對(duì)流傳熱原理ppt課件-文庫(kù)吧資料
2025-05-05 00:32本頁(yè)面
【正文】 學(xué)機(jī)械工程學(xué)院School of Mechanical Engineering(1) 努塞爾數(shù) Nux(2) 雷諾數(shù)(3) 層流流動(dòng)的判別條件： ReRec=5105(4)對(duì)于長(zhǎng)度為 l 的平板，其平均努塞爾數(shù) :局部表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)：167。五、應(yīng)用邊界層概念應(yīng)注意的問題167。167。δδtT∞u∞（ b） Pr1（ a） Pr1δtδT∞ u∞167。當(dāng) Pr1時(shí)， Pr=? /a， ? a， 粘性擴(kuò)散 熱量擴(kuò)散，速度邊界層厚度 溫度邊界層厚度；216。當(dāng) Pr=1時(shí)，動(dòng)量方程與能量方程完全相同， δ=δt。167。53 邊界層型對(duì)流傳熱問題數(shù)學(xué)描述長(zhǎng)江大學(xué)機(jī)械工程學(xué)院School of Mechanical Engineering四、普朗特?cái)?shù)的物理意義忽略重力場(chǎng)，壓力梯度為零時(shí)， ? 與 ?t 之間的關(guān)系：能量守恒方程 :動(dòng)量守恒方程：動(dòng)量傳遞與熱量傳遞規(guī)律相似。53 邊界層型對(duì)流傳熱問題數(shù)學(xué)描述長(zhǎng)江大學(xué)機(jī)械工程學(xué)院School of Mechanical Engineering于是得到流體平行流過平板邊界層換熱微分方程組 :質(zhì)量守恒方程：動(dòng)量守恒方程：能量守恒方程：區(qū)別：方程個(gè)數(shù)減少了一個(gè)；動(dòng)量方程和能量方程中 x方向的二階導(dǎo)數(shù)項(xiàng)略去了。53 邊界層型對(duì)流傳熱問題數(shù)學(xué)描述長(zhǎng)江大學(xué)機(jī)械工程學(xué)院School of Mechanical Engineering邊界層內(nèi)任一截面壓力 p與 y無(wú)關(guān)，即 p=p(x)表明：邊界層內(nèi)的壓力梯度僅沿 x方向變化，而邊界層內(nèi)法向壓力梯度極小。53 邊界層型對(duì)流傳熱問題數(shù)學(xué)描述長(zhǎng)江大學(xué)機(jī)械工程學(xué)院School of Mechanical Engineeringn能量微分方程：數(shù)量級(jí)=α167。“~”——“ 相當(dāng)于 ”特征長(zhǎng)度：溫度：主流速度：167。167。數(shù)量級(jí)分析：比較方程中各量或各項(xiàng)數(shù)量級(jí)的相對(duì)大小；保留量級(jí)較大的量或項(xiàng)；舍去那些量級(jí)小的項(xiàng)，使方程大大簡(jiǎn)化。流場(chǎng)控制方程特例：長(zhǎng)江大學(xué)機(jī)械
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