n結(jié)二極管ppt課件-文庫(kù)吧資料
2025-05-18 05:08本頁(yè)面
【正文】 ( 1 )npqVx x LKTn n np x p p e e??? ? ?( ) /00( ) ( 1 )pnqVx x LKTp p pn x n n e e?? ? ?同理求得 nxx? 時(shí)pxx?? 時(shí)167。 4 PN結(jié)的暗特性 ( ) ( )n n p nI I x I x??( ) ( )n n p nI I x I x??( ) ( )n p p nI I x I x? ? ?直流電流方程 取 x=xn程 ( ) ( )n p n nI x I x??因?yàn)? 所以 167。 4 PN結(jié)的暗特性 ?C. 分別求解少子電子和少子空穴在其擴(kuò)散區(qū)的載流子連續(xù)性方程，可得到非 平衡少子電子和非平衡少子空穴在其擴(kuò)散區(qū)的分布函數(shù)； 根據(jù)擴(kuò)散方程，即可求得空間電荷區(qū) p區(qū)側(cè)邊界處的電子流密度， n區(qū)側(cè)邊界處處空穴流密度。 4 PN結(jié)的暗特性 ?，即空間電荷區(qū)二側(cè)邊界處電子流 密度與空穴流密度各自分別相等； pn結(jié)電流則可用 p區(qū)側(cè)邊界電子流與 n區(qū)側(cè)邊界空穴流密度之和表示。 4 PN結(jié)的暗特性 二、伏安特性方程 思 路 ： ?A. 空間電荷區(qū)和擴(kuò)散區(qū)中任一截面的空穴流密度與電子流密度不一定相等； 任一截面的空穴流密度與電子流密度之和卻相等，即為 pn結(jié)的總電流； 分別求出空間電荷區(qū)邊界空穴流密度和電子流密度，二者之和則構(gòu)成 pn結(jié)電流密度。 ?非平衡少子擴(kuò)散并被復(fù)合的區(qū)域稱為非平衡少子擴(kuò)散區(qū)，非平衡少子擴(kuò)散的長(zhǎng)度用Lp和 Ln表示。 4 PN結(jié)的暗特性 （ 4）勢(shì)壘區(qū)兩邊界處載流子濃度服從波爾茲曼分布 結(jié)果： ()( ) ( )Dq V VKTn n p pp x p x e????( ) ( ) DqV qVK T K Tn n p pp x p x e e???0( ) ( )qVKTn n n np x p x e?0( ) ( )qVKTp p p pn x n x e? ? ?同理 167。 2 載流子注入 布 結(jié)果： ()( ) ( )Dq V VKTn n p pp x p x e????( ) ( ) DqV qVK T K Tn n p pp x p x e e???0( ) ( )qVKTn n n np x p x e?0( ) ( )qVKTp p p pn x n x e? ? ?同理 167。 2 載流子注入 0022l n l
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