阻尼溢流閥的建模與動態(tài)響應液壓專業(yè)畢業(yè)設計外文翻譯-在線瀏覽
2025-08-07 21:59本頁面
【正文】 迎 的原因 .半自動阻尼器類似于自動阻尼器 ,不同之處是 對于半主動阻尼器 ,必須給出力 的指 令 ,來命令驅動阻尼器。被動阻尼器的響應在 所有時間 內 是相同的 (忽略損失 等等 )而一個的半主動減振器 可能 由于機械上 孔 大小的 改變 而 產生不同反應 。 推導出 一 種參 數(shù)化模型 是必要的 ,而不是 用傳遞函數(shù) 的阻尼器建模 .更快的解決方案 ,它可以不考慮 物理系統(tǒng)。這除了 對 參數(shù)模型 進行驗證 外 ,不會被要求實施。這類系統(tǒng)工作的工作模型都是基于執(zhí)行 一組數(shù) 學方程。用傳遞函數(shù) ,可以產生一個更簡 單方程 . 參照 圖 1,由此 方 程可得阻尼器的力定義式 活塞 上的 受力狀態(tài) 方程 ,取決于 一個給定運動 y(t).應用于阻尼器 的閥 體的 慣性和 m168。一個是 活塞 的截面積。 壓差 (P1(t)?P2(t)],可以歸因于粘滯摩擦損失 , 通過 管 口 p f和 在其出口孔 的 水頭損失 ph值 的總和 。 然后可以 [16]Poisseuille方程來表達˙ V和 pf之間的壓力差 p兩個腔 由于粘性 在 阻尼器的建模和動態(tài)響應 (3)在這里 η是動態(tài)粘度、 l是長度 、 d是其 孔 口直徑 (假定圓 截面 )。第二個 壓 力損失是由于 ph水頭損失 (有時叫做節(jié)流損失 ),在其出 口孔給出 V壓縮流體的速度。由動量守恒原理得 因此 這里 ρ是 液體的密度。因此 d3可以從方程方程 (9)省掉 。 如上面的 所述 ,阻尼器被 研究 是因為其有一個開閥區(qū)域。 這種閥門能夠打開一個預先受力 的活塞 , 使兩個腔產生不同的壓力差 。 由此產生的回流穿過 閥門充當 另一個孔 。這個 區(qū) 與 的孔 成為這個 區(qū) 域 的旁路管而不是 A0。y (二 )壓力高 (F Fcrit)、阻尼器處于壓 縮 (˙ 0)。以及 (四 )壓力高 (F Fcrit)、阻尼器 處 在反彈 (y˙ 0)。這些是 :更小心處理 臨界力 。這些 在 綜合 的 模型。目標是預測一個給定輸入位移 F(ωt y =sin( t≈ ))。在方程 (9) 由于摩擦而被忽視了。用方程 (9)來計算力 ， 當閥門開啟時在這個方程 里 需要一個常數(shù) 。這是 包括 d3。 一個 正弦 臨界力超過 已知 值。然而輸入對阻尼器不會永遠 都是這么簡單。這個部分描述了一個簡化假設 ,可使模型 從低 作用力 (F Fcrit)即 當閥門關閉時 , 過渡 到較 高 作用力 (F Fcrit)即溢流閥打開 時 的 力 。總體 運動 方 程、忽視過渡區(qū) ,給出了方程 (10)。由于彈簧的預加壓力作用閥將持續(xù)關閉 。 在 Pcrit圖 6的臨界壓力曲線圖表明 ,流速較低時 ,臨界力與 ycrit速度 將成正比 。 如果腔 1可以被認為是體積比較大 , 在壓力室 1， 由于額外的流體流經旁路管 而引起的壓力 改變 是可以忽略的。 因為力 大于臨界力 ,所以洞口流 量 將保持不變。額外的流體通過旁路孔會導致額外的 力 可以被添加到 Fcrit。 這可能導致計算量大的問題 需要計算每 個 開閥。進一步討論 將 在第。 。 由于忽略了 壓縮系數(shù)、流量的全向運動 ，活塞將會完全承受 一部分來自 流體通過孔 (174問 :)和水流通過旁路軟管 (Qb)的壓力 。作為一個簡單的例子 ,這意味著一個更廣闊的 管道將需要更多的流體通過它來產生相同的水頭損失作為相似的情況，不能是 較窄的管道 。參考圖 6， 這個想法可以應用到方程 (10) 阻尼器的建模和動態(tài)響應 在圖 6中的這個例 子顯示 當 速度 為 y1˙ 時壓差為 P1。通過 旁路管 的流量 因此可以通過下式得到 現(xiàn)在有兩個壓力 P1或力的方程。 這個 系統(tǒng) 有三 個部分 可以產生壓差 (忽略 壓縮性 ): (a)流量通過活塞孔口 。 (c)流過閥門。由孔產生的壓力損失 必須與 旁路管
畢業(yè)設計相關推薦
鄂ICP備17016276號-1