氣體放電的基本物理過(guò)程-在線瀏覽
2025-03-05 03:26本頁(yè)面
【正文】 （ 1）熱電離 32W kT?波爾茨曼常數(shù) 1023J/K 熱力學(xué)溫度 （ 2）光電離 Wh??普朗克常數(shù) 1034J 氣體 電離能 激勵(lì)能 N2 O2 CO2 SF6 H2O 若混合氣體中甲氣體的亞穩(wěn)激勵(lì)態(tài)能高于乙氣體的電離能，則會(huì)出現(xiàn) 潘寧效應(yīng) ，可使混合氣體的擊穿強(qiáng)度低于這兩種氣體各自的擊穿強(qiáng)度。電子親合能的大小可用來(lái)衡量原子捕獲一個(gè)電子的難易，越大則越易形成負(fù)離子。 SF6氣體含 F，其分子俘獲電子的能力很強(qiáng)，屬?gòu)?qiáng)電負(fù)性氣體，因而具有很高的電氣強(qiáng)度。電子的熱運(yùn)動(dòng)速度高、自由行程大，所以其擴(kuò)散比離子的擴(kuò)散快得多。 帶電質(zhì)點(diǎn)復(fù)合時(shí)會(huì)以光輻射的形式將電離時(shí)獲得的能量釋放出來(lái)，這種光輻射在一定條件下能導(dǎo)致間隙中其他中性原子或分子的電離 。 ?電離過(guò)程吸收能量，產(chǎn)生電子等帶電質(zhì)點(diǎn)，促進(jìn)放電過(guò)程發(fā)展，電氣強(qiáng)度降低，不利于絕緣； ?復(fù)合過(guò)程釋放能量，使帶電質(zhì)點(diǎn)減少消失，阻礙 放電過(guò)程的發(fā)展，有利于保持絕緣強(qiáng)度。電離主要發(fā)生在強(qiáng)電場(chǎng)、高能量區(qū)；復(fù)合主要發(fā)生在低電場(chǎng)、低能量區(qū)。 電離與復(fù)合作用的關(guān)系 低氣壓下均勻電場(chǎng)的自持放電 Townsend理論與巴申定律 湯遜電子崩理論 ： 1903年英國(guó)物理學(xué)家提出氣體放電理論，盡管適用范圍有限，但對(duì)放電機(jī)理的闡述具有普遍意義，至今仍是放電物理的基礎(chǔ)理論。 OA段線性， AB段飽和，良好絕緣狀態(tài)，電流很小。 高電壓工程基礎(chǔ) 放電的電子崩階段 ? 非自持放電和自持放電的不同特點(diǎn) 電流隨外施電壓的提高而增大，因?yàn)閹щ娰|(zhì)點(diǎn)向電極運(yùn)動(dòng)的速度加快復(fù)合率減小 電流飽和，帶電質(zhì)點(diǎn)全部進(jìn)入電極，電流僅取決于外電離因素的強(qiáng)弱（良好的絕緣狀態(tài)） 電流開(kāi)始增大，由于電子碰撞電離引起的 電流急劇上升放電過(guò)程進(jìn)入了一個(gè)新的階段（擊穿） 外施電壓小于 U0時(shí)的放電是 非自持放電 。 自持放電起始電壓 非自持、自持放電， α、 β 、 γ 過(guò)程 ? 非自持放電：電壓小于 U0時(shí)，取消外電離因素，間隙電流消失。 ? 電子崩：場(chǎng)強(qiáng)高達(dá)某一定值后，氣體發(fā)生連續(xù)的碰撞電離，如雪崩 狀發(fā)展 過(guò)程 ，電流急劇增加。 ? 電子碰撞電
環(huán)評(píng)公示相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號(hào)-1