【正文】 。（2）分析觸發(fā)角為300、600時三相橋式半控整流電路的工作過程，如果增加續(xù)流支路，再次分析觸發(fā)角為300、600時三相半控整流電路的工作過程。這時電路能否工作在逆變模式，如能，請作出相應的仿真波形，并說明電路工作在逆變狀態(tài)；如不能，請說明原因。這個電路是否能夠工作在逆變狀態(tài)，如能，請作出相應的仿真波形，并說明電路確實工作在逆變狀態(tài)；如不能，請說明原因，并進行相應的修改后再完成逆變電路的仿真。圖 21 三相橋式半控整流電路觸發(fā)角為30度時，仿真的波形。圖 24 觸發(fā)角為30度的導通過程觸發(fā)角為60度的導通過程分析如下圖25，從上到下分別為控制信號，晶閘管VT1兩端的壓降，輸出p端對地的電壓波形，三相電壓，輸出n端對地的電壓波形，二極管D4兩端的電壓降。（2）從圖24，25可以看出，n端對地的電壓始終為三相電壓的下包絡線，即始終工作在自然換相點。（3）30度觸發(fā)角工作時，輸出的電流紋波較小，而60度觸發(fā)角時的紋波較大。圖 29觸發(fā)角為90度，有續(xù)流二極管的波形圖分析：（1）從以上圖27——圖29的仿真結(jié)果可以發(fā)現(xiàn)，在出發(fā)小于等于60度時，其工作狀態(tài)和輸出波形與沒有續(xù)流二極管的情況完全相同。（3）有了續(xù)流二極管后，輸出電壓不會有負值了，只可能大于或等于零，在續(xù)流二極管起作用的過程中，整流電路兩端電壓為零。因為屬于半控，若能逆變直流側(cè)電壓為負，這將會使有橋臂處于直通狀態(tài)。圖 33有源逆變狀態(tài)觸發(fā)角a=150度的波形觸發(fā)角為90度時的波形，輸出電壓，輸出電流波形。這也說明了，逆變的性能與負載的電感息息相關(guān)，較大的電感會減小電壓的脈動，使輸出電壓波形與交流測匹配。圖 38 逆變器的六路時鐘信號從6路控制信號可以看出，驅(qū)動電壓為20V，每個橋臂上的IGBT的導通角為180度，同一半橋上下兩個臂交替導電，三個半橋的的角度依次相差120度?？赡苁巧厦娴膬蓚€和下面的一個，也可能是上面的一個和下面的兩個。圖 42 輸出60Hz的仿真波形可從上圖明顯看出輸出電壓和電流波形的頻率有變化，頻率變?yōu)?0Hz。改變輸出電壓波形wd=5m，即IGBT工作在90度的導通角時的波形如下。三、實驗步驟建立多物理場操作平臺打開軟件，模型導航窗口，“新增”菜單欄，點擊“多物理場”，依次新增：“微機電系統(tǒng)模塊/微流/斯 托 克 斯 流（mmglf）”“ACDC模塊/靜態(tài)，電/傳導介質(zhì)DC（emdc）”“微 機 電 系 統(tǒng) 模 塊/微流/電動流（chekf）”建立求解域工作界面繪制矩形，參數(shù)設(shè)置：寬度6e5，高度3e6，中心（0,0）。兩矩形取聯(lián)集，消除內(nèi)部邊界。求解域建立完畢。設(shè)置求解域參數(shù)求解域模式中，斯托克斯流和傳導介質(zhì)物理場下參數(shù)無需改動，電動流物理場下，D各向同性，擴散系數(shù)1e8，遷移率2e11，x速度u，y速度v，勢能V。樣品預置（1）求解器參數(shù)默認為穩(wěn)態(tài)求解器，不用修改。（3）首先求解流體，對斯托克斯流求解，觀察求解結(jié)果，用速度場表示。（5）再求解電動流，不改變求解模式，觀察求解結(jié)果，用電動流濃度表示。對傳導介質(zhì)DC求解，結(jié)果用電位能表示。求解模式全部使用當前解，對電動流求解，結(jié)果用濃度表示。分離樣品（1）改變chefk進口，7邊界“濃度/0”，1邊界“濃度/nmflux_c_chekf”。（3）重新求解電場。（4）樣品分離求解。四、實驗結(jié)果五、討論在本次試驗中，每一步操作都必須嚴格正確，而且參數(shù)的把握也一定要到位，只有對每一步的設(shè)置做到精確無誤，才能保證最后的實驗結(jié)果。因此，一定要在實驗時對參數(shù)正確設(shè)置。本課程的學習也讓我了解到了仿真及建模技術(shù)的要領(lǐng)。第三篇：物理仿真實驗報告物理仿真實驗報告良導體熱導率的動態(tài)法測量日期年 月 日姓名學號班級學院評分教師簽名實驗簡介：在測量熱導率的實驗中，最普遍采用的方法是穩(wěn)態(tài)法，即在保持被測樣品各點溫度不隨時間變化的情況下測量熱流，然后求出熱導率，這種方法實驗條件要求嚴格不易測準．而動態(tài)法就將難于測準的熱學量的測量轉(zhuǎn)變?yōu)槿菀诇y準的長度測量，從而顯著降低測量誤差．實驗原理：實驗采用熱波法測量銅、鋁等良導體的熱導率。根據(jù)熱傳導定律，單位時間內(nèi)流過某垂直于傳播方向上面積A的熱量，即熱流為為截面積，文中182。x182。t=kA182。x(1)，其中K為待測材料的熱導率，A是溫度對坐標x的梯度,負號表示熱量流動方向與溫度變化182。t182。t182。x22方向相反．dt時間內(nèi)通過面積A流入的熱量dq=[()x()x+dx]dt=kAdxdt若沒有其他熱量來源或損耗，據(jù)能量守恒定律，dt時間內(nèi)流入面積A的熱量等于溫度升高需要的熱量。T182。所以任一時刻棒元熱182。t=k182。x22平衡方程為Crdxdx(2)由此可得熱流方程182。t=D182。x22(3)其中D=kCr稱為熱擴散系數(shù)．式（3）的解將把各點的溫度隨時間的變化表示出來，具體形式取決于邊界條件，若令熱端的溫度按簡諧變化，即T=T0+Tmsinwt(4)其中Tm是熱端最高溫度，w為熱端溫度變化的角頻率。實驗操作：1． 打開水源，從出水口觀察流量，要求水流穩(wěn)定。3． “程控”工作方式。答：觀察測量狀態(tài)顯示中的運行時間，到待測時間，恩下操作欄中的暫停鍵即可得到某時刻材料棒上的熱波。第四篇：電磁場仿真實驗報告電磁場仿真實驗報告電氣工程學院 2011級2班 2011302540056 黃濤實驗題目：有一極長的方形金屬槽，邊寬為1m，除頂蓋電位為100sin(pi*x)V外，其它三面的電位均為零，試用差分法求槽內(nèi)點位的分布。一般來說，只要劃分得充分細，其結(jié)果就可達到足夠的精確度。如下圖1所示，用分別平行與x，y軸的兩組直線把場域D劃分成許多正方行網(wǎng)格，網(wǎng)格線的交點稱為節(jié)點，兩相鄰平行網(wǎng)格線間的距離h稱為步距。利用二元函數(shù)泰勒公式，可將與節(jié)點（xi，yi）直接相鄰的節(jié)點上的電位值表示為上述公式經(jīng)整理可得差分方程這就是二維拉普拉斯方程的差分格式，它將場域內(nèi)任意一點的位函數(shù)值表示為周圍直接相鄰的四個位函數(shù)值的平均值。已知的邊界條件經(jīng)離散化后成為邊界點上已知