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2025-06-22 07:36本頁面
【正文】 后掠翼的高速升阻力特性 飛行原理 /CAFUC 飛行原理 /CAFUC 高速氣流特性 第十章 第 頁 4 空氣的壓縮性 空氣的壓縮性是空氣的壓力、溫度等條件改變而引起密度變化的屬性。 ? 低速飛行 (馬赫數(shù) M) 空氣密度基本不隨速度而變化 ? 高速飛行 (馬赫數(shù) M) 空氣密度隨速度增加而減小 第十章 第 頁 5 ① 空氣壓縮性與音速的關(guān)系 擾動在空氣中的傳播速度就是音速。 第十章 第 頁 7 ● 亞音速、等音速和超音速的擾動傳播 第十章 第 頁 8 ② 空氣壓縮性與馬赫數(shù) M的關(guān)系 aTASM ?M數(shù)越大，空氣被壓縮得越厲害。 分為飛行馬赫數(shù)和局部馬赫數(shù)，前者是飛行真速與飛行高度音速之比，后者是局部真速與局部音速之比（如翼型上表面某點的局部馬赫數(shù)）。 在亞音速時， 密度的減小量小于速度的增加量 ，故加速時要求截面積減小。 在亞音速氣流中 ,流管截面積隨流速的變化 第十章 第 頁 10 因此， M1時，流管擴張，流速增加，流管收縮，流速減小。 由連續(xù)性定理，在同一流管內(nèi) c o n stVA ??速度增加，空氣密度減小。 第十章 第 頁 13 ● The Tailpipe of Space Shuttle 第十章 第 頁 14 本章主要內(nèi)容 高速氣流特性 翼型的亞跨音速氣動特性 后掠翼的高速升阻力特性 飛行原理 /CAFUC 飛行原理 /CAFUC 翼型的亞跨音速氣動特性 第十章 第 頁 16 翼型的亞音速空氣動力特性 ● 亞音速的定義 飛行 M數(shù)大于 ,流場內(nèi)各點的 M數(shù)都小于 1。因此，升力系數(shù)增大，逆壓梯度增大，壓力中心前移 ,臨界迎角減小，阻力系數(shù)基本不變。 ④ 翼型的壓力中心位置的變化 翼型的壓力中心位置基本保持不變。此時的飛行 M數(shù)稱為臨界馬赫數(shù) MCRIT 。 ① 臨界馬赫數(shù) MCRIT MCRIT是機翼空氣動力即將發(fā)生顯著變化的標志。在超音速區(qū)內(nèi)流管擴張，氣流加速，壓強進一步降低，與后端的壓強為大氣壓力的氣流相作用，形成一道壓力、密度、溫度突增的界面，即激波。 2. 隨 M數(shù)增加，上表面超音速區(qū)擴展，激波后移。 4. M數(shù)接近 1,上下表面激波相繼移至后緣。 激波的視頻 第十章 第 頁 25 ● 激波實例 第十章 第 頁 26 ● 激波實例 第十章 第 頁 27 ● 激波實例 第十章 第 頁 28 ● 激波實例 第十章 第 頁 29 ③ 翼型的跨音速升力
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