單位時間所減少的電荷量微分形式 恒定電流的連續(xù)性方程說明恒定電流是無源場，電流線是連續(xù)的閉合曲線，既無起點也無終點電場強度矢量 —— 描述電場分布的基本物理量 ——試驗正電荷 空間某點的電場強度定義為置于該點的單位點電荷（又稱試驗電荷）受到的作用力，即根據(jù)上述定義，真空中靜止點電荷q 激發(fā)的電場為：1. 靜電場散度與高斯定理靜電場的散度（微分形式） 靜電場的高斯定理（積分形式）高斯定理表明：靜電場是有源場，電場線起始于正電荷，終止于負電荷。2. 靜電場旋度與環(huán)路定理靜電場的旋度（微分形式） 靜電場的環(huán)路定理（積分形式）環(huán)路定理表明：靜電場是無旋場，是保守場，電場力做功與路徑 無關(guān)。 1. 安培力定律 實驗表明，真空中的載流回路C1對載流回路C2的作用力磁感應(yīng)強度 電流在其周圍空間中產(chǎn)生磁場，描述磁場分布的基本物理量是磁感應(yīng)強度 B ，單位為T（特斯拉）。 由安培定律 3. 幾種典型電流分布的磁感應(yīng)強度載流直線段的磁感應(yīng)強度：有限長 無限長載流圓環(huán)軸線上的磁感應(yīng)強度：恒定場的散度（微分形式） 磁通連續(xù)性原理（積分形式）磁通連續(xù)性原理表明：恒定磁場是無源場，磁場線是無起點和終點的閉合曲線。恒定磁場的旋度與安培環(huán)路定理 恒定磁場的旋度（微分形式） 安培環(huán)路定理（積分形式） 安培環(huán)路定理表明：恒定磁場是有旋場，是非保守場、電流是磁 場的旋渦源。 媒質(zhì)的電磁特性 媒質(zhì)對電磁場的響應(yīng)可分為三種情況：極化、磁化和傳導(dǎo)。描述媒質(zhì)電磁特性的參數(shù)為：介電常數(shù)、磁導(dǎo)率和電導(dǎo)率。 1. 電介質(zhì)的極化現(xiàn)象 電介質(zhì)的分子分為無極分子和有極分子。在電場作用下，介質(zhì)中無極分子的束縛電荷發(fā)生位移，有極分子固有電偶極矩的取向趨于電場方向，這種現(xiàn)象稱為電介質(zhì)的極化。通常，無極分子的極化稱為位移極化，有分子的極化稱為取向極化。2. 極化強度矢量 P的物理意義：單位體積內(nèi)分子電偶極矩的矢量和。
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