拉曼光譜分析法(1)-展示頁
2025-05-21 00:23本頁面
【正文】 第三單色器 檢測系統(tǒng) 計算機系統(tǒng) 雙聯(lián)單色器 試樣室 前置單色器 激光器 對稱分子 ρ = 0 非對稱分子 ρ 介于 0到 3/4之間 ρ 值越小，分子對稱性越高 ||II ???去偏振度 ρ（或退偏比） 一般的光譜只能得到頻率和強度兩個參數(shù)，而拉曼光譜還可得到另一個重要的參數(shù) —— 去偏振度。若在試樣池和前置單色器狹縫之間放置一 起偏振器 ，根據(jù)起偏振器的安放方向與激光束的偏振方向平行或垂直，所記錄的拉曼譜帶強度（ I⊥ /I∥ ）有差別。 拉曼光譜與分子極化率的關(guān)系 ? 分子極化率 是誘導偶極矩與外電場的強度之比 ? 分子中兩原子距離最大時， α 也最大 ? 拉曼散射強度與極化率成正比例關(guān)系 拉曼活性取決于振動中極化率是否變化。 由于拉曼光譜是以激發(fā)光波數(shù)作為零并處于圖的最邊且略去反斯托克斯線而得到的譜帶，因此得到的是便于與紅外吸收光譜相比較的拉曼光譜圖。 拉曼位移（ Raman shift） Δν=| ν 拉曼散射 – ν 激發(fā)光 | 即拉曼散射光頻率與激發(fā)光頻率之差取絕對值。 溫度 升高，反斯托克斯線增加。 → 拉曼散射 拉曼散射 λ變 二、拉曼光譜圖 樣 品 池 透過光 λ不變 瑞利散射λ不變 拉曼散射λ變 λ增大 λ減小 受激 虛態(tài)不穩(wěn)定，很快 (108s)躍回基態(tài) 大 部分能量不變， 小 部分產(chǎn)生位移。 彈性碰撞無能量交換。 瑞利散射與拉曼散射 光線通過試樣， 透射 仍為主體； 由于波長遠小于粒徑，小部分 散射（ 垂直方向觀測 ）。由于激光束的高亮度、方向性和偏振性等優(yōu)點，成為拉曼光譜的理想光源。主要是因為紅外技術(shù)的進步和商品化得到發(fā)展；而拉曼效應太弱（約為入射光強的 106），且對被測樣品要求高。 ? 1928～ 1940年，受廣泛重視，曾是研究分子結(jié)構(gòu)的主要手段。 111 拉曼光譜原理 一、概述 主要適用于有機物官能團定性和結(jié)構(gòu)分析，與紅外光譜類似，但特點不同。 114 激光拉曼光譜的應用 第 11章 激光拉曼光譜分析 (Laser Raman Spectroscopy) 167。 112 拉曼光譜與紅外光譜的關(guān)系 167。167。 111 拉曼光譜原理 167。 113 激光拉曼光譜儀 167。 111 拉曼光譜原理 一、概述 二、拉曼光譜圖 瑞利散射與拉曼
法律信息相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號-1