【正文】 分布： 作為在時頻分析領(lǐng)域中眾多的使用同步信號分析的一種， WignerVille分布最近引起越來越大的關(guān)注， WignerVille分布最早由 Wigner在 1932年提出，而這一分的整體概念由 Ville在 1948年重建起來。利用兩個彎曲波到達時間以及傳播速率的不同這一方法，可以更精確的測定松動件與接受信號的距離。彎曲波可以通過撞擊信號的 WignerVille分布來發(fā)現(xiàn)。然而，這些方法中的利用到達時間不同的這些定位方法的評估都是基于嚴(yán)格的撞擊時間信號的記錄和采集，而這些信號 有時是無法正確得到的。鑒于這一必要性，眾多的關(guān)于估測松動件位置的方式方法已經(jīng)開展開來了， Kryter和 Shahrokhi在 1981年就引入了這樣一種定位松動件的方法，即利用彎曲波承載的撞擊信號到達接受器的時間不同和運用兩個不同的加速度傳感器測量得到的撞擊信號的衰減值。實驗結(jié)果顯示：所提交的定位撞擊部位的方法與實際的撞擊部位比較，誤差在百分之十以內(nèi)。譯文： 一項評估關(guān)于運用 WIGNERVILLE分布方法定位松動件 位置的技術(shù)研究 作者 ： YONG BEUM aKIM , SEON JAE aKIM , HAE DONG aCHUNG , YOUN WON aPARK , JIN HO aPARK 摘要 ：這篇論文呈述的是一種關(guān)于評估運用 WignerVille分布定位所產(chǎn)生影響的方法，這種方法運用了金屬板傳播的彎曲波離散特性，反應(yīng)堆中這種彎曲波的傳播速率與到達時間的不同與離散特性有著很密切的關(guān)系，故而這些不同可以通過使用WignerVille分布的撞擊信號的變化來 獲得。從撞擊位置到信號測量點的距離可以通過運用反應(yīng)堆中兩個彎曲波的傳播速度，到達時間的不同來估測。 關(guān)鍵詞： 松動部件、撞擊位置 、 WignerVille 分布，彎曲波 簡介： 由于各種機械方面的原因（例如，流動誘發(fā)的震動）， RCS中的很多部件都可能從他的原始位置松動由于松動與反應(yīng)堆中的冷卻濟一起傳送，傳播，那么他們就避免不了與 RCS中的組建重復(fù)的接觸，這就可能危及整個結(jié)構(gòu)組建的整體性，因此確定松動件的位置及把他們從 RCS中移除就顯得尤為必要。還有， olama在 1985年引入了另外一種方法，即利用同一個加速度傳感器側(cè)得的彎曲波中橫波與縱波到達時間的不同以及兩個波的傳播速率來定位。這篇論文中提及的方法運用了金屬板中彎曲波的離散特性 金屬板中彎曲波的傳 播速率會隨著頻率的改變而變化。到達時間的不同可以利用彎曲波的離散特性更精確的得到。實驗結(jié)果顯示，與實際的撞擊位置相比，通過此方法定位的位置誤差在百分之十范圍以內(nèi)。 WignerVille分布這樣來定義 ,即 ???? ?? detw j? ??? ??? / 2 ) .(t*2 ) . s/s ( t),( （ 1） 這里 t, ?,τ , , s(t)分別表示時間、角頻率、時間延遲，以及時間函數(shù)，這里的星號表示復(fù)合。并且反應(yīng)了能量在時頻域的分布。如 Wahl and Bolton在 1993年提出的利用數(shù)據(jù)信號有限記錄長度的周期性，公式 2就可 以表示為： KnkiNNk m ekgtntmW/21 )(2),( ?? ????????? （ 3） 從公式 3中可以看出， W（ m?t,n??)與 gm(k)的離散傅立葉變換有關(guān)。這里的 Cb是彎曲波的傳播速率， m是勇實驗中模版的模數(shù)，分別為局部兩在公式 4中，彎曲波的傳播速度是與角頻率的大小成比例的，并且與傳播速度的相位是相同的。加速度信號能夠轉(zhuǎn)化成 WignerVille能量分布，這一分布反應(yīng)了不同頻率下的各個彎曲波的的能量分布（如圖片一所示）在一定的頻率下， WignerVille彎曲波的能量分布有一些峰值，第一個峰值源于原始彎曲波的能量值最大，它不受反射波和余下峰值的影響，這就是反射波的最大能量。圖片 2所示的就是典型到達時間曲線的樣本，它來自于 A、 B兩個不同點所接收信號的 WignerVi lle能量分布。因此，如果分別一 f1 f2為頻率下 A、 B兩點彎曲波的傳播速率、 A點兩個彎曲波的 到達時間、 12fft? 均為已知了，那么距離 Ar 就可以表示為： )/( 212112 ffffffA VVVVtr ??? （ 7） 一樣地， Br 和 cr 的距 離也可以得出來。 實驗結(jié)果 : 有很多的實驗都可以用來證實所提交方法的實用性。一金屬圓盤掛在兩個支撐點的下方，金屬圓盤必須是規(guī)則的長方形，寬、長、高分別為 、 、 5毫米 ,并且該金屬材料的密度和 Yong39。加速度傳感器分別安裝在 A、 B、 C三點，并在 o點產(chǎn)生一個撞擊。 A點的加速度 信號到達時間的 WignerVille能量分布如圖 5所示。圖片 6曲線分別表示的是到達 A、 B、 C三點的時間。并且彎曲波的傳播速度可以從這撞擊實驗和兩個測量點的一系列實驗中獲得的公式 6中得到，最后，撞擊位置分別到 A、 B、 C三點的距離可以由公式 7計算得到從表一中我們以得到 rA rB rC三個值的大小，于實際的距離相比，所得距離的誤差在百分之十以 內(nèi)。當(dāng)把這一方法運用實際帶有管道、彎曲部分、以及管口的結(jié)構(gòu)中時，就有必要把實際材料厚度以及材料性質(zhì)變化的影響考慮進去。同一個測量點，在不同的頻率下的離散特性，可以得到 WignerVille 分布。與實際的距離相比，同種材質(zhì)的金屬板得到的實驗結(jié)果的相對誤差在百分之十以內(nèi)。 2020 Elsevier Science Ltd. All rights reserved. KEYWORDS： loose part,impact location,WignerVille distribution, WignerVille ， bending wave， 1. INTRODUCTION： Many parts of mechanical ponents in the Reactor Coolant System (RCS) can be loosened from their original location by various mechanisms such as fatigue damage due to flowinduced vibration. Since the loose part circulates with reactor coolant in the RCS, it may make repetitive contact with the ponents of the RCS. This may damage the structural integrity of the ponents so it is necessary to identify the location of loose parts and to remove them from the RCS. Due to this necessity, much research has beencarried out for the development of a method to estimate the location of the loose and Shahrokhi (1981) introduced a method to estimate the impact location using both the arrival time difference and the damping value of impact signals measured with two accelerometers. Olma (1985)also introdu