光的干涉和干涉儀ppt課件-展示頁
2025-05-15 04:19本頁面
【正文】 ? ?21n A B B C n A N? ? ? ?2c os ?hBCAB ??121 s int a n2s in ??? hACAN ??2 2 1 1s i n s i nnn???222 c o snh ???2 2 22 1 12 s i nh n n ?? ? ?P E D n’ n n’ C N S h A ?1 ?2 B F 當(dāng)平板兩邊介質(zhì)的折射率小于或大于平板的折射率時 ， 從平板兩表面反射的兩支光中有一支光發(fā)生 “ 半波損失 ” ，此時需要加上附加程差 λ/ 2， 當(dāng)平板折射率介于兩邊介質(zhì)的折射率之間時 ， 沒有附加程差 焦平面上的強度分布公式 ： 亮暗干涉條紋取決于下列條件： 亮紋： 暗紋： ?? ???? 2c o s22121 IIIII?m?? ? ?212???? m 2co s2 2?? ??? nh具有相同入射角的光經(jīng)平板兩表面反射形成的反射光在其相遇點有相同的光程差 ， 也就是說 ， 凡入射角相同的光就形成同一干涉條紋 ， 出于這樣的原因 ， 通常把這種干涉條紋稱為等傾條紋 。 AD和 CE代表的兩個出射光波是 入射光波以振幅分割法分解出來的。 如果 b β λ ， P點可以觀察到條紋；如果 b＝ bc=λ/β ，條紋消失。 在 平行平板時的某個平面，其可見度也不降低，這個平面稱為定域面，所觀察到的條紋稱為 定域條紋 。 S ? P S1 S2 167。由于 P點任意 ,在任何位置都會得到清晰的干涉條紋，稱為非定域條紋 。第 3章 光的干涉和干涉儀 ?分振幅干涉 平行平板產(chǎn)生的干涉 —— 等傾干涉 楔形平板產(chǎn)生的干涉 —— 等厚干涉 用牛頓環(huán)測量透鏡的曲率半徑 邁克爾遜干涉儀 分振幅 干涉 分波面干涉 : 空間相干性要求 b或 ?s 光源太弱 分振幅干涉 : 時間相干性 Lc2h 擴展光源 產(chǎn)生分振幅 : ? 玻璃平板 ? 夾于兩塊玻璃板間的空氣薄層 ? “ 虛平板 ” 平行平板：等傾干涉 楔形平板：等厚干涉 分振幅雙光束干涉 （ division of amplitude ） 167。 361 條紋的定域 非定域條紋： —— 點光源 點光源 S照射平行平板 :從 S出發(fā)的兩支光相遇到 P。 條紋是同心圓。 36 平行平板干涉 —— 等傾干涉 定域條紋： —— 擴展光源 光源以 S為中心擴展 ，光源上各點在 P點附近產(chǎn)生的條紋之間有位移，所以 P點附近條紋的可見度將要降低。 P E D n’ n n’ C N S h A ?1 ?2 B F 定域面：根據(jù)關(guān)系式 b＝ λ/β ，令 β ＝ 0來確定。 對平行平板，由 β ＝ 0的作圖法 所確定的定域面離平板無窮遠(yuǎn)。 P E D n’ n n’ C N S h A ?1 ?2 B F 167。 等傾條紋與光源 S位置無關(guān) ， 只與光的入射角有關(guān) ， 在采用擴展光源照明時 ， 條紋的可見度不會降低 。 ???? 2co s2 2 ??nh ??)21( ?mm亮條紋 暗條紋 m=0,1,2,… 、 圓形等傾條紋 海定格 (Haidinger)干涉儀 1） 海定格條紋 等傾條紋的形狀與觀察望遠(yuǎn)鏡的方位有關(guān) ， 當(dāng)望遠(yuǎn)鏡物鏡的軸與平板垂直時 ， 條紋是一組同心圓環(huán) ， 其中心對應(yīng)θ 1＝ θ 2＝ 0的光線 。 等傾條紋的位置只與形成條紋的光束入射角有關(guān) ， 而與光源的位置無關(guān) 。 設(shè)中心點的干涉級數(shù)為 m0， 3） 干涉級數(shù)： 可見條紋中心的干涉級次最大 m0不一定是整數(shù) (即中心未必是最亮點 )m0=m1+q 其中 m1是最靠近中心的亮條紋的整數(shù)干涉級， q1 ?? 022 mnh ??21co s2)(2 ?? ???nhm中心 從中心向外計算，第 N個亮條紋的干涉級次為 [m1(N1)] ，則該條紋的角半徑 可由下式求出 或 所以 θ1 和 θ2 都很小， 4）條紋角半徑 應(yīng)用：利用等傾圓條紋檢驗平板的質(zhì)量 N1?
教學(xué)課件相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號-1