電磁場(chǎng)與電磁波實(shí)驗(yàn)(更新版)
【正文】 2 Tn=2cosθcosθ+ε2ε1(sinθ)2對(duì)于一般媒質(zhì)ε1≠ε2，μ1≠μ2，可以證明，垂直極化波無(wú)論是從光疏媒質(zhì)入射到光密媒質(zhì)，還是從光密媒質(zhì)入射到光疏媒質(zhì)，總有：cosθ≠ε2ε1(sinθ)2，即RN≠0所以不可能發(fā)生全折射。轉(zhuǎn)動(dòng)轉(zhuǎn)臺(tái)改變?nèi)肷浣牵笶01=E02，同時(shí)得到斜入射時(shí)，反射波場(chǎng)強(qiáng)為零的入射角（可把接收天線轉(zhuǎn)到反射波方向驗(yàn)證），這時(shí)θ1=θp，把測(cè)量數(shù)據(jù)填入表33中。三、實(shí)驗(yàn)內(nèi)容（1）測(cè)量電磁波入射到良導(dǎo)體表面的反射特性（2）觀察，測(cè)試介質(zhì)板上的反射與折射（3）測(cè)試平行極化波斜入射到介質(zhì)板上發(fā)生全折射時(shí)的布儒斯特叫（4）觀察垂直極化波斜入射到介質(zhì)板上是否發(fā)生全折射四、實(shí)驗(yàn)步驟（1）調(diào)試試驗(yàn)裝置：首先使兩個(gè)喇叭天線互相隊(duì)正，它們的軸線應(yīng)該在一條直線上，具體方法如下：旋轉(zhuǎn)工作平臺(tái)使00刻線與固定臂上的指針對(duì)正，再轉(zhuǎn)動(dòng)活動(dòng)臂使活動(dòng)臂上的指針對(duì)正工作平臺(tái)上的1800刻線，然后鎖定活動(dòng)臂。實(shí)驗(yàn)三 電磁波反射、折射的研究一、實(shí)驗(yàn)?zāi)康?。五、實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)及結(jié)果整理（1）用卡尺在εr板的四周測(cè)量其厚度，數(shù)據(jù)如下：第一組第二組第三組第四組δ/mmδ/mm（2）媒質(zhì)參量測(cè)試數(shù)據(jù)表：（λ0=，β0=2πλ0= rad/m）第一組第二組第三組第四組L左/mmL右/mmL/mmL左39。，計(jì)算其對(duì)應(yīng)節(jié)點(diǎn)的差值，并計(jì)算其平均值ΔL。介質(zhì)板旋轉(zhuǎn)后使得T0Tc產(chǎn)生的幅度，相位變化也計(jì)入兩項(xiàng)和之中，因此很可能無(wú)法產(chǎn)生明顯的駐波分布，故無(wú)法準(zhǔn)確測(cè)量λ的值。此時(shí)說(shuō)明整個(gè)系統(tǒng)調(diào)整到位。圖11 其中λ的測(cè)量方法如下：設(shè)入射波為：Ei=E0iej?。本實(shí)驗(yàn)正是利用相干波原理，通過(guò)測(cè)定駐波場(chǎng)節(jié)點(diǎn)的分布，求得自由空間內(nèi)電磁波波長(zhǎng) λ值，再由β=2πλ，ν=λf=ωβ得到電磁波的主要參數(shù)：β，ν等。，觀察電磁波E、H和S三者符合右手螺旋規(guī)則。（或最左側(cè)），用旋轉(zhuǎn)手柄移動(dòng)Pr2使所有節(jié)點(diǎn)位置處，Pr3表頭指示都為零。后Er1=RT0TcE0iej?1，Er2=RT0TcE0iej?2。（a）(b)媒質(zhì)板厚度為δ，則εr板內(nèi)總的相位滯后值為Δ?‘=Δ?εΔ?0=β0*2δ(εr1)為再次使Pr3處實(shí)現(xiàn)相干波零指示接收，必須把Pr2連同εr板向前推進(jìn)ΔL，造成一個(gè)相位增量Δ?，其值為Δ?=2πλ0*2Δl=β0*2Δl從而補(bǔ)償了εr板的相位滯后, 使Pr3處實(shí)現(xiàn)零指示，有Δ?=Δ?‘，整理后可得：εr=(1+Δlδ)2λ=λ0εr=λ0(1+Δlδ)β=2πλ=β0(1+Δlδ)ν=cεr=c(1+Δlδ)利用邊界條件還能算得，反射系數(shù)與折射系數(shù)：R0ε=1εr1+εrT0ε=21+εr三、實(shí)驗(yàn)內(nèi)容，并取平均值δ。、λ、β、ν、R、T的值。答：不能 因?yàn)樵诒緦?shí)驗(yàn)中所有推導(dǎo)公式的前提都是μr=1，如果μr≠1，則不能用實(shí)驗(yàn)中用到的推導(dǎo)公式。：對(duì)于良導(dǎo)體，E2=0，所以E1+=E1，|R|=1，|T|=0所以，在良導(dǎo)體表面上斜投射的電磁波，其反射長(zhǎng)等于入射場(chǎng)，反射角等于入射角。然后把玻璃板放在轉(zhuǎn)臺(tái)上，使玻璃板平面對(duì)準(zhǔn)轉(zhuǎn)臺(tái)上的900刻線。5
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