freepeople性欧美熟妇, 色戒完整版无删减158分钟hd, 无码精品国产vα在线观看DVD, 丰满少妇伦精品无码专区在线观看,艾栗栗与纹身男宾馆3p50分钟,国产AV片在线观看,黑人与美女高潮,18岁女RAPPERDISSSUBS,国产手机在机看影片

正文內(nèi)容

對流傳熱理論基礎ppt課件-文庫吧資料

2025-05-10 22:07本頁面
  

【正文】 tttλh層流湍流 hh ?小結 ? 邊界層的特點 ? 邊界層厚度 δ、 δ t與壁面尺寸相比是很小的量,而 δ、δ t認為是同一數(shù)量級的量; ? 邊界層內(nèi)速度梯度和溫度梯度很大; ? 引入邊界層概念后,流動區(qū)域可分為邊界層區(qū)和主流區(qū),主流區(qū)可認為是理想流體的流動; ? 邊界層內(nèi)也有層流與湍流兩種狀態(tài)。 c. 邊界層的流動狀態(tài)分為層流和紊流。 邊界層區(qū)應考慮粘性的影響,用粘性流體的邊界層微分方程 求解。而 主流區(qū) 內(nèi)速度梯度幾乎為零。 把邊界層從 層流過渡到紊流 的 x值稱為臨界值,記為 xc,其所對應的雷諾數(shù)稱為臨界雷諾數(shù),即 ?cc xu ??Re流體平行 流過平板的臨界雷諾數(shù) 大約是 5105Re ??c5) 流動邊界層要點 a. 當粘性流體沿固體表面流動時,流場劃為主流區(qū)(勢流區(qū))和邊界層區(qū)。 邊界層理論前提性條件 —— 薄層性 理論關系式為 ? ? ? ? ? ?層流2121 ??? ?? ?? xuxx要使邊界層的厚度遠小于流動方向上的尺度即( δ(x)/x1),也就是所說的邊界層是一個薄層,這就要求雷諾數(shù)必須足夠的大 Re1 當速度很小、黏性很大時或在平板的前沿,邊界層是難以滿足薄層性條件。200100????mmxmmx??對于低黏度的流體,如水和空氣等,在以較大的流速流過固體壁面時, 在壁面上流體速度發(fā)生顯著變化的流體層是非常薄的 。 邊界層流動區(qū) , 這里流體的黏性力與流體的慣性力共同作用 ,引起流體速度發(fā)生顯著變化; NS方程描述 勢流區(qū) , 這里流體黏性力的作用非常微弱 , 可視為無黏性的理想流體流動 , 也就是勢流流動 。 tw t∞ u δ t δ 0 x 垂直于壁面的方向上流體流速發(fā)生顯著變化的 流體薄層 定義為 速度邊界層(流動邊界層) 。 引入邊界層的原因: 對流換熱熱阻大小主要取決于緊靠壁面附近的流體流動狀況 , 此區(qū)域中速度與溫度變化最劇烈 。 對流換熱微分方程組 二維、常物性、無內(nèi)熱源、不可壓縮、無耗散、牛頓流體 4個方程, 4個未知量 —— 可求得速度場和溫度場 ?????? ???????????? ???????? 2222ytxtytvxtutcp ?????????????????????????????????????2222yuxuxpFyuvxuuux ?????????????????????????????????????2222yvxvypFyvvxvuvy ???0?????? yvxu(n為壁面的法線方向坐標 ) 0?????? nntth?再根據(jù)換熱微分方程 求出流體與固體壁面之間的對流換熱系數(shù),從而解決給定的對流換熱問題。 法向應力 ? 中包括了壓力 p 和法向粘性應力 。通常用 作用于單位表面積上的力來表示,稱之為應力 。 討論 ????? ?????????? ?????????????? ???????? ?2222ytxtytvxtuctcpp?穩(wěn)態(tài)對流換熱,不考慮粘性損失 ? ? ????????????????2222g r a d tU y tx tc p ?? 動量微分方程 動量微分方程由納維埃和斯托克斯分別于 1827和 1845年推導。 連續(xù)性方程 單位時間流進和流出微元體的質量流量之差=微元體質量隨時間的變化率 。 從流場中 (x, y) 處取出邊長為 dx、 dy 的微元體,并設定 x方向的流體流速為 u, y方向上的流體流速為 v 。 動量方程( 2) 。(自學) ?對流換熱的數(shù)值計算法 Numerical Method ? 未來研究和發(fā)展的方向 ? 能解決各種復雜問題: 三維、紊流、變物性、超音速 ? 比導熱問題的求解困難:存在能量方程中的對流項的離散及動量方程中的壓力梯度項的數(shù)值處理問題。 實質:獲得流體內(nèi)的溫度分布與速度分布,尤其是近壁處流體內(nèi)溫度分布與速度分布,進而獲得壁面局部的表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)。 影響對流換熱的因素 ? 流動起因: 自然對流:流體因各部分溫度不同而引起的密度差異所產(chǎn)生的流動 ( Free convection) 強制對流:由外力(如:泵、風機、水壓頭)作用所產(chǎn)生的流動 ( Forced convection) 自然強制 hh ??流動狀態(tài) 層流:整個流場呈一簇互相平行的流線 ( Laminar flow) 湍流:流體質點做復雜無規(guī)則的運動 ( Turbulent flow) 層流湍流 hh ??換熱表面的幾何因素 內(nèi)部流動對流換熱:管內(nèi)或槽內(nèi) 外部流動對流換熱:外掠平板、圓管、管束 ?流體有無相變 單相換熱: ( Single phase heat transfer) 相變換熱:凝結、沸騰、升華、凝固、融化等 ( Phase change): Condensation、 Boiling 單相相變 hh ??流體有無相變 流體的物理性質,如密度、動力粘度、導熱系數(shù)等。 y t∞ u∞ tw qw x 由傅里葉定律 0?????yw ytq ?通過壁面流體層傳導的熱流量最終是以對流換熱的方式傳遞到流體中 cw qq ?? ?0?? ??????ywc yttthq ?0???? yytth?=-或 y t∞ u∞ tw qw x 對流換熱過程微分方程式 0???? yytth?=-?h是與具體換熱過程相關的量,其不是物性參數(shù)。 ?牛頓冷卻公式僅僅是表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)的定義式 。 ?同時,通過固體壁面的熱流也會在流體分子的作用下向流體擴散 (熱傳導 ),并不斷地被流體的流動而帶到下游(熱對流),因而也導致 緊靠壁面處的流體溫度逐步從壁面溫度變化到來流溫度 。 ? 在流體的黏性力作用下會使 流體的速度在垂直于壁面的方向上發(fā)生改變 。選取流體沿壁面流動的方向為 x坐標、垂直壁面方向為 y坐標。 圖表示一個簡單的對流換熱過程。 對流換熱實例: 1) 暖氣管道 。傳熱學 Heat transfer 對流換熱 Convection heat transfer 第五章 對流換熱的理論基礎 ? 對流換熱概述 ? 換熱過程的數(shù)學描寫 ? 對流換熱的邊界層微分方程組 ? 流體外掠平板層流分析解 ? 對流換熱方程組的無量綱化 對流換熱概述 ?定義: 對流換熱是發(fā)生在流體和與之接觸的固體壁面之間的熱量傳遞過程。 對流換熱與熱對流不同,既有熱對流,也有導熱;不是基本傳熱方式。 2) 電子器件冷卻 (1) 導熱與熱對流同時存在的復雜熱傳遞過程 (2) 必須有直接接觸(流體與壁面)和宏觀運動;也必須有溫差 ?對流換熱的特點 y t∞ u∞ tw qw x 以簡單的對流換熱過程為例,對對流換熱過程的特征進行粗略
點擊復制文檔內(nèi)容
教學課件相關推薦
文庫吧 www.dybbs8.com
備案圖鄂ICP備17016276號-1