工程流體力學課件5孔口、管嘴出流及有壓管流-在線瀏覽
2025-01-25 09:00本頁面
【正文】 出流不同。 cc為收縮斷面，收縮系數(shù)： cAA? ?—— 收縮斷面面積 —— 孔口斷面面積 bl 32 ?al 31 ?1l2la b 完全收縮 非 完 全 收 縮 無收縮 邊壁的 整流作用 會影響收縮系數(shù) ， 故有完全收縮與非完全收縮之分 ， 收縮系數(shù) 視 孔口邊緣與容器邊壁距離 與 孔口尺寸之比 的大小而定 ， 大于 3則可認為完全收縮 。第 1章 流體及其主要物理性質(zhì) 第 2章 流體靜力學 第 3章 流體動力學基礎 第 4章 流動阻力和水頭損失 第 5章 孔口、管嘴出流及有壓管流 第 6章 明渠均勻流 第 7章 明渠水流的兩種流態(tài)及其轉(zhuǎn)換 第五章 孔口、管嘴出流 及有壓管流 第一節(jié) 孔口出流 第二節(jié) 管嘴恒定出流 第三節(jié) 短管的水力計算 第四節(jié) 長管的水力計算 第五節(jié) 離心式水泵裝置及其 水力計算 ?教學內(nèi)容、重點及難點 基本內(nèi)容 本章在定量分析沿程水頭損失和局部水頭損失的基礎上，對工程實際中最常見的有壓管道恒定流動和孔口、管嘴出流進行水力計算。 重、難點 水頭損失的分析和確認 H H0 O O C A AC d C vC v0 gv2200?第一節(jié) 孔口出流 液體從孔口以 射流 狀態(tài)流出，流線不能在孔口處急劇改變方向，而會在流出孔口后在孔口附近形成 收縮斷面 ，此斷面可視為處在漸變流段中，其上壓強均勻。 H H0 O O C A AC d C vC v0 gv2200?孔口出流的分類 恒定出流、非恒定出流； 淹沒出流、自由出流； 薄壁出流、厚壁出流。 由于孔口各點的作用水頭差異很大，如果把這種孔口分成若干個小孔口，對每個小孔口出流可近似用小孔口出流公式，然后再把這些小孔口的流量加起來作為大孔口的出流流量。 對 BB， cc 列能量方程 wBccc hgvgpgvgp ????2222 ????取真空壓強和真空高度值，得 Bjcccvcvc hgvgvgph????? 2222 ???由 02 gHv n??而 hw 按突擴計算，得 022222)11(2)1(2 HgvAAgvhh ncjw ??? ??????說明管嘴真空度可達作用水頭的 75％ 以 代入 1, ??? ???n則 0222 )11( Hhnvc ????? ?????? ????得 0222 Hgvn??所以 0222 12 Hgvnc ??? Hh vc ?得 A A B B c c v 2 H H 0 vvAAvcc ?1??又 三、管嘴真空度 形成真空時作用水頭不可能無窮大，因為當真空度達到一定時，其壓強小于汽化壓強，出現(xiàn) 汽蝕破壞 ，而且會將空氣從管嘴處吸入， 破壞真空 ，而成為孔口出流。 短管： 長管： hf 與 hj 均較大，不能忽略不計（ hj＞ 5％ hf） hf 很大，不能忽略，而 hj可忽略不計（ hj ≤5％ hf） ???????? ? jf hhgvpzgvpz 212222221111 2)()2(????= ? H 0 = 0 ? gvdl22?gv22gv2)(2??= = 管系流量系數(shù) 作用水頭 H 一、短管的水力計算 gHdlv 211??????gHAvAQ c 2??????????dlc 11v O O 1 1 2 2 H 自由出流 v O O 1 1 2 2 3 3 H h ???????? ? jf hhgvpzgvpz 212222221111 2)()2(????= ? H+h
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