[工學(xué)]第三章非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱-閱讀頁
2024-12-22 23:50本頁面
【正文】 這時，平板中不同時刻的溫度分布介于上述兩種極端情況之間。為此，我們引入表征這兩個熱阻比值的無量綱數(shù) 畢渥數(shù) ： 1）畢渥數(shù)的定義： 1 hBi h? ? ????畢渥數(shù)屬特征數(shù)（準(zhǔn)則數(shù)）。 3 ）特征數(shù)（準(zhǔn)則數(shù)）： 表征某一物理現(xiàn)象或過程特征的無量綱數(shù)。 167。此時， ，溫度分布只與時間有關(guān)，即 ，與空間位置無關(guān)，因此，也稱為 零維 問題。 00 tt ?? 時，??t將其突然置于溫度恒為 的流體中。稱 為 時間常數(shù) ，用 表示。 對于測溫的熱電偶節(jié)點，時間常數(shù)越小、說明熱電偶對流體溫度變化的響應(yīng)越快。 2 2F lo la??? 換 熱 時 間邊 界 熱 擾 動 擴 散 到 面 積 上 所 需 的 時 間 采用此判據(jù)時，物體中各點過余溫度的差別小于 5% )AV(hB iv ?? ?對厚為 2δ 的 無限大平板 對半徑為 R的無限長圓柱 對半徑為 R的 球 31M21M1M???3BB3RR4R34AV2BB2RR2RAVBBAAAViiv23iiv2iiv?????????????????5 集總參數(shù)法的應(yīng)用條件 是與物體幾何形狀 有關(guān)的無量綱常數(shù) 167。 解的應(yīng)用范圍 書中的諾謨圖及擬合函數(shù)僅適用恒溫介質(zhì)的第三類邊界條件或第一類邊界條件的加熱及冷卻過程，并且 F0 167。 35 半無限大的物體 半無限大物體的概念 0tt0xttxtat0w22???????????wtt0tx誤差函數(shù)： ????????? ? 1)(1)(2)(02xe r fxxe r fxdvexe r f x v有限大小時，?)(0??? e r f?令 ???? ax4 無量綱坐標(biāo) 引入 過余溫度 24002(4)wxyattxd e rfae?????? ???????問題的解為 誤差函數(shù) 無量綱變量 說明： (1) 無量綱溫度僅與無量綱坐標(biāo) ? 有關(guān) . (2) 一旦物體表面發(fā)生了一個熱擾動，無論經(jīng)歷多么短的時間無論 x有多么大，該處總能感受到溫度的化。 )y(er f?a4xy ? 令 若 即 可認為該處溫度沒有變化 9 9 5 9 9 5 )2(e r f2ya4xy0 ???????① 幾何位置 若 對一原為 2δ 的平板，若 即可作為半無限大物體來處理 ?a4x2y ????? a4?兩個重要參數(shù) : ② 時間 若 對于有限大的實際物體，半無限大物體的概念只適用于物體的非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的初始階段，那在惰性時間以內(nèi) a16x22y 2???即任一點的熱流通量： 2401 x axq x a e??? ? ?????? ? ? ??[0,?]內(nèi)累計傳熱量 00 2 ?????? ???? ? cdzqqw吸熱系數(shù) 0wq a??????0x?令 即得邊界面上的熱流通量
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