直流電機的磁場ppt課件-在線瀏覽
2025-06-18 22:19本頁面
【正文】 空載磁場的基本特點。 ? 另一小部分不穿過氣隙進入電樞，而是經(jīng)主極間的空氣或定子磁軛閉合，不參與機電能量轉(zhuǎn)換，稱為 漏磁通 。 2022年 5月 29日 第 6頁 ? 則通過每個主極鐵心中的總磁通為 ? Φm=Φ0＋ Φσ=Φ0(1＋ Φσ/Φ0)=kσΦ0 ? 式中， kσ= (1＋ Φσ/Φ0)。 2022年 5月 29日 第 7頁 ? 設(shè)產(chǎn)生主磁通 Φ0的每對極勵磁磁動勢為 F0，則由全電流定律有 ? 要計算電機中的磁場，只須利用全電流定律。實際上，這樣計算是極為繁難的。把三維空間磁場的問題簡化為二維空間的問題。各段所消耗的磁動勢為各均勻磁場強度 (稱為計算磁場強度 )與所取各段磁路長度 (稱為計算磁路長度 )的乘積，從而把問題又簡化為一維空間的問題，使計算工作大為簡化。 ? (2) 兩個齒，計算高度為 2hz，磁場強度為 Hz。 ? (4) 一個定子軛，平均長度為 Lj，磁場強度為 Hj。 2022年 5月 29日 第 9頁 ? 在計算各部分的計算磁場強度 H時，通常先算出該部分的計算平均磁通密度 Bav＝ Φ/S式中， Φ為該段磁路的計算磁通， S為該段磁路的計算截面積。如果磁路是空氣隙，則 H＝ B/μ0。 2022年 5月 29日 第 10頁 二、主磁場分布 ? 電機空載時主極下氣隙磁通 Φ0的大小正比于主極勵磁磁動勢 2Ff，而反比于主磁路的總磁阻。在磁路不太飽和的情況下，其磁導率比空氣磁導率大得多，其磁阻也就比空氣隙小得多，相應(yīng)地消耗在各段鐵磁材料中的磁動勢也遠比空氣隙的要小，如忽略鐵中消耗的磁動勢。由于主極下的氣隙是不均勻的，且極靴寬度小于極距，故氣隙磁密在一個極下的分布規(guī)律如圖所示，通常為一平頂波。這是因為主磁通很小時，磁路中的鐵磁部分沒有飽和，所需電動勢 (即磁壓降 )遠較氣隙中的小得多， Φ0與 F0的關(guān)系幾乎也就是 Φ0與 Fδ的關(guān)系，而后者是線性關(guān)系，故顯示為直線。簡稱氣隙線 。 2022年 5月 29日 第 13頁 ? 電機磁路的飽和程度，以電機額定轉(zhuǎn)速下空載運行時產(chǎn)生暫定電樞電壓所需磁動勢 F’ 0與同一磁通下氣隙線上的磁動勢 F’ δ的比值來表示，即 ? 稱 kμ為飽和系數(shù)，一般電機 kμ=～ 。因此，為了最經(jīng)濟地利用材料，電機的額定工作點一般設(shè)計在磁化曲線開始彎曲的所謂“ 膝點 ”附近。因此，磁化曲線可表示為 U＝ f(If)和Φ0=f(If)或 U=f(F0)等多種形式，只需變換一下有關(guān)比例系數(shù)即可。 直流電機的電樞磁動勢和磁場 ? 一、電刷放在幾何中性線上時的電樞磁動勢和磁場 ? 二、電刷不在幾何中性線上時的電樞磁動勢 2022年 5月 29日 第 16頁 ? 直流電機空載時的氣隙磁場僅由主極的勵磁磁動勢所建立。此時，氣隙磁場就由主極磁動勢與電樞磁動勢兩者的合成磁動勢所建立。 2022年 5月 29日 第 17頁 一、電刷放在幾何中性線上時的電樞磁動勢和磁場 ? 由于電樞繞組各支路中的電流是由電刷引入或引出的，故 電刷是電樞表面電流分布的分界線。 ? 與主極軸線正交的軸線通常稱為 交軸 。 ? 所以 當電刷位于幾何中性線上時，電樞磁動勢是交軸電樞磁動勢 。當 ia一定時， A是常數(shù)。圖中縱坐標為磁動勢，當磁場方向從電樞到主極時，磁動勢為正，當磁場方向由主極到電樞時，磁動勢為負。電角度）。若電樞有槽，導體放在槽中，則 Fax的分布是一階梯波，但其最大值仍在電樞表面的幾何中性線上，電樞磁動勢的基本特征與三角波一樣。從圖可見，在極弧范圍內(nèi)電樞磁通密度的分布曲線 Bax是通過 o點的直線，但在相鄰兩主極之間的空間內(nèi)，由于氣隙很大而磁阻急刷增大，故 Bax急速減小，磁通密度曲線變成了馬鞍形。 ? 設(shè)電刷離開幾何中性線的角度為 β，相當于在電樞表面移過弧長為 bβ的距離，見圖。此時電樞磁動勢 仍為三角形波，只是波幅隨電刷從電樞表面的幾何中性線移動了一個 bβ的距離，如圖中曲線 1所示。曲線 1為曲線 2和 3之和。 ? 無論電樞是靜止或是旋轉(zhuǎn)，都是正確的。 2022年 5月 29日 第 27頁 167。 ? 前面，已把電樞磁場從負載磁場中分出來單獨進行了考察，認識了電樞磁場的性質(zhì)和特點。 ? 接下來要做的就是再分別考慮交軸分量和直軸分量對勵磁磁場的作用與影響，前者稱之為交軸電樞反應(yīng)，后者稱之為直軸電樞反應(yīng)。
教學課件相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號-1