【正文】 d2 h2 d2d1 h水 ? ?1 2 1 2q h d d h h? ? ? ?水t1 t2 ? ?2 1 2 121q h h d d hhh? ? ? ???水q h2 h1 設(shè) t不變 12 設(shè) 不變 13 ?3 h3 1 2 3a a am m m??五、絕熱混合 過程 1 1 2 2 3 3a a am h m h m h??空調(diào)工程常用方法 d1 d2 ma2 ma1 ma3 d3 1 1 2 2 3 3a a am d m d m d??1 1 1 22322a a aaam d m mddmm???1 3 22 1 3aam d dm d d???1 3 22 1 3aam h hm h h???3213dddd???3 2 1 33 2 1 3h h h hd d d d???????五、絕熱混合 過程 d h 1? ?1 2 h3 h2 3 h1 3 2 1 3 13 2 1 3 2aah h h h md d d d m???? ? ???d1 d2 ma2 ma1 ma3 d3 ma1 ma2 第九章 氣體和蒸汽的流動(dòng) 本章學(xué)習(xí)內(nèi)容 1 研究氣體流動(dòng)過程中 2 研究影響氣體在管內(nèi)流的 氣流速度變化 能量轉(zhuǎn)換 狀態(tài)參數(shù)變化 的 規(guī)律 系統(tǒng)的外部條件 管道截面積的變化 167。 92 定熵流動(dòng)的基本特性 一 、 氣體流速變化與狀態(tài)參數(shù)間的關(guān)系 v d pc d c ??由定熵過程 dh=vdp 得 dc0 dp0 由此可見 導(dǎo)致 dc 0 dp 0 導(dǎo)致 噴管中的 流動(dòng)特性 擴(kuò)壓管中 的流動(dòng)特性 二 、管道截面變化的規(guī)律 v d pc d c ?? 連續(xù)性方程 可逆絕熱過程方程 cdcMfdf )1( 2 ??管道截面變化 氣流速度變化 注 :擴(kuò)壓管 dc0,故不同音速下的形狀與噴管 相反 M1 M1 M1 M1 df0 漸縮 df0 漸擴(kuò) df0 df0 漸縮漸擴(kuò) 噴管 dc0 M=1 df=0 臨界截面 噴管和擴(kuò)壓管流速變化與截面變化的關(guān)系 流動(dòng)狀態(tài) 管道種類 M1 M1 dc0 dc0 噴管 dp0 1 2 M1 0?fdf漸縮漸擴(kuò)擴(kuò)噴管M1轉(zhuǎn) M1 漸縮漸擴(kuò)擴(kuò)壓管M1轉(zhuǎn) M1 1 2 M1 0?fdf21 pp ? 21 pp ?M=1 M1 M1 21 pp ?擴(kuò)壓管 dp0 21 pp ?21 pp ?21 pp ?0?fdf 0?fdf1 2 1 2 1 2 1 2 M=1 167。 00 pppp cb ?? ?cb pp ? 2） 當(dāng) 即 采用縮擴(kuò)噴管。 94 擴(kuò)壓管 定熵流動(dòng)的 基本關(guān)系式 和 管道截面變化規(guī)律 的 關(guān)系式相同 擴(kuò)壓管是在已知 進(jìn)口參數(shù) 進(jìn)口速度 和 出口速度的情況下計(jì)算 出口壓力 擴(kuò)壓管與噴管的 區(qū)別 與 聯(lián)系 注 :動(dòng)能損失得越多壓力增加得越多 擴(kuò)壓管的擴(kuò)壓比概念 定義式 12pp22222211cTccTcpp ??? 122211221TcccTTp???11222111212 )21()( ?????? kkpkkTcccTTpp進(jìn)口壓力 出口壓力 由能量 方程得 則定熵過程 167。2cc??22139。222 ?? ?????hhhhcc定義式 實(shí)際出口速度 定熵過程出口速度 大致在 速度系數(shù) 噴管效率 消耗一部分功 一般在 167。 流體在通過縮孔時(shí) 動(dòng)能 增加 ， 壓力 下降 并產(chǎn)生強(qiáng)烈 擾動(dòng)和摩擦 。 在縮孔附近，流速 ，焓 ?不可逆性： 絕熱節(jié)流前后參數(shù)的變化 (1) 對理想氣體 1 2 111 chp 222 chpc h p 溫度 不變 壓力 下降 比容 增加 熵 增加 焓 不變 注 :理想氣體的 焓 是 溫度 的 單值函數(shù) (2) 對實(shí)際氣體 節(jié)流前后 焓 不變 ,溫度 不一定不變 絕熱節(jié)流溫度效應(yīng) 溫度效應(yīng)只與 氣體的性質(zhì) 有關(guān) ,與其 狀態(tài) 無關(guān) 熱 效應(yīng) 零 效應(yīng) 冷 效應(yīng) 溫度 降低 溫度 不變 溫度 升高 絕熱節(jié)流系數(shù)（焦?fàn)枺瓬愤d系數(shù)） hj pT )(????定義式 pphjcvTvTpT???????)()(?vTvTp ??? )(物性參數(shù) 反映與理想氣體的偏差 焓的熱力學(xué) 微分方程式 絕熱節(jié)流過程 中焓變?yōu)榱? 0 0 =0 產(chǎn)生 熱 效應(yīng) 產(chǎn)生 冷 效應(yīng) 產(chǎn)生 零 效應(yīng) 第十章 動(dòng) 力 循 環(huán) 本章基本要求 ?熟練掌握水蒸氣朗肯循環(huán) 、 回?zé)嵫h(huán) 、 再熱循環(huán)以及熱電循環(huán)的組成 、 熱效率計(jì)算及提高熱效率的方法和途徑 。熟悉朗 肯循環(huán)圖示與計(jì)算 朗 肯循環(huán)與卡諾循環(huán) 蒸汽參數(shù)對朗肯循環(huán)熱效率的影響 再熱、回?zé)嵩砑坝?jì)算 動(dòng)力循環(huán)研究目的和分類 動(dòng)力循環(huán)： 工質(zhì)連續(xù)不斷地將從高溫?zé)嵩慈〉玫?熱量 的一部分轉(zhuǎn)換成對外的 凈功 按工質(zhì) 氣體動(dòng)力循環(huán) ：內(nèi)燃機(jī) 蒸汽動(dòng)力循環(huán) ：外燃機(jī) 空氣為主的燃?xì)? 按理想氣體處理 水蒸氣等 實(shí)際氣體 研究目的： 合理安排循環(huán)，提高熱效率 水蒸氣： 火力發(fā)電、核電 低沸點(diǎn)工質(zhì)： 氨、氟里昂 太陽能、余熱、地?zé)岚l(fā)電 動(dòng)力循環(huán)： 以獲得功為目的 熱機(jī)： 將熱能轉(zhuǎn)換為機(jī)械能的 設(shè)備。 ?動(dòng)力循環(huán)：蒸汽動(dòng)力循環(huán) ? 燃?xì)鈩?dòng)力循環(huán) 四個(gè)主要裝置： 鍋爐 汽輪機(jī) 凝汽器 給水泵 167。410 9 8 7 5 3 ? q2相同； ? q1卡諾 q1朗肯 ? ?卡諾 ? 朗肯 ； ?等溫吸熱 4’1難實(shí)現(xiàn) ? 11點(diǎn) x太小 ,不利于汽機(jī)強(qiáng)度； ? 129兩相區(qū)難壓縮； ? w卡諾 小 ? ?卡諾 ? 朗肯 ； ? w卡諾 w 朗肯 11 12 對比同溫限 1234’ 對比 5678 對比 9101112 s p1, t1, p2 6 5 4 3 2 1 如何提高朗 肯循環(huán) 的熱效率 1213thhhh? ???影響熱效率的參數(shù) ？ T s T 6 5 4 3 2 1 39。639。439。v缺點(diǎn)： ? 對強(qiáng)度要求高 ? 不 利于汽輪機(jī)安全。xs T 6 5 4 3 2 1 39。2蒸汽初溫對朗 肯循環(huán) 熱效率的影響 優(yōu)點(diǎn)： ? ? ， 有利于汽機(jī)安全。x缺點(diǎn)： ?