電磁場與電磁波實驗-閱讀頁
2025-05-02 07:33本頁面
【正文】 ：R0ε=1εr1+εrT0ε=21+εr三、實驗內(nèi)容，并取平均值δ。，并根據(jù)相應(yīng)關(guān)系式，得到被測介質(zhì)板的εr值，介質(zhì)中的電磁波參量λ、β、ν及分界面上的R、T的值。、透射板：固定Pr1，移動Pr2使Pr3表頭指示為零，記下Pr3處L的位置。此時指示Pr3不再為零。、λ、β、ν、R、T的值。/mm\L右39。/mm\?L/mm\?L/mmεr=(1+?l/δ)2\λ=λ0εr m\βr=β0εr rad/m\V=Cεr m/s\108108108R=(1εr)(1+εr)\T=2(1+εr)\注：（1）εr、λ、β、ν、R、T的計算值已經(jīng)包含在上表中。5．介質(zhì)板的四個角測出來的不完全一樣，說明介質(zhì)板不均勻，有誤差。答：不能 因為在本實驗中所有推導公式的前提都是μr=1，如果μr≠1，則不能用實驗中用到的推導公式。 。 (31)（2） 折射定律：sinθ2=ε2ε1sinθ1 (32)：Rp=ε2ε1cosθ+ε2ε1(sinθ)2(ε2ε1)cosθ+ε2ε1(sinθ)2Tp=2ε2ε1(sinθ)2ε2?1cosθ+ε2ε1(sinθ)2 (33) 平行極化波斜入射時發(fā)生全折射，即Rp=0，由（33）應(yīng)有： ε2ε1cosθ=ε2ε1(sinθ)2 (34) 可以解出全折射時的入射角 θ1=θp=sin1ε2ε1+ε2 (35) θp稱為布儒斯特角，它表示在ε1,ε2分界面上實現(xiàn)全反射的入射角。10（無反射）波入射到兩種媒質(zhì)的分界面上，反射系數(shù)Rn和折射系數(shù)Tn分別為：Rn=cosθε2ε1(sinθ)2cosθ+ε2ε1(sinθ)2 Tn=2cosθcosθ+ε2ε1(sinθ)2對于一般媒質(zhì)ε1≠ε2，μ1≠μ2，可以證明，垂直極化波無論是從光疏媒質(zhì)入射到光密媒質(zhì)，還是從光密媒質(zhì)入射到光疏媒質(zhì)，總有：cosθ≠ε2ε1(sinθ)2，即RN≠0所以不可能發(fā)生全折射。：對于良導體，E2=0，所以E1+=E1，|R|=1，|T|=0所以，在良導體表面上斜投射的電磁波，其反射長等于入射場，反射角等于入射角。打開固態(tài)信號源上的開關(guān)，連接在接收喇叭天線上的微安表將有指示，分別調(diào)整發(fā)射喇叭天線和接收喇叭天線的方向，使微安表的指示最大，這時發(fā)射天線與接收天線互相對正。然后把良導體反射板放在轉(zhuǎn)臺上，使導體板平面對準轉(zhuǎn)臺上的900刻線，這時轉(zhuǎn)臺上的00刻線與導體板的法線方向一致。最后可把接收天線轉(zhuǎn)到導體板后（1800刻線處），觀察有無折射波。然后把玻璃板放在轉(zhuǎn)臺上，使玻璃板平面對準轉(zhuǎn)臺上的900刻線。 2）把發(fā)射天線和接收天線都轉(zhuǎn)到垂直極化波工作狀態(tài)，重復上述實驗，觀察有無全折射現(xiàn)象。（3）當發(fā)射喇叭轉(zhuǎn)過450時，水平場產(chǎn)生全折射，垂直場不能全折射七、誤差分析 實驗中誤差來自兩個方面：（1） 儀器儀表的精度有限（2） 人為操作誤差，操作和讀數(shù)時都會引入誤差。以及在調(diào)整喇叭的角度時，人眼有誤差。5
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